ALBERT

Notes: Seismic waves from the Burton-on-Trent explosion of 1944 November 27 were recorded at four British and six continental stations. The five observations of Pn suggest that the times of Pn about distance 8° for a surface focus are 3s.9+.3 shorter than those given in my 1940 table. The anomaly cannot be explained by any permissible reduction of the thicknesses of the upper layers. It seems just possible that it might be explained by an increase of the velocity of Pn at short distances, but further investigation is needed before this explanation can be adopted. Sg was satisfactorily recorded, and it is likely that the low velocity of Sg found in the Oppau explosion was not due to misidentification, but to ordinary errors of observation.The energy of the explosion and that of the ground movement were in about the same ratio as in the Oppau explosion.

Notes: An examination of six near earthquakes in Western and Central Europe indicates that the velocity of P in this region is somewhat higher than in Southern Europe and Japan, the difference in dt/dΔ being about os.5/1°. The agreement found in a previous comparison is attributed to a possibility that P in the Tauern earthquake was read late owing to weakness. Apart from the Tauern earthquake the earthquakes used in previous discussions are consistent with the existence of the difference. The results are consistent with the observations of the Burton-on-Trent explosion provided that the foci were shallow, probably within the sedimentary layer. The direct examination of Pg and Sg at short distances leads to a suggestion of differences of focal depth, but this is contradicted by the comparison of P with Pg and of S with Sg. The chief anomaly outstanding is that the comparison of P with Pg suggests an increase in the allowance for the upper layers for a surface focus, that of S with Sg a decrease; the residuals of S and Sg show discrepancies at several points from the hypothesis that the errors are purely random, but their distribution does not suggest any explanation.

Notes: The time for which it is necessary to leave a bore hole in order that the disturbance of temperature due to drilling may have disappeared is discussed.

Notes: Measurements are described which permit the determination of the terrestrial heat flow in eighteen bore holes in S.W. Persia. The variations of heat flow that are found to exist can to a large extent be explained by the geological structure. The influence of topographic irregularities, climatic changes, recent tectonic movements and denudation upon the heat flow is discussed. If we assume that the climate has become warmer in the last 10,000 years this may have reduced the terrestrial heat flow by at most 0.31×10−6 cal./cm.2 sec. The other agencies discussed have only a small influence upon the observed heat flow. The mean value of the heat flow in eighteen bore holes is 0.87×10−6 cal./cm.2 sec. This is a low value, but it agrees rather well with the recently determined values of 0.98×10−6 in Great Britain and 1.16×10−6 in South Africa.

Notes: A study of the Tidal records for North Sea ports reveals, for each port, an annual variation. The maximum occurs in the late autumn (usually in November) and the minimum in the spring (usually in May). The main factors causing this variation are (i) seasonal changes in the strength of the prevalent winds, (ii) seasonal changes in the density of the water. The magnitudes of these effects are obtained. The results show that there is an annual variation in the “calm” level of the North Sea, varying from 8 cm. in the Northern half to some 15 cm. in the Southern half.

Notes: Zusammenfassung Es wird die bei der Reflexion eines monochromatischen Röntgenstrahlbündels an der ebenen Oberfläche eines Einkristalls entstehende Regelfläche untersucht und ihre wichtigsten ebenen Schnitte, die als Diagrammkurven auftreten können, werden gekennzeichnet. Ferner wird die Auswertung besonderer Diagrammkurven besprochen.

Notes: Zusammenfassung Ein in einem zylindrischen Rohr brennender Lichtbogen wird in seinem Verhalten durch die Anwesenheit der Wand bestimmt. Es sind deshalb die Eigenschaften derartiger Entladungen unschwer hinsichtlich ihrer Ausstrahlung, der Temperaturverteilung usw. aus der Elenbaasschen Differentialgleichung zu verstehen. Zu Schwierigkeiten kommt man jedoch, wenn man versucht, in entsprechender Weise diejenigen Entladungen bei höheren Drucken zu verstehen, bei denen der Einfluß der Wand offensichtlich nicht vorhanden ist, wie z. B. bei den kugelförmigen Höchstdrucklampen nach Rompe und Thouret. Für den Fall einer unwirksamen, d. h. im Unendlichen anzunehmenden Wand liefert die Elenbaassche Differentialgleichung des axial unendlich ausgedehnten Bogens keine vernünftigen Lösungen, und man muß sich nach anderen Möglichkeiten der Stabilisierung umsehen. Diese sind, je nach der Wahl der Betriebsparameter Druck, Leistung und Elektrodenabstand, gegeben durch 1. die Konvektionsströmung, 2. die Kontraktion der Entladung an den Elektroden, die durch den Übergangsmechanismus der Ladungsträger aus dem Plasma in die Elektroden bedingt ist, und 3. die geometrische Begrenzung der Entladung in axialer Richtung durch die Elektroden. Bei Durchrechnung eines Entladungsmodells mit endlichem Elektrodenabstand in elliptischen Koordinaten erhält man brauchbare Lösungen, die das Verhalten des Bogens der kugelförmigen Höchstdrucklampen verstehen lassen.

Notes: Zusammenfassung Das TermsystemBdes Th II-Spektrums wird bekanntgegeben. Die Terme der tieferen Gruppe werden identifiziert. Es zeigt sich, daß die 6d 27s- und 6d 3-Konfigurationen über großem Abstand durcheinanderliegen; die Termlagen werden mit den entsprechenden des Hf II und Zr II verglichen. Einige ausgeprägte Störungen werden besprochen. Auch in den angeregten Termgruppen werden einige Multipletts erkannt und den 6d7p7s- und 6d 2 7p-Konfigurationen zugefügt. Die letzte Linie des Spektrums ist λ 2837,31, der Übergang 6d 27p 4 G 11/2 — 6d 27s 4 F 9/2. Die experimentellen Daten weisen darauf hin, daß die Grundterme des SystemsBetwas tiefer als die des SystemsAliegen.

Notes: Zusammenfassung Die kontinuierlichen Spektren von Entladungen hoher Stromdichte wurden von Pinkelnburg als Brems- und Rekombinationsstrahlung der Elektronen im Gasentladungsplasma gedeutet. Zur Prüfung dieser Hypothese werden Kondensator-Kapillarentladungen in verschiedenen Gasen bei Drucken zwischen 2 und 105 Torr elektrisch und optisch untersucht. Die Strahlungsintensität wächst, wie für Elektronenkontinua nach der obigen Deutung zu erwarten, oberhalb 70000 Amp./cm2mit dem Quadrat der Stromdichte; die kontinuierlichen Spektren zeigen keinerlei individuelle Eigenschaften mehr, sondern innerhalb der Meßgenauigkeit von ±8% konstante Energie je Wellenzahlgebiet im ganzen sichtbaren Spektralbereich. Beide Ergebnisse bilden zusammen mit den übrigen bekannten Eigenschaften stromdichter Entladungen eine starke Stütze für die Deutung der Kontinua als Brems- und Rekombinationsstrahlung der Plasma-elektronen. Abschließend wird gezeigt, wie der hohe Wirkungsgrad dieser Strahlungsprozesse verglichen mit dem der Röntgenbremsstrahlung modellmäßig verständlich ist.

Notes: Zusammenfassung Es wird die Lichtdurchlässigkeit von durch Kathodenzerstäubung hergestellten amorphen roten Selenschichten verschiedener Dicke im sichtbaren Gebiet und im anschließenden Ultrarot bis gegen 5 μ hin systematisch untersucht und ihre Abhängigkeit von der Temperatur zwischen − 150 und + 150° C verfolgt. Wenn auch die Genauigkeit der quantitativen Einzelergebnisse offenbar durch die Schwierigkeit der Dickenbestimmung und durch geringe, aus der Herstellungsweise der Schichten sich ergebende strukturelle Verschiedenheiten derselben beschränkt ist, so führt doch die mögliche einheitliche Zusammenfassung des umfangreichen Beobachtungsmaterials zu einer einwandfreien Kenntnis des durchschnittlichen Verhaltens des untersuchten Stoffes. Der festgestellte Temperatureinfluß besteht in einer mit abnehmender Temperatur erheblich steigenden Begünstigung der Durchlässigkeit nach kürzeren Wellen kin, während er im langwelligen Gebiet stark zurücktritt.

Notes: Zusammenfassung Durch geeignet gebaute Stromsysteme lassen sich Magnetfelder erzeugen, welche das Feld bei der sogenannten Helmholtz-Anordnung merklich an Homogenität übertreffen. Die Betrachtungen werden für rotationssymmetrische Systeme aus einzelnen Stromringen wie auch aus ganzen Spulen durchgeführt.

Notes: Zusammenfassung In einem elektrischen Feld, das durch zeitliche Veränderung eines homogenen Vektorpotentials $$\mathfrak{A}$$ entsteht, gibt es für skalare und spinorielle Materie im klassisch-anschaulichen Wellenbildinduzierte Materieerzeugung. In der quantisierten Theorie findetspontane Materieerzeugung statt.

