ALBERT

Notes: Summary The question dealt with in the article is the following: Is reality a Unity, a Plurality or a Whole. We do not expect to get definit results, we are only interested in pointing out a new ideal of scientific research. Under the predominance of physical thinking science was inclined upon nature as a Unity. The philosophy corresponding with this conception is Monism, to which belong all philosophical systems founded on the mecanistic idea from the primitive Monism ofHaeckel to the most sophisticated Positivism. All these conceptions had to be rejected, because they were not able to eliminate the contingences of reality. Every conception of nature consistent with experience must recognize these contingences of reality. On this bases one can take reality either as a plurality or as a whole. According to the doctrine of pluralism contingence of the laws of nature (Boutroux) is an original phenomenon which has to be accepted as such. This would mean the definit solution of the philosophical problems, if this would prove to be the only philosophy founded on the principle of contingence. But there is still such an another conception that is Holism. Here contrary to Pluralism, the domains of reality are not absolutely autonomous but form an organic whole comparable to that of the organs of a living body. In a living body each organ besides having its autonomous life, fulfils a special function in the whole of the organism. In the same science the different domains of reality are only the functionally differenciated organs of the whole nature. Consequently nature is not a passive and mecanistic unity, but an active and creative whole. Each cell is a member of a tissue, each tissue a member of an organ and the organ a member of the whole organism; each of them however has its personal and relatively “autonomous” existence. In the same way physical reality forms a member of organical reality, organical reality a member of psiquical reality, psiquical reality a member of social reality and social reality a member of historical reality. These domains also keep their autonomy and contingence. So the members of an organism can only be explained starting from the superior organ, i.e. in order to understand the functions of the cell one must first know those of the tissue etc. Though different domains of reality can only be understood by deriving in each case the less complicated reality from the more complicated, for instance the physical reality must be derived from organical reality, organical reality from psiquical reality etc. ... The details of the argumentation are given in the treatise itself. In summary the result is a biological conception of nature as a whole instead of physical conception prevalent up to now.

Notes: Summary Kleinschmidt's definition of the “Weltformenkreis” as the smallest systematical unit of affinity removes any danger of obliterating the type and at the same time opens a way for judging the superior taxonomic groups on principle differently from the subspecies of a “Formenkreis”. It is demonstrated that the characters of geographical subspecies (“Rassen”) are characters of apparent shaping, those of the species however are characters of construction and qualitative and autonomic ones. It is the type differentiating in quality that justifies the definition of species. As the characters of type do not necessarily appear gradual and quantitative, but are qualitative, the types cannot be derived from one another, unless they are conceived by the common superordinate idea of the superior systematical category next in order. The distinct division of species is opposed to the hypothetical continuity of the pedigree, which cannot be explained by a consanguinity nor by an affinity based on reproduction. The pedigree, however, is an expression of the spiritual order of nature, in which the types appear as units hierarchically graduated and determined by entelechy, not by dead matter. Within the systematical units there is a creative evolution, steadily pursuing its aim and leading from the primitive stage to the differentiated one, beginning with a juvenile phase, which is followed by orthogenetic maturity and, finally, by the aged stage with its “detypification”. The adaptation to the environment (biotope) may be also proved for the primitive forms and is an organic part of the whole design of the world for them as well as for the specialized and differentiated forms. — The formation of new types cannot be explained in a merely mechanical way; everywhere, even in the gens and genoms, we state ingenious modifications, which do not only bring about a reaction of a single modification to the whole, but operate from the whole. Since the origin of man, since the tertiary formation, the creation of species has completely ceased. There are only alterations of subspecific character. After a digressive treatise on the fundamental difference of man and animal in order to explain the type the superior systematical categories are characterized as spiritual realities. It is especially for the “genus” that a revision is necessary. The reality of the common origin of certain species within the genus is not based on reproduction (as it is the case in the “Formenkreis”), but on the superior totality comprising the species. Individuals can be conceived by the character of the species, species by the character of genus only. This is an evidence for the methodicalness of creative nature. It excludes any evolution of the genus “from bottom to top”, which is irregular, accidental or immediately formed by environment. From this we derive the comprehensive right of a natural system which now is more than mere classification.

Notes: Zusammenfassung Es wird untersucht, wie weit den empirischen Bestätigungen der logistischen Differentialgleichung (2) als Ausdruck eines biologischen Wachstumsgesetzes tatsächliche Beweiskraft zukommt. Durch eine Reihe praktischer Ausgleichungen wurde geprüft, welche Güte der Annäherung im Durchschnitt zu erwarten ist, wenn (1) durch eine beliebige andere dreiparametrige ScharS-förmiger Kurven ersetzt wird (insbesondre (3) und (4)). Es zeigt sich überraschenderweise, dass sich die logistische Kurve keineswegs besonders gut dem biologischen Material anpasst, und dass letzteres auch mit ganz anderen Hypothesen vereinbar wäre. Ähnliches gilt auch von den Experimenten vonGause (in welchen durch Beobachtung von Bakterienkolonien in einem gestörten, Medium die Gültigkeit von (2) bewiesen werden sollte). - Dies schmälert keineswegs die besondere Eignung von (1) zur Beschreibung von biologischen Wachstumsvorgängen, doch beruht sie z. T. auf den mathematischen Eigenschaften, und noch mehr auf der grossen Plausibilität, die den zu (2) führenden Grundannahmen von vornherein zukommt. Dem empirischen Material kommt bisher gar keine selbstständige Beweiskraft zu, und es ist in keinem Spezialfall erlaubt, aus einer Übereinstimmung eines Wachstumsvorgangs mit (1) auf dessen innere Natur und auf die wirkenden Kräfte Rückschlüsse zu ziehen.

Notes: Zusammenfassung Es wird einführungsweise zuerst auf den allgemeinen Zusammenhang zwischen theoretischer und experimenteller Forschung hingewiesen, insbesondere darauf, dass die theoretische Forschung dem Experimentator nicht nur neue Probleme stellt, sondern auch die Ergebnisse vieler Versuche sinnvoll macht, unabhängig davon, ob diese Ergebnisse positiv oder negativ ausfallen. — Danach wird ein kurzer Überblick über einige neuere Ergebnisse der mathematischen Biophysik gemacht und es werden einige fundamentale Probleme der Krebsforschung vom Standpunkte dieser Ergebnisse diskutiert. Es wird auf eine Reihe neuer möglicher Versuche hingewiesen, welche im Lichte der mathematisch-biologischen Forschung wichtige Fragen über die Natur der Tumoren beantworten würden.

Notes: Zusammenfassung Der lebende Organismus stellt einen bestimmten, individuellen Teil des Universums dar, indem er seine Selbständigkeit abgetrennt von dem übrigen Universum erhält, durch den Teilungseffekt, welcher durch die Anordnung seiner Teile bestimmt wird. Es ist anerkannt, dass die Teilung nicht vollständig ist, jedoch eine beschränkte gegenseitige Beziehung zulässt. Es ist auch anerkannt, dass der Grad