Notes: Zusammenfassung Die massenspektroskopische Isotopentrennung stellt an die Ionenquelle besondere Anforderungen hinsichtlich Richtungs- und Geschwindigkeitshomogenität der erzeugten Ionen. Es wird gezeigt, daß durch Ionisierung eines Atomstrahls durch einen stromstarken Elektronenstrahl diese Anforderungen erfüllt werden können. — Während bei kondensierbaren Dämpfen ein Atomstrahl immer in der gewünschten Form erzeugt werden kann, ist dies bei Gasen nur bei richtiger Dimensionierung der Spalte in Verbindung mit der Pumpanordnung möglich. Beziehungen zur Berechnung werden angegeben. — Weiter werden Formeln für die erreichbaren Ionenströme angegeben. Daraus wird als günstigste Anordnung der Ionenquelle abgelesen: Bei gleich großem Ofen- und Blendspalt muß der Stoßraum unmittelbar hinter dem Blendspalt liegen; dieser wiederum muß homogen vom Elektronenstrahl überstrichen werden; aus Gründen der Raumladung wie der Ofentemperatur sind dabei die Spalte möglichst groß zu machen. — Aus dem Potentialverlauf im Raumladungsfeld des Stoßraumes werden die optimale „Ziehspannung“ und damit die Geschwindigkeitsinhomogenität des Ionenstrahls berechnet und die günstigste Dimensionierung des Stoß-raumes abgeleitet. — Experimentelle Ergebnisse an einer hiernach ausgeführten Ionenquelle stimmen mit der Erwartung überein. Eine mit Silber beschickte Ionenquelle liefert in Verbindung mit dem früher beschriebenen Trennspektrographen etwa je 1,5 μg Ag107 und Ag109 pro Stunde bei einer Reinheit von etwa 99%, während bei geringeren Ansprüchen an die Reinheit entsprechend größere Mengen zu erzielen sind. — Es ist somit möglich, alle Elemente, von denen ein Dampf oder eine verdampfbare Verbindung hergestellt werden kann, massenspektroskopisch in wägbaren Mengen in ihre Isotope zu zerlegen.

Notes: Zusammenfassung Es wurde die auf das Innere bezogene, von Beeinflussungen durch atomare Oberflächenschichten weitgehend freie Sekundäremission von Ionenkristallen am KCl als Modellkörper bei Elektronengeschwindigkeiten zwischen 500 und 10000 Volt untersucht. — Die Sekundäremissionskennlinien (Fig. 2 und 3) zeigen im Vergleich zu den Metallen einen relativ hohen Ausbeutefaktor δ, der selbst bei 10 kV noch nicht unter 1 sinkt, eine starke Abnahme von δ mit steigender Temperatur und eine Verschiebung von δ max nach rechts zu höheren Elektronengeschwindigkeiten (1500 bis 2000 Volt). Mit steigender Temperatur wandert δ max wieder nach links. Bei längerer Erhitzung und Wiederabkühlung der Schicht auftretende Streuungen von δ (Kurve 4 in Fig. 3) weiden auf feldemissionsartige Effekte oder auf den Ordnungszustand der Schicht zurückgeführt. — Längere oder starke Elektronenbestrahlung führt zu einer Abnahme der Sekundäremission, offenbar wegen einer teilweisen Absorption der Sekundärelektronen durch die F-Zentren (Fig. 2, Kurve 4, Fig. 5, 6 und 7) bzw. das kolloidale Kaliummetall; bei höheren Intensitäten erfolgt eine Abnahme der Sekundäremission durch Gitterzerstörung (Fig. 10). Erstere läßt sich durch Tempern wieder beseitigen, letztere nicht. Die Bildung der F-Zentren durch kurzwelliges UV führt zu demselben Resultat (Fig. 6 und 10). — Außer Ser Absorption durch F-Zentren läßt sich eine Absorption der Sekundärelektronen durch vorübergehend im Gitter lichtelektrisch oder durch Elektronenstoß ausgelöste Leitungselektronen beobachten (Fig. 8 und 9). Dies bedeutet eine direkte experimentelle Bestätigung der von der Theorie angenommenen energieverzehrenden Stoßprozesse von Elektronen gegeneinander. — Wie das Experiment zeigt, erscheint eine Aufdampfschicht von der Größenordnung 1 μ bei 5 bis 10 kV Elektronengeschwindigkeit noch durchsichtig für Sekundärelektronen (Fig. 4). Aus der hohen Sekundäremissionsausbeute, insbesondere bei hohen Primärgeschwindigkeiten, wird geschlossen, daß im Gegensatz zu Metallen die Sekundärelektronen im Isolator auf relativ große Strecken frei beweglich sind. — Aus den Beobachtungen ergeben sich eine Reihe von Folgerungen für die Sekundäremission des kristallinen Isolators, des kristallin-metallischen Zustandes und der hochemittierenden Metallegierungen (Abschn. 7).

Notes: Zusammenfassung Im ersten Teil wird die bisher übliche Quantelung der freien Strahlung einer Revision unterzogen. Diese erscheint dem Verfasser unbefriedigend, da sie zu hartnäckigen Schwierigkeiten führt, die nicht in der Natur der Sache selbst zu liegen scheinen. Die Schwierigkeiten hängen mit der Einführung des Operators 1/√−Δ zusammen und haben ihren eigentlichen Grund darin, daß die Quantelung den Maxwellschen Gleichungen von außen aufgezwungen ist. Man sollte doch erwarten, daß die Quantelung sich zwangsläufig aus der Natur des Problems ergibt, also aus der Beschaffenheit der Maxwellschen Gleichungen, wie das auch sonst bei den befriedigend gelösten übrigen Quantenproblemen der Fall ist. Eine genaue Untersuchung der Eigenschaften des freien Feldes ergibt dann auch tatsächlich, daß die Feldenergie nur nach den Formeln des harmonischen Oszillators in ganz bestimmter Weise gequantelt werden darf und daß dann die erwähnten Schwierigkeiten automatisch verschwinden. Als Folge ergeben sich für die Feldvektoren Doppelgleichungen (vgl. 18), die das Maxwellsche und das quantenmechanische Bewegungsgesetz ohne Änderungen einfach vereinigen.

Notes: Zusammenfassung Das Jochlinsen-„Kombinations-Übermikroskop“ wird beschrieben. Eingehende Darstellung finden die Jochlinsen, die mit einer rotationssymmetrischen Linse quantitativ verglichen werden und ihr Zusammenwirken im Mikroskop, das durch Ausbildung einer dritten Linse zu einer sehr weitgehenden Variationsmöglichkeit der Vergrößerung und zur Konstanthaltung der Bilddrehung führt. Die Verwendung des Gerätes als Emissions- und Durchstrahlungsmikroskop wird kurz besprochen und an Hand mehrerer Beispiele von Emissions- und Durchstrahlungsaufnahmen ein Bild von den Anwendungsmöglichkeiten des Instrumentes auf verschiedenen Gebieten gegeben.

Notes: Zusammenfassung Es wird untersucht, welche Bedingungen die Abhängigkeit der Elektronenstoß-ionisierung von der Feldstärke erfüllen muß, damit die Charakteristik des Kathodenfallgebietes in Übereinstimmung mit den experimentellen Ergebnissen verläuft. Das Ergebnis läßt sich geometrisch durch eine einfache Flächenbeziehung veranschaulichen und physikalisch in Zusammenhang bringen mit einer Extremalforderung.

Notes: Zusammenfassung Für den praktischen Gebrauch werden zwei Entwürfe in flächenhafter Darstellung, insbesondere ein Entwurf in Form eines Termschemas geboten.

Notes: Zusammenfassung Mit Hilfe der Nebelkammer werden mit einer gegenüber der früheren 1) in verschiedener Hinsicht verbesserten Apparatur die Geschwindigkeit und Breite der Elektronenlawinen in verschiedenen Gasen (O2, CO2, N2, Luft, H2, Ar) gemessen. Eine eingehende Diskussion zeigt, daß der Dampfzusatz zu dem Gas in der Kammer (Wasser- und Alkoholdampf) keinen meßbaren Einfluß auf die Geschwindigkeit hat, eine je nach Gasart verschiedene, aber geringe Wirkung auf die Zahl der gebildeten Träger. Aus der Lawinengeschwindigkeit und -breite wird unabhängig voneinander die ungeordnete Energie der Elektronen bestimmt; sie ergibt sich zu 1 bis 5 bzw. 1/2 bis 1 Volt, so daß von einer größenordnungsmäßigen Übereinstimmung gesprochen werden kann. Der Grund für die Verschiedenheit der Energiewerte liegt vermutlich in den vereinfachten Ansätzen zu ihrer Berechnung.

Notes: Zusammenfassung Die zeitliche Kopplung von β- und γ-Strahlen wurde bei Na22 und Na24 untersucht, wobei besonderer Wert auf quantitative Deutung der Messungen gelegt wurde. Bei Na22 sind alle Positronen mit der γ-Strahlung von 1,3 e-MV gekoppelt, die Häufigkeit beider ist innerhalb der Meßgenauigkeit gleich. Bei Na24 besteht dieselbe Kopplung zwischen β- und γ-Strahlen, doch werden außerdem bei jedem Zerfall mindestens zwei γ-Strahlen ausgesandt. Die Wärmetönung des Zerfalls muß danach bei etwa 5,4 e-MV liegen, in. Übereinstimmung mit den Massenwerten des neuen Isotopenberichts von Flügge und Mattauch. Die Koinzidenzmessung ermöglicht bei beiden Strahlern eine einfache Bestimmung der Präparatstärke.

Notes: Zusammenfassung Eine durch intensive Bestrahlung hervorgerufene hohe Stoßzahl in Zählrohren hat häufig eine beträchtliche Erhöhung der Dunkelstoßzahl zur Folge. Diese klingt allmählich wieder auf den Normalwert ab. Der Effekt ist stark abhängig vom Kathodenmaterial; er ist am größten bei Schichten mit hoher photoelektrischer Empfindlichkeit, z. B. bei Mg-Schichten.

Notes: Zusammenfassung Mit dem früher beschriebenen Trennspektrographen werden die Thalliumisotope 203 und 205 (natürliches Gemisch 29% Tl203 und 71% Tl205 entmischt. In etwa 20stündigen Versuchen werden auf Aluminiumfolien Thalliumbeläge von etwa 70 μg Gewicht hergestellt, die auf der schweren Seite etwa 25 μg eines Gemisches mit 97,5% Tl203 und auf der leichten Seite etwa 15 μg eines Gemisches mit 65% Tl203 enthalten. Diese Mischungsverhältnisse werden aus der Analyse bzw. aus der Synthese der Stromverteilungskurven geschlossen. Die Synthese wird ermöglicht durch Messung der Linienform am Reinelement Wismut Bi209.

Notes: Zusammenfassung Die positive Säule der Niederdruckentladung in Neon, Helium, Argon und Krypton zeigt unter gewissen Bedingungen in Abhängigkeit vom Druck und Röhrendurchmesser Gebiete, in denen die übliche negative Charakteristik positiv wird. Je kleiner der Rohrdurchmesser und je kleiner der Gasdruck, um so ausgeprägter ist das Gebiet der positiven Charakteristik. Übersteigt man eine bestimmte Stromstärke, dann wird die Charakteristik wieder negativ. Man kann Röhren in diesem Gebiet trotz des negativen Kathodenfalles am Netz ohne Vorschaltwiderstand betreiben. Zur Deutung der Ergebnisse wird der von anderer Seite schon früher gefundene Druckunterschied zwischen dem kathodenund dem anodenseitigen Ende der langgestreckten Röhren herangezogen. Dieser Druckunterschied entsteht beim Betrieb der Entladung.

Notes: Zusammenfassung Schwingungen elastischer Körper sind durch das Auftreten des thermoelastischen Effektes mit einer ihrer Eigenart wegen als thermische Dämpfung bezeichneten Erscheinung verbunden. Um diese Größe quantitativ zu erfassen, wird folgender Weg besehritten: Man bestimmt die Bewegungsgleichung des Schwingers aus dem Hamiltonschen Prinzip, setzt in dieses jedoch für die potentielle Energie des Schwingers nicht den sich durch Integration des elastischen Potentialsergebenden Ausdruck ein, sondern denjenigen Wert, welcher (durch die gleiche Integration über den betreffenden Körper) aus einer erweiterten, den thermischen Verhältnissen bei der Deformation Rechnung tragenden Form zu berechnen ist. Dieses Verfahren führt zu einer erweiterten Bewegungsgleichung für den Schwinger, in der ein Dämpfungsglied auftritt, so daß nach Definition des In-Dekrementes als Maß für die thermische Dämpfung die rechnerische Bestimmung derselben möglich ist. Nach Entwicklung der allgemeinen Theorie werden die gefundenen Ergebnisse dazu benutzt, um die thermische Dämpfung für spezielle Schwinger (Stab, Platte, Kugel, Zylinder) zu berechnen.

Notes: Zusammenfassung Eine Durchsicht der bisherigen Arbeiten über Messungen relativer Häufigkeiten von Isotopen zeigt, daß die elektrometrische Methode, obwohl aus apparativen Gründen meist nur bei kleinem Auflösungsvermögen angewendet, die verläßlichsten Resultate ergibt, da sie nur die leicht zu überprüfende Konstanz der Ionenquelle zur Voraussetzung hat. Der photometrischen Methode liegt darüber hinaus die nicht immer erfüllte Gültigkeit des Reziprozitätsgesetzes zugrunde; sie hat aber viele Vorteile, wie leichtere Handhabung und größere Empfindlichkeit, und wird bei Apparaten großen Auflösungsvermögens stets verwendet. Die in der vorliegenden Arbeit durchgeführte photometrische Methode sucht die Vorteile beider Methoden zu verbinden, ohne ihre Nachteile in Kauf nehmen zu müssen. Das wird dadurch erreicht, daß zugleich mit dem zu untersuchenden Element (hier das Hafnium) auf der gleichen Platte ein zweites, geeignet ausgewähltes Eichelement aufgenommen wird, dessen Isotopenhäufigkeiten von anderer Seite zuverlässig elektrometrisch gemessen worden sind. Dieses liefert die Schwärzungskurve, der graphisch die Intensitätsverhältnisse der gesuchten Isotopenlinien entnommen werden, ohne daß eine der beiden genannten Voraus — setzungen gemacht werden muß. Zur Erzeugung des Hf-Spektrums, das hintereinander mit Os, Kr, Xe, Zn und Hg als Eichelement aufgenommen wird, konnte daher der Dempstersche Hochfrequenzfunke verwendet werden, der bei kleinem Substanzverbrauch eine ergiebige und bequeme, wenn auch nicht sehr konstante Ionenquelle darstellt. Für das seltene Hf-Isotop erwies sich dafür Hf-Metallpulver, zu Pillen gepreßt, als geeignetste Elektrode. Eine ausführliche Diskussion der Ergebnisse zeigt, daß der Methode keine systematischen Fehler anhaften, die eventuell durch verschiedene Eindringtiefe der Ionen in die photographische Schicht oder verschieden große Entfernung der zu vergleichenden Liniengruppen auf der Platte entstehen könnten. Die Resultate bei Hf sind: Der wahrscheinliche Fehler beträgt beim ersten Wert etwa 5%, beim zweiten 2% und bei den letzten vier durchschnittlich 0,5%. Demnach ist die Methode, mit der verhältnismäßig rasch gearbeitet werden kann, den besten elektrometrischen Methoden an Genauigkeit ebenbürtig. Für die mittlere Massenzahl von Hf ergibt sich 178,543 ± 0,004 und für das chemische Atomgewicht (bei einem geschätzten Packungsanteil von + 0,2) 178,50 ± 0,01 (int. Wert 178,6), wobei der Fehler in der Hauptsache durch die Unsicherheit des Packungsanteils gegeben ist. Ein Versuch, die Anreicherung des Folgeprodukts des β-aktiven Cp-Isotops in Hf aus Thortveitit nachzuweisen, schlägt fehl, da sich auch bei diesem seltenen, an Cp verhältnismäßig reichen Mineral wegen zu großer Beimengung von natürlichem Hf die gleichen Linienverhältnisse ergeben, wie bei gewöhnlichem Hafnium.

Notes: Zusammenfassung Die relativenβ-Ausbeuten der (n, 2n)-Prozesse an verschiedenen Kernen wurden gemessen. Die Messungen wurden mit verschiedenen Neutronenquellen gemacht. Die Ergebnisse werden mit denen anderer Autoren verglichen. Die von Bothe und Gentner gemessenen (γ, n)-Ausbeuten werden den hier gefundenen (n, 2n)-Ausbeuten gegenübergestellt, und die Beziehungen zwischen den beiden Reaktionsarten werden diskutiert. Die Abhängigkeit des (n, 2n)-Wirkungsquerschnitts vom Element und von der Primärneutronen-Energie wird an Hand der Ausbeutemessungen und einer theoretischen Formel von Weisskopf und Ewing erörtert. Eine Zusammenfassung befindet sich am Schluß der Arbeit.

Notes: Zusammenfassung Wie in einer früheren Arbeit wird durch Rechnung noch einmal kurz gezeigt, daß im Falle von Temperaturanregung die Leuchtdichteverteilung von Linien- und Kontinuumsstrahlung senkrecht zum Lichtbogen einer Quecksilberhochdrucklampe einen gleichartigen Verlauf haben muß. Die Rechnungen werden diesmal auf den Fall der Rekombination erweitert. Das auf der gleichen Leuchtdichteverteilung aufbauende Verfahren, mittels der Anregungsspannung bekannter Linien die Meßanordnung zu eichen und dann unbekannte Anregungsspannungen von kontinuierlicher Strahlung zu bestimmen, wird kurz erläutert und die bei ultravioletter Strahlung und bei höheren Drucken auftretenden meßtechnischen Schwierigkeiten werden überwunden. Vergleichsmessungen mit verschiedenen Monochromatoren, Lampen sehr verschiedenen Druckes und bei Betrieb mit Gleich- bzw. Wechselstrom ergaben innerhalb der Fehlergrenzen stets die gleiche Anregungsspannung von rund 8,6 Volt für das Kontinuum. Auch Welligkeitsmessungen der Lichtemission bei Wechselstrombetrieb bestätigten die Werte. — Die gemessene Anregungsspannung und sämtliche anderen Eigenschaften der kontinuierlichen Strahlung wie Leistungs-, Druckabhängigkeit und Größe der Strahlungsausbeute, spektrale Energieverteilung und eine linienartige Struktur werden eingehend diskutiert. Dabei werden auch neue eigene Meßergebnisse verwendet. Die verschiedenen Möglichkeiten der Entstehung des Kontinuums werden besprochen. Es ergibt sich, daß das Kontinuum bei hohen und tiefen Drucken den gleichen Ursprung hat. Ganz entschieden werden kann die Frage nach der Entstehung des Kontinuums noch nicht. Jedoch erscheint die Annahme von Stoßmolekülen und damit ungeladenen Teilchen als wahrscheinlich. Auf den Stoßmechanismus wird im einzelnen eingegangen, die spektrale Verteilung und Struktur des Kontinuums begründet und auf ein zu erwartendes Kontinuum bei 1300 Å hingewiesen.

Notes: Zusammenfassung Der theoretische Verlauf der Resonanzkurve eines elektromagnetisch erregten Hohlraums wird untersucht und gezeigt, daß derselbe unter gewissen, im allgemeinen erfüllten Voraussetzungen in der Umgebung einer Resonanzfrequenz den nämlichen Charakter aufweist, wie die Resonanzkurve eines „konzentrierten“ Schwingungskreises.

Notes: Zusammenfassung In der Arbeit wird gezeigt, daß in der Rossi-Kurve unter bestimmten Bedingungen ein zweites Maximum auftritt, und zwar dann, wenn zwischen die Zählrohre eine Protonen enthaltende Zwischenschicht gelegt wird.

Notes: Zusammenfassung Es wird ein Überblick über die verschiedenen fokussierenden Kräfte gegeben, die auf den Ionenstrahl im Zyklotron einwirken. Ihre Abhängigkeit von der Höhe der Hochfrequenzspannung und dem Verlauf des Magnetfeldes wird angegeben. Die Vertikalbewegungen der Ionen und die daraus sich ergebende Größe der erforderlichen fokussierenden Kräfte werden diskutiert. Für das Beispiel eines kleineren Zyklotrons werden die Fokussierungskräfte quantitativ angegeben, das Magnetfeld für ein 80-Millionen-Volt-Zyklotron wird berechnet.

Notes: Zusammenfassung Es wird ein nach dem- Radiometerprinzip arbeitendes Druckmeßgerät für den Druckbereich von 10−2 bis 10−8 Torr beschrieben, auf seine Brauchbarkeit untersucht und hinsichtlich seiner Angaben mit Ionisationsmanometern, Kompressionsmanometern und Hitzdrahtmanometern verglichen. Die Versuche zeigen, daß es bei geeigneter Wahl der Meßsysteme möglich ist, solche Drehmomente bei niedriger Schwingungsdauer und geringer Erschütterungsempfindlichkeit u erzielen, daß unter Verwendung eines elektrodynamischen Kompensationsverfahrens Druckmessungen über einen Druckbereich von mindestens 5 Zehnerpotenzen vorläufig bis auf Drucke der Größenordnung 10−7 Torr reproduzierbar möglich sind und daß eine Verwendung solcher Geräte, die eine absolute Auswertung zulassen, bis zu wesentlich geringeren Drucken (10−8 Torr und weniger) möglich ist. Das Verhalten der Geräte wird im Druckbereich von 1 Torr bis 10−7 Torr untersucht.

Notes: Zusammenfassung Zur Nachprüfung der Entmischungsergebnisse der vorangehenden Arbeit wurde die Auffängerfolie entsprechend der örtlichen Entmischung der Thalliumisotope in vier Teile geteilt, jede Probe einzeln in eine Spezialhohlkathode gebracht und auf ihre Hyperfeinstruktur untersucht. Die grüne Thalliumlinie ließ sich so stark anregen, daß trotz der geringen zur Verfügung stehenden Substanzmengen in halbstündiger Belichtungszeit ein intensives Hyperfeinstrukturbild photographiert werden konnte, das mit Hilfe von Schwärzungsmarken ausgewertet wurde. Als Ergebnis dieser Bemühungen wurde auf der schweren Seite des Belages ein Gemisch mit 96% Tl205, auf der leichten Seite ein Gemisch mit 56% Tl203 gefunden. Diese Werte liegen unter den elektrisch ermittelten Entmischungsgraden und erklären sich daraus, daß das optische Verfahren den durch unvermeidliche Schwankungen der Versuchsbedingungen während des gesamten Trennprozesses erzeugten Entmischungsgrad des Endproduktes angibt, während das elektrische Verfahren nur die augenblickliche Entmischung anzeigt.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß das Ionisationsmanometer als Manometer exakt nicht brauchbar ist, da es entweder die Gasart verändert (Gasaustausch) oder.den Druck durch elektrische Gasaufzehrung erniedrigt. Meist erfolgt beides zugleich: Änderung der Gasart und Druckverminderung. Je mehr man die Ionisation durch Verbesserung der Röhrenkonstruktion steigert, um so unbrauchbarer wird das Ionisationsmanometer. Je besser die Röhren vakuumtechnisch vorbehandelt werden und je kleiner das Apparaturvolumen ist, um so größer ist der Fehler der Druckmessung.

Notes: Zusammenfassung Die relativen Isotopenhäufigkeiten von Kupfer und Ruthenium wurden nach der kürzlich am Hafnium erprobten Methode der Eichelemente bestimmt. Es ergab sich für Kupfer:

Notes: Zusammenfassung Die von geordneten Molekülschwärmen, die nicht mehr vernachlässigbar klein im Verhältnis zur Wellenlänge des Lichtes sind, gestreuten Lichtintensitäten werden für die zwei Fälle, in denen der elektrische Vektor des Primärlichtes senkrecht und waagerecht orientiert ist und der des gestreuten Lichtes waagerecht schwingt, berechnet. Aus dem Verhältnis dieser Intensitäten fällt dann die Anisotropie der Moleküle heraus, so daß die erhaltene Formel nur zu einer Funktion der Form und Größe der Molekülschwärme wird. Die wichtigsten Ergebnisse enthalten (24), (30), (31), (34) und (36), mit Hilfe deren man aus den Messungsergebnissen von Krishnan die numerischen Werte (32) und (37) berechnet. — Zur Behandlung solcher Probleme wird eine strenge Rechenmethode angegeben und die Ursachen, weshalb ältere Berechnungen zu anderen Ergebnissen geführt haben, werden besprochen. Neuere Messungen an Flüssigkeiten, die sich in solch einem Zustande befinden, daß man eine ausgesprochene Schwarmbildung erwarten kann, wären zur Klärung einiger Fragen der Flüssigkeitsstruktur sehr interessant.

Notes: Zusammenfassung Die Hefnerlampe als leicht herzustellende Standardlichtquelle kann auf Grund anderer Arbeiten auch als Vergleichsspektrum bekannter Intensität benutzt werden. Für die Gleichung der Intensitätsverteilung im Spektrum der Hefnerlampe wird eine verbesserte Form angegeben.

Notes: Zusammenfassung Es wird ein Beitrag zu der Frage geliefert, ob sich das Wort Mol anders als bisher definieren läßt.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß die Beziehungen zwischen den Halbwertszeiten der radioaktivenβ-Strahler nichts mit einer etwaigenα-Teilchenstruktur der Kerne zu tun haben, wie Dickson nnd Konopinski behaupteten. Es lassen sich jedoch alle Kerne eines beliebig durch die Energieflächen geführten Schnittes einordnen, wenn unter Umständen die Halbwertszeit mit einem von acht Faktoren multipliziert oder dividiert wird, die aus dem Verhältnis der Halbwertszeiten isomerer Kernzustände gewonnen werden. Zum Schlusse werden noch die Ergebnisse einer statistischen Bearbeitung der vorkommenden Halbwertszeiten in Kurvenform mitgeteilt und besprochen.

Notes: Zusammenfassung Für das mit der Korrelation erweiterte statistische Atommodell wird eine Störungsrechnung entwickelt, die auch auf kompliziertere Systeme übertragen werden kann. Zur Bestimmung der Dichteänderung erster Ordnung wird neben einem Iterationsverfahren ein Variationsverfahren entwickelt und es werden die Ausdrücke für die Dichteänderung erster Ordnung und die Störungsenergie erster und zweiter Ordnung hergeleitet, die mit den statistisch gedeuteten wellenmechanischen Ausdrücken große Ähnlichkeit aufweisen. Empirische oder halbempirische Konstanten werden in die Störungsrechnung nicht eingeführt. Die Anwendung der Störungsrechnung auf die Berechnung der Polarisierbarkeiten von Atomen und Ionen führt bei den schweren Atomen und Ionen, für die die statistische Behandlungsweise berechtigt ist, zu einer befriedigenden Übereinstimmung mit der Erfahrung.

Notes: Zusammenfassung In Fortsetzung der Untersuchungen über die Eigenschwingungen von Quarzplatten werden im folgenden die Eigenfrequenzen eines rechtwinkligen Quarzparallelepipeds von quadratischer Grundfläche mit zu den Hauptachsen parallelen Kanten in Abhängigkeit von dem Kantenverhältnis einschließlich der Grenzfälle der unendlich dünnen Platte mit endlicher Kantenlänge bzw. der unendlich ausgedehnten Platte mit endlicher Dicke, des unendlich dünnen Stabes und des speziellen Falles des Würfels untersucht. Die experimentellen und aus der Theorie folgenden Ergebnisse stimmen für die vorwiegend longitudinalen Freiheitsgrade gut überein; um bei den transversalen Freiheitsgraden eine Übereinstimmung zu erzielen, ist bei den entsprechenden Gliedern eine bereits früher eingeführte Korrektur hinzuzufügen. Bei dem würfelförmigen Körper treten auch bei den longitudinalen Freiheitsgraden Abweichungen von der Theorie auf. Die Zusammensetzung der bei den verschiedenen Schwingungen auftretenden Gesamtdeformationen aus den einzelnen Deformationsarten wird untersucht und eine Zuordnung der Eigenschwingungen zu den Bewegungsvorgängen gegeben.

Notes: Zusammenfassung Die zunehmende Bedeutung der Elektronenmikroskopie lenkt die Aufmerksamkeit auf die Frage nach geeignetem Aufnahmematerial. Die vorliegende Arbeit berichtet über einige Vergleiche an photographischen Schichten der Agfa, die in einer Siemens-Apparatur bestrahlt wurden.

Notes: Zusammenfassung Mittels einer kürzlich entwickelten Theorie elastisch gekoppelter Freiheitsgrade gelingt es, die bei axialen Längsschwingungen dünner kristalliner Stäbe auftretende Neigung der Bewegungsrichtung gegen die Fortpflanzungsrichtung zu klären. Es ergibt sich, daß die Richtung der Bewegung durch die Normalenrichtung der Polarfläche vierter Ordnung, die durch den in die Fortpflanzungsrichtung weisenden Radiusvektor erzeugt wird, bestimmt ist; die Ebene der Bewegung bei fortschreitender, die Knotenebene bei stehender Bewegung verläuft parallel zu der an die Polarfläche gelegten Tangentialebene. Die Untersuchungen an schmalen Quarzstäben des Schnittes X90°, ψ bestätigen dies Ergebnis.

Notes: Zusammenfassung Die für die Beurteilung der Eignung einer Emulsion für übermikroskopische Aufnahmen wichtigste Größe ist die Bildpunktarbeit. Sie kann aus den gemessenen Werten der Empfindlichkeit, der Körnigkeit und der Steilheit der Emulsion berechnet werden. Für einige Emulsionen wird durch Variation der Entwicklersubstanz und der Entwicklungszeit ermittelt, welche Minimalwerte der Bildpunktarbeit erreicht werden können. Es zeigt sich, daß man bei der günstigsten und damit für die Übermikroskopie geeigneten Kombination (Agfa-Spektral-Blau-Hart-Platte, Agfa-Methol-Hydrochinon-Entwickler 25 min, großer Elektronendichtekontrast) zur Schwärzung eines Bildpunktes etwa 3 · 10−12 Ws benötigt. Im Gegensatz zu von anderer Seite vertretenen Auffassungen finden sich für die Agfa-Schumann-Hart-Platte wesentlich weniger günstige Ergebnisse, so daß zur Verwendung dieser Emulsion für übermikroskopische Aufnahmen auch wegen ihrer sonstigen Eigenheiten nicht geraten werden kann. Aus der minimalen Bildpunktarbeit lassen sich die Grenzen der Lebendmikroskopie errechnen: Es ergibt sich in Übereinstimmung mit einer früheren eigenen Untersuchung, daß mit dem Elektronenmikroskop auf der Grundlage der heute bekannten Emulsionen eine praktisch brauchbare Lebendmikroskopie hoher Auflösung nicht möglich ist. — Durch Aufnahme sehr scharfer, aber elektronenoptisch nur schwach vergrößerter Bilder von kolloidem Silber wird das Grenzauflösungsvermögen photographischer Platten unmittelbar bestimmt. Es erweist sich als in Übereinstimmung stehend mit dem aus Körnigkeit und Steilheit berechneten Auflösungsvermögen. Weiter wird gezeigt, daß man aus der Schwärzungsverteilung der Platte in Bereichen, die kleiner als das Auflösungsvermögen sind, keine Schlüsse mehr auf das abgebildete Objekt ziehen kann. In diesem Zusammenhang wird kritisch Stellung genommen zum Nachweis des Auflösungsvermögens von Elektronenmikroskopen aus elektronenoptisch ungenügend vergrößerten Bildern kleiner Objekte.

Notes: Zusammenfassung Im Hochvakuum werden Schichten aus Zn, Cd und Al auf einer gekühlten (830 abs.) Glasunterlage im ungeordneten Zustand kondensiert und ihre spektralen lichtelektrischen Empfindlichkeitskurven ermittelt. Durch Erwärmen auf Zimmertemperatur werden sie in den geordneten Zustand übergeführt und danach die Empfindlichkeitskurven bei 293 und 830 abs. gemessen. Die mit der Fowlerschen Formel berechneten Austrittspotentiale des betreffenden Metalls im ungeordneten und geordneten Zustand stimmen innerhalb der Fehlergrenzen überein: Zn 4,307 ± 0,007 Volt, Cd 4,099 ± 0,009 Volt, Al 4,20 ± 0,02 Volt. Die Mengenkonstante und damit die Zahl der emittierenden Zentren ist jedoch im ungeordneten Zustand größer als im geordneten.

Notes: Zusammenfassung Die systematische Einteilung der Lichtbögen in wandstabilisierte Bögen, elektrodenstabilisierte Bögen und konvektionsbestimmte Bögen wird auf Übergangsformen ausgedehnt. Genauer untersucht wird der konvektionsgestörte, elektrodenstabilisierte Bogen, der den Übergang zwischen den freibrennenden Bögen mit kleinem Elektrodenabstand und den Flammenbögen darstellt und alle durch ihren eigenen Auftrieb abgetriebenen Bögen umfaßt. Ein zufällig gekrümmter Bogen zieht sich von selbst mit einer Geschwindigkeit ν gerade, welche aus Leistung, Kanalquerschnitt, Krümmung und Bogentemperatur berechnet werden kann. Wird ein Lichtbogen durch seinen eigenen Auftrieb oder durch Anblasen mit einem Gasstrom abgetrieben, so krümmt er sich so, daß die Strömungsgeschwindigkeit gleich der Geschwindigkeit ist, mit der er sich ohne Strömung gerade strecken würde. Durch Erhöhen der Leistung kann man ihn gerade strecken. Dazu ergibt sich die interessante Feststellung, daß der ruhig brennende konvektionsgestörte, elektrodenstabilisierte Bogen plötzlich in einen Flammenbogen umschlägt, wenn die Leistung pro cm Elektrodenabstand unter einen gewissen kritischen Wert sinkt. Alle mehr modellmäßigen Überlegungen können durch eine systematische Störungsrechnung an der Elenbaas-Hellerschen Differentialgleichung gesichert werden.

Notes: Zusammenfassung Nach einer früher angegebenen allgemeinen Methode werden sowohl strenge als auch asymptotische Ausdrücke abgeleitet für die räumliche Verteilung von Teilchen, die in einem isotrop streuenden Mittel eine gegebene Zahl von Streuungen erlitten haben.

Notes: Zusammenfassung Die Aufzehrung von Edelgasen in der Glimmentladung wird dadurch gemessen, daß in einem von Pumpe und Druckmeßgerät abgeschlossenen Rohr die mit der Zeit erfolgende Abnahme des Stromes (Härterwerden) durch ein äußeres Magnetfeld kompensiert wird, wobei durch eine vorangegangene Eichung der Zusammenhang zwischen Gasdruck und Magnetfeld festgelegt wird. Die in einer zylindrischen Hohlkathodenanordnung in Neon und Helium gewonnenen Ergebnisse werden mitgeteilt. Es ergibt sich eine gute Proportionalität zwischen Gasschwund und Strom. Im Sinne der Ionenschußhypothese folgt für Neon → Aluminium bei 1500 Volt Kathodenfall eine Festhaltewahrscheinlichkeit von etwa 0,06.

Notes: Zusammenfassung Das Toeplersche Funkengesetz läßt sich nicht aus einem auf die Elementarprozesse zurückgehenden Modell des Funkens in seinem stromstarken Zeitbereich ableiten. Hingegen liefert ein solches Modell ein Gesetz, welches, ohne mit dem Toeplerschen übereinzustimmen, eine gewisse Ähnlichkeit mit ihm besitzt: Es wird das Quadrat der Leitfähigkeit proportional dem zeitlichen Integral des Stromquadrates.

Notes: Zusammenfassung Der Öffnungsfehler von Elektronenlinsen des elektrostatischen Übermikroskops wird gemessen und berechnet. Zur Messung wird eine Aluminium-Aufdampfschicht in der Gegenstandsebene des zu untersuchenden Objektivs von einem Elektronenstrahl sehr kleiner Öffnung durchstrahlt. Aus der Radiendifferenz zwischen den Debye-Scherrer-Ringen in der Brennebene des Objektivs und den Ringen bei fehlerfreier Linse (ohne Linse) kann der Öffnungsfehler bestimmt werden. Zur Berechnung wird unter Verwendung der empirischen Brennweitenwerte eine Potentlaifunktion aufgestellt und daraus der Fehlerkoeffizient berechnet. Für die untersuchten Einzellinsen mit Brennweiten zwischen 6,2 bis 7,1 mm ergeben Messung und Rechnung übereinstimmend Fehlerzahlen zwischen 60 bis 80 mm. Zur Erzielung der besten Auflösung müssen danach die Aperturblenden in der Brennebene etwa 5/100 mm Durchmesser haben. Als optimales Auflösungsvermögen ergibt sich 0,8 mμ, bei 50 kV Beschleunigungsspannung.

Notes: Zusammenfassung Im Schrifttum werden oft zwei verschieden dimensionierte physikalische Größen auch dann durch ein Gleichheitszeichen (=) verknüpft, wenn man einen dimensionierten Proportionalitätsfaktor fortläßt. Das ist ein Mißbrauch des Gleichheitszeichens. Man muß in solchen Fällen das Gleichheitszeichen durch das „entspricht“-Zeichen (≙) ersetzen.

Notes: Zusammenfassung Die in der Gasentladungsliteratur allgemein benutzte Saha-Gleichung muß durch Berücksichtigung der Zustandssummen erweitert werden. Für Quecksilber verdoppelt sich hierdurch der Ionisationsgrad bei den im Bogen vorkommenden Temperaturen. In früheren Arbeiten war für verschiedene Hg-Hochdruckbögen die Elektronendichte aus der Breite von Spektrallinien und hieraus mittels der Saha-Gleichung die Temperatur bestimmt worden. Die Temperaturwerte erfahren durch Verwendung der verbesserten Saha- Gleichung eine Korrektur. Sie macht etwa 5000 bei Temperaturen von rund 80000 aus.

Notes: Zusammenfassung Durch direkten Beschüß der Eisenprobe mit Protonen oder Deuteronen wird der zu bestimmende Kohlenstoff in Radiostickstoff umgewandelt, dessen Aktivität leicht meßbar ist und dadurch eine Bestimmung des Kohlenstoffgehaltes der Eisenprobe ermöglicht.

Notes: Zusammenfassung Schickt man durch einen tordierten Eisen- oder Nickeldraht einen Wechselstrom beliebiger Frequenz, während der Draht gleichzeitig einem allmählich anwachsenden magnetischen Längsfeld ausgesetzt wird, so erfolgt der Anstieg der longitudinalen Magnetisierung in großen Sprüngen, die mit der Wechselfrequenz synchron sind. Der Effekt läßt sich in Analogie mit dem Sixtus-Tonks-Effekt durch die Annahme erklären, daß die zirkuläre Magnetisierung infolge der Torsionsspannung die Keime für die longitudinale Magnetisierung liefert und daß ein großer Sprung der Magnetisierung jeweils die gesamten Keime verbraucht, so daß die Sprünge in der Frequenz der keimerzeugenden zirkulären Magnetisierung erfolgen müssen.

Notes: Zusammenfassung Die kürzlich ausgearbeitete photometrische Methode der Eichelemente zur Ermittlung von relativen Isotopenhäufigkeiten ergab bei Bestimmung von Isotopen etwa gleicher Häufigkeit die gleiche Meßgenauigkeit wie sie bei elektrometrischer Messung erhalten wird. Bei Vergleich von häufigen und selteneren Isotopen war die erreichbare Genauigkeit geringer, weil der brauchbare Bereich der Schwärzungskurve begrenzt ist. Unter der Voraussetzung der Verwendung einer konstanten Ionenquelle wurde nun eine Erweiterung der Methode erprobt, die diese Schwierigkeit überwindet, ebenfalls ohne irgendeine Annahme über die Schwärzungsfunktion der Platte vorauszusetzen. Die Prüfung des Verfahrens geschah durch Bestimmung der Verhältnisse128Xe∶124Xe und128Xe ∶126Xe mit Kr als Eichelement. Die Streuung (wahrscheinlicher Fehler) der Einzelergebnisse hatte nun die gleiche geringe Größe, wie sie bisher nur bei Linienverhältnissesen etwa der Größe 1 erhalten wurde. Dies Verfahren wurde daraufhin bei der Bestimmung der relativen Häufigkeiten der Nickelisotope mit angewendet, für diese ergab sich: Massenzahl ............. 58 60 61 62 64 Prozentuale Häufigkeit ... 69,18 25,82 0,97 3,28 0,75 Wahrscheinlicher Fehler .. 1% 2% 3% 2% 4% und daraus das chemische Atomgewicht von Nickel 58,662±0,025.

Notes: Zusammenfassung 1. Es wurde der zischende Lichtbogen mit Hilfe eines Zweistrahl-Elektronenstrahl-Oszillographen untersucht. Die Spannungsschwankungen, die bei niedrigen Stromstärken unperiödisch verlaufen, nehmen bei hohen Stromstärken die Form von Sägezahnkurven, die Stromstärke die Form von nach oben gewölbten Bogen an. Die Spannungsschwankungen erreichen dabei einen Wert von 30 Volt, die Stromstärke-Schwankungen 13 Amp. Die Phasenbeziehung wurde durch Lissajoussche Figuren sichergestellt. 2. Der Zischton entspricht den ins Akustische übersetzten Sparinungsschwankungen. 3. Die Schwankungen des Gesamtbogenlichtes sind gegeben durch die im Rhythmus der Zischfrequenz erfolgende periodische Abströmung von C2-Dampfwölken; die Flächenhelligkeitsschwankungen dagegen rühren von einem wandernden Brennfleck bzw. der an ihn ansetzenden schlauchförmig kontrahierten Säule her. Diese Vermutung wurde durch Filmaufnahmen gesichert. 4. Die Spannungsschwankungen zeigen eine hochfrequente Oberwelligkeit von etwa 50000 Hz, die von dem in den Filmaufnahmen sichergestellten Mikrobrennfleck herrührt, der sich im eigentlichen Brennfleck mit großer Geschwindigkeit bewegt. 5. Die Bewegung des Brennflecks auf der Anodenstirnfläche wird bei niedrigen Stromstärken thermisch, bei hohen Stromstärken magnetisch gedeutet. 6. Die statistischen Untersuchungen über den Zischeinsatz und die Zischneigung ergeben, daß die ruhige und die zischende Brennform bei allen Stromstärken nebeneinander bestehen können, und daß die zeitliche Verteilung auf die beiden Brennformen gegeben ist durch die Möglichkeit zur Ausbreitung des anodischen Stromeintritts bei konstanter Stromdichte. Ist diese Möglichkeit gut geboten, so brennt der Bogen vornehmlich ruhig und umgekehrt. 7. Verschiedene Kohlesorten zeigen ein deutlich verschiedenes Zischverhalten. Dabei scheint die Wärmeleitfähigkeit des Materials die maßgebliche Rolle zu spielen. 8. Die Zeitlupenaufnahmen und die durchlaufenden Aufnahmen gestatten je eine Bestimmung der Strömungsgeschwindigkeit des von der Anode abströmenden Dampfes. Die Werte stimmen untereinander und mit den Berechnungen in Arbeit III, S. 739 gut überein.

Notes: Zusammenfassung Es wurde die Diffusionslänge thermischer Neutronen in Elektrographit gemessen und daraus der Absorptionsquerschnitt berechnet. Die Ergebnisse wurden auf reine Kohle korrigiert, indem die Absorption der Asche gesondert bestimmt wurde.

Notes: Zusammenfassung Es werden die mittleren Bremslängen für Neutronen in Kohle und schwerem Wasser mit verschiedenen Neutronenquellen gemessen. Aus diesen Bremslängen und der von H2O werden mittlere effektive Streuquerschnitte abgeleitet, mit deren Hilfe die Bremslängen aller aus H, D, C und O zusammengesetzten Stoffe berechnet werden können.

Notes: Zusammenfassung In Berylliummetall wurden untersucht: Die Diffusionslänge thermischer Neutronen, die Neutronenvermehrung mit Ra α + Be- und Ra α + F-Neutronen und die Photoneutronen von der Ra γ-Strahlung. Hieraus werden Schlüsse auf die Wirkungsquerschnitte der in Trage kommenden Kernreaktionen gezogen.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß in einem unstetigen Geschwindigkeitsfeld, in welchem nach der Theorie der zähen Flüssigkeiten unendliche Spannungen auftreten, die kinetische Gastheorie endliche, aber unstetige und unsymmetrische Spannungen ergibt.

Notes: Zusammenfassung In der vorliegenden Arbeit wird der zeitliche Ablauf chemischer Umsetzungen mit Kettenverzweigung behandelt, und zwar 1. für Kettenabbruchsreaktionen I. Ordnung, 2. für solche nach der II. Ordnung und 3. für I. und II. Ordnung gleichzeitig. Dabei wird im Gegensatz zu früheren Rechnungen die Änderung der Verzweigungswahrscheinlichkeit mit dem Verbrauch der Ausgangsstoffe berücksichtigt. Die Resultate führen in allen Fällen über das bisher Bekannte hinaus. (Zusammenfassung von W. Jost.)

Notes: Zusammenfassung Das Absorptionsspektrum des NdF3 wird photographiert. Es treten Gruppen von reinen Elektronensprunglinien auf und Linien, bei denen gleichzeitig Gitterschwingungen angeregt werden. Die Schwingungsfrequenzen sind grö\er als in wasserhaltigen Nd-Salzen. Die Liniengruppen entstehen durch Aufspaltung der Terme im elektrischen Kristallfeld. Im äu\eren Magnetfeld spalten die Linien weiter auf, während die des PrF3 nicht mehr aufspalten (Kramerssche Entartung). Aus der Komponentenzahl der Liniengruppen wird die innere QuantenzahlJ der angeregten Terme bestimmt.

Notes: Zusammenfassung Die Diffusion von Gasen ineinander ist von einem Wärmestrom begleitet, der zu vorübergehenden Temperaturunterschieden führt. Die Theorie dieser Erscheinung wurde in zwei früheren Arbeiten entwickelt. Exakt berechnen lie\en sich das Temperaturzeitintegral $$\oint = \int\limits_0^\infty {(T - T_0 )} $$ dt und der asymptotische Temperaturverlauf (T-T 0)asympt. Ersteres ist proportional dem Thermodiffusionsfaktorα, letzterer hängt au\er von der Höhe des Gefä\es fast nur vom DiffusionskoeffizientenD ab. — In der vorliegenden Arbeit wird die Theorie experimentell geprüft und der Effekt danach zur Messung bisher unbekannterα undD angewandt. Die experimentelle Methode beruht auf der Bemerkung, da\ man ∮ und (T-T 0)asympt bei Messung mit dem Widerstandsthermometer aus dem registrierten Galvanometerausschlag richtig erhält trotz Trägheit und Dämpfung der Drehspule. Der benutzte Diffusionsapparat konnte auf verschiedene Kammerhöhen ι eingestellt, die Temperatür an verschiedenen Stellenz gemessen werden. Die von der Theorie geforderte Abhängigkeit des ∮ vonl undz sowie des (T-T 0)asympt vonl wurde in zahlreichen Diffusionsversuchen mit 80% N2, 20% H2↔N2 bestätigt. Ferner wurden bei festeml undz, aber für verschiedene Mischungsverhältnisse dieα von H2/N2, A, CO2; N2/A, CO2 und dieD von H2/N2, CO2; N2/O2; O2/CO2 gemessen und fast alle innerhalb der Versuchsfehler in übereinstimmung mit Literaturwerten befunden, die nach anderen Methoden gewonnen sind. Die kinetische Theorie und die Thermodynamik irreversibler Prozesse ist damit für den Fall der Diffusion und Wärmeleitung in Gasgemischen wohl bestätigt. Auf Grund dieser Bestätigung der Theorie wurden sodann mehrere, bisher unbekannte α (von N2/O2; O2/A, CO2; A/CO2; H2/D2) undD (von H2, N2, O2/A; N2, A/CO2; H2/D2) mittels des Diffusionsthermoeffekts gemessen. Sämtliche Resultate sind in gekürzter Form in Tabelle 13 zusammengestellt. Thermodiffusionsfaktoren und Diffusionskoeffizienten werden durch die neue Me\methode vielleicht mit zu den am einfachsten und genauesten bestimmbaren Gasdaten gehören.

Notes: Zusammenfassung Die Differentialgleichung der wandstabilisierten Lichtbogenentladung wird unter Berücksichtigung der Wärmeleitung durch ambipolare Trägerdiffusion für einen speziellen Fall integriert. Die so erhaltene Temperaturverteilung über den Rohrradius wird mit Temperaturverteilungen, die man bei gleichem Druck und Rohrradius unter Vernachlässigung der ambipolaren Trägerdiffusion erhält, verglichen. Hierbei werden erstens der Gradient, zweitens die Leistung und drittens die Stromstärke in den beiden Entladungen festgehalten. Es ergibt sich, da\ die ambipolare Diffusion die Temperaturverteilungen nicht wesentlich abändert. Bei den absoluten Zahlenwerten von Spannung, Strom und Leistung sind jedoch Unterschiede bis zur Grö\enordnung 2 zu beobachten.

Notes: Zusammenfassung Es empfiehlt sich,g in seiner Grundbedeutung als Feldstärke, als Kraft je Masseneinheit,g=981 dun/g, einzuführen. Die Kürzung zur Dimension Beschleunigung ist auf wirkliche Bewegungsvorgänge, vor allem den freien Fall, einzuschränken.

Notes: Zusammenfassung In stationär strömenden Gasen kann ein dauernder Diffusionsvorgang stattfinden, und dementsprechend bewirkt der Diffusionswärmestrom in diesem Fall ein zeitlich konstantes Temperaturfeld. Zunächst werden die Grundgleichungen des Effekts, bei dem Wärmeentwicklung durch innere Reibung praktisch keine Rolle spielt, zusammengestellt und auf eine idealisierte Versuchsanordnung mit ebenen, adiabatischen Wänden angewandt. Bei nicht zu kleiner Strömungsgeschwindigkeit entstehen Temperaturdifferenzen von derselben Grö\e wie bei der (nichtstationären) Diffusion ruhender Gase. Einfacher als die vollständige Berechnung des Temperaturfelds ist die des Temperaturlinienintegrals $$\Psi = \int\limits_{ - \infty }^\infty {(T - T_0 )} $$ dz, welche für eine praktisch realisierbare Anordnung — bestehend aus zwei Rohren, die längs einer gemeinsamen Mantellinie durch einen schmalen, genügend langen Diffusionsschlitz in Verbindung sind—durchgeführt wird.ψ erweist sich als proportional dem Thermodiffusionsfaktor α und der reduzierten Geschwindigkeit ¯w=¯wIwII/(¯wI+¯wII), wo ¯wI,II die Geschwindigkeiten der beiden Gasströme sind. Mit einer solchen Versuchsanordnung wurde an H2↔N2 der Effekt experimentell nachgewiesen und näher untersucht. Wie erwartet, erwärmt sich der H2-Strom, während der N2-Strom sich abkühlt. Der Zusammenhang ψ ∼ ¯w konnte bestätigt werden. Aus Messungen an 80% N2, 20% H2↔N2 und H2↔ 20% N2, 80% H2 wurde überdiesα entnommen und in übereinstimmung mit den früheren, aus dem nichtstationären Effekt erhaltenen Werten befunden.

Notes: Zusammenfassung Es wird die Lage der ultravioletten Absorptionskante für KCl, KBr und KJ für verschiedene Temperaturen bis über den Schmelzpunkt des Kristalles hinaus bestimmt. Am Schmelzpunkt springt die Absorptionskante um 0,7 e-Volt in Richtung längerer Wellen.

Notes: Zusammenfassung In der gesamten, die Teile I bis IV umfassenden Arbeit werden die bei der unelastischen Streuung von Elektronen an Kristallen beobachteten Kikuchi-Enveloppen theoretisch behandelt. Wegen der sehr komplizierten Interferenzvorgänge wird im vorliegenden Teil I eine anschauliche qualitative Theorie der tatsächlichen Vorgänge entwickelt, die zu den Kikuchi-Enveloppen führen. (Eine in den Teilen II bis IV zu bringende quantitative Theorie mu\ leider nach v.Laue mit den weniger anschaulichen reziproken Wellenvorgängen operieren). — In den bisherigen Theorien der Gitterbeugung von Elektronen wird durchgehend angenommen, da\ dieeinzelne Netzebene eine auffallende Welle nur schwach reflektiert. Eine hinreichend flach auf eineeinzelne dicht besetzte (d. h. niedrig indizierte) Netzebene auffallende Elektronenwelle wird jedoch von dieser schon praktisch vollständig reflektiert, so da\ es erforderlich ist, die bisherige Theorie in dieser Hinsicht zu vervollständigen. Dabei ergibt es sich, da\ die Kikuchi-Enveloppen durch solche flach auffallenden Elektronenwellen hervorgerufen werden, und zwar auf zwei wesentlich verschiedene Weisen, nämlich: Denkt man sich die von einem unelastisch streuenden Kristallatom ausgehende Kugelwelle in lauter ebene Wellen aller möglichen Fortschreitungsrichtungen zerlegt, so entstehen infolge des hohen Reflexionsvermögens der einzelnen Netzebene bei den flach auffallenden ebenen Wellen Zickzackreflexionen zwischen zwei benachbarten Netzebenen. Falls je zwei verschieden oft zickzackreflektierte Wellen in Phase stehen, werden die Eigenschwingungen des Kristalls angeregt. Diese bestehen aus Raumgitter-Eigenschwingungen und der sogenanntenTamm-schen Oberflächenwelle. Durch Abbeugung aus diesen beiden Arten von Eigenschwingungen in dieFraunhoferschen Beugungsrichtungen des Netzebenenkreuzgitters entstehen zwei Arten von Enveloppen, nämlich die Raumgitter- und die Oberflächen-Enveloppe. Wesentlich dabei ist, da\ die Raumgitter-Enveloppe durch die modifizierteBraggsche Bedingung (1. 706) bestimmt ist, herrührend vom hohen Reflexionsvermögen der einzelnen Netzebene für flach auffallende Elektronenwellen. Auf Grund der Ergebnisse über die Gestalt der beiden Arten von Enveloppen lassen sich Schlüsse auf das Auftreten von inneren Spaltflächen (Rissen) im bestrahlten Kristall ziehen.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, da\ sich aus den Gleichungen spezieller Fälle, die Päsler u. a. als Beispiel zur Anwendung einer von ihm entwickelten Theorie der inneren Reibung anführt, eine formal mit der Fundamental-Differentialgleichung der Theorie vonBennewitz undRötger übereinstimmende Beziehung herleiten lä\t. Man geht hierzu von der erweiterten Bewegungsgleichung des Schwingers und der verallgemeinerten Wärmeleitungsgleichung aus und eliminiert aus ihnen die durch die Deformation des Schwingers in diesem entstehende übertemperatur, wodurch man zu einer Differentialgleichung für den Verschiebungsvektor gelangt. Diese erweist sich als separierbar, wenn man für den Verschiebungsvektor einen Produktansatz macht, dessen ortsabhängiger Teil das Integral der Schwingerbewegungsgleichung ohne Berücksichtigung der inneren Dämpfung ist, während der den zeitlichen Verlauf beschreibende Faktor unbestimmt bleibt. Es zeigt sich, da\ dieser dann einer derBennewitz-Rötgerschen Differentialgleichung analogen Relation genügen mu\. Diese Tatsache ermöglicht es insbesondere, den vonBennewitz undRötger in ihren Rechnungen eingeführten „zusätzlichen“ Elastizitätsmodulɛ für die genannten Fälle streng durch experimentell bestimmbare Materialkonstanten auszudrücken. Das gleiche gilt von. dem Ausgleichskoeffizientenγ, der sich als proportional dem Wärmeleitvermögen des Schwingers erweist. Schlie\lich wird gezeigt, wie man mit Hilfe einer bekannten Analogiebetrachtung die Grö\enɛ undγ „elektrisch realisieren“ kann.

Notes: Zusammenfassung Im Hinblick auf die Bedeutung, welche der phänomenologische Begriff der inneren Temperatur für die theoretische Behandlung des gehemmten Energieaustausches zwischen inneren Freiheitsgraden und der Translationsbewegung von Gasmolekülen, insbesondere für die Anwendungen auf Schallabsorption und-dispersion und Wärmeleitung in Gasen, hat, wird die Anwendbarkeit dieses Begriffes untersucht und sein Gültigkeitsbereich näher abgegrenzt.

Notes: Zusammenfassung Nachweis des Ohmschen Leitungsmechanismus im Supraleiter aus Beobachtungen vonMcLennan und Mitarbeitern aus dem Jahre 1932.

Notes: Zusammenfassung Aus der experimentell gefundenen Verschiebung und dem Aufspaltungsbild von Multiplett-Termen im elektrischen Feld wird die Oszillatorenstärke von übergängen zu benachbarten Zuständen bestimmt. Es ergeben sich für dief-Werte eine obere und unter Zuhilfenahme des f-Summensatzes auch eine untere Grenze. Das Verfahren wird auf den 3P 1/2, 3/2 Term des Natriums angewandt. Es ergibt sich für den übergang 3P 1/2, 3/2 − 3D 3/2, 5/2 0,85 〈f 3D〈 0,93 und für den übergang 3P 1/2, 3/2 − 4S 1/2 0,14 〈f 4S 〈 0,17.

Notes: Zusammenfassung Die Symmetriebedingungen „einseitigen“ Gleitvermögens werden für den Makrokristall und das Diskontinuum kurz besprochen. Für das Beispiel des Kaliumchlorats KClO3 wird eine kristallstrukturelle Begründung gegeben. Umgekehrt wird aus der Struktur nachgewiesen, warum bei Zyanit Gleitung praktisch gleich gut in Richtung und Gegenrichtung verläuft, während der Baryt als ein Beispiel für echte zweiseitige Gleitung bei entsprechend hoher Symmetrie vorgeführt wird. — Auf das Problem der gitterdynamischen Uneinheitlichkeit reziproker Schiebungen, das ist gewisser mechanischer Zwillingsdeformationen gleichen Schiebungsbetrages, wird am Beispiel des Kaliumchlorats hingewiesen.

Notes: Zusammenfassung Im Unterteil A werden die zu den Kikuchi-Enveloppen führendenreziproken Wellenvorgänge auf anschauliche Weise ohne Rechnungen dargestellt. (Die nähere Durchrechnung soll in den später erscheinenden Teilen III und IV erfolgen.) Diese Wellenvorgänge entstehen folgenderma\en durch elastische Streuung der vom Vakuum einfallenden Elektronenwelle im Kristallgitter: Die einfallende Elektronenwelle wird an den zur Kristalloberfläche parallelen Netzebenenkreuzgittern mit schwacher Intensität in derenFraunhoferschen B. R. abgebeugt. Die flach gegen diese Netzebenenschar verlaufenden Beugungswellen verstärken sich aus zwei wesentlich verschiedenen Gründen durch Interferenz, nämlich: Einmal regt die in derobersten Netzebene flach abgebeugte Welle infolge der durch Totalreflexion hervorgerufenen fortgesetzten Zickzackreflexionen bei günstiger Phase die Oberflächen-Eigenschwingung des Kristalls an (Tammsche Oberflächenwelle). Andererseits verstärken sich die an denverschiedenen Netzebenen flach abgebeugten Wellen und geben zur Entstehung von Raumgitter-Eigenschwingungen des Kristalles Anla\. Die hierfür ma\gebende Bedingung (2. 301) kann auch alsBraggsche Bedingung aufgefa\t werden, die jedoch infolge des starken Einflusses der zur Oberfläche parallelen Netzebenenschar auf die flach auffallende Beugungswelle modifiziert werden mu\. Bei Umkehrung der Fortpflanzungsrichtung aller Wellen ergeben sich die im Teil I 2) auf direktem Wege beschriebenen, zur Oberflächen- bzw. Raumgitter-Enveloppe führenden Wellenvorgänge. Auf Grund dieser Betrachtungen wird im Unterteil B die Gestalt der Oberflächen- und Raumgitter-Enveloppe mit Hilfe der erlaubten und verbotenen Energiebänder aufgezeichnet, wobei sich in allen Einzelheiten übereinstimmung mit den Experimenten ergibt. Der Zusammenhang der Oberflächen-Enveloppe mit den sogenanntenSternschen Dellen wird diskutiert. Ein von anderer Seite vermuteter Zusammenhang mit denWoodschen Banden besteht nicht (Abschnitt 4).

Notes: Riassunto L'A. illustra le caratteristiche e rileva l'importanza delle singolarità dell'andamento annuale dei fattori climatici, come rappresentatrici di determinati processi meteorici. Riferisce quindi su alcuni risultali nel relativo studio per il clima dell'Europa centrale, dando poi indicazioni per estendere analoghe indagini al clima della penisola italiana.

Notes: Riassunto Richiamate brevemente le conoscenze fondamentali sulla scintillizzazione stellare, si espongono i principi generali di un procedimento inteso a ricavare elementi d'integrazione alle osservazioni sinottiche per la formulazione del presagio meteorico locale, partendo dalla accurata e sistematica misura della scintillazione stessa. Lo studio ha carattere preliminare, contenendo considerazioni generali la cui applicazione dovrà trovare conferma dallo sviluppo delle relative osservazioni.

Notes: Riassunto Si riferisce sul contributo portato dall'Istituto Geografico Militare alla conoscenza del campo magnetico terrestre in Italia ed altre regioni (Libia, Albania, Etiopia). Si forniscono particolari sulle carte magnetiche d'Italia e sulle carte delle isogone per la Libia, Albania, Dalmazia, Mediterraneo, Austria, Svizzera costruite dall'I.G.M. Per lo studio della geologia profonda in Italia sono state preparate anche le carte delle anomalie magnetiche (declinazione e componente orizzontale) e gravimetriche (secondo Faye e secondo Bouguer).

Notes: Riassunto Il campo magnetico terrestre in Albania è stato studiato (per la prima volta) dall'Istituto Geografico Militare attraverso l'esecuzione di una rete del 10 crdine (65 stazioni assolute nei tre elementiD, H edI a circa 20 Km l'una dall'altra). I risultati sono compendiati in una carta magnetica della regione, scala 1∶750.000, isolinee al 1942.0. Oltre a due zone molto estese di anomalie dovute a rocce eruttive del periodo eocenico nell' Albania settentrionale e sud-orientale, sono messe in evidenza altre tre importanti anomalie regionali nella regione a NE di Scutari, a SO di Kruja, a NE di Korcia ed una locale a SE di Valona. L'esame geofisico indica come probabile causa per la prima e la terza la presenza di rocce basiche a profondità non molto rilevanti (dell' ordine di qualche Km).

Notes: Riassunto Vengono esposti i criteri seguiti per determinare con metodi acustici e magnetometrici la direzione dei fori di sonda quando si presenta la necessità di ricercarli ad un determinato livello e quando si teme che le indicazioni topografiche non siano sufficienti alla loro determinazione causa la deviazione frequente che questi fori hanno dalla verticale.

Notes: Riassunto L'A., completando alcuni suoi studi precedenti, ricava qui le espressioni normali per le deviazioni della verticale lungo meridiani e paralleli e quelle per gli scostamenti accennati nel titolo della presente Nota.

Notes: Riassunto L'A. riferisce su alcune determinazioni di laboratorio da lui eseguite per dedurre lo spessore di strati di ghiaccio mediante onde elastiche d'impulso. L'applicazione è stata sperimentata anche sul legno. Si è ottenuta un' approssimazione superiore al 2%. Dalla discussione dei risultati si desume l'applicabilità del metodo a masse di ghiaccio di piccolo o modesto spessore nelle condizioni naturali.

Notes: Riassunto L'A. partendo dai risultati delle determinazioni astronomiche di latitudine e di azimut eseguite lungo il meridiano di Roma dal Reina dal 1898 al 1905 ed apportando ad esse le riduzioni al polo medio, in base ai risultati definitivi delle coordinate del polo per le epoche delle osservazioni, e le riduzioni al livello medio del mare, confronta i risultati trovati con gli omologhi geodetici relativi all'ellissoide di Bessel orientato a Genova e a Roma e all'ellissoide di Hayford orientato a Roma. Determina cosi le componenti meridiane ed astronomiche delle deviazioni delle verticali e con queste, dopo opportuna discussione, stabilisce il profilo del geoide dall'Isola di Ponza a Cortina d'Ampezzo per una lunghezza di oltre 700 Km, mettendo in luce una spiccata onda geoidica che raggiunge il massimo scostamento di circa 11 metri a Comacchio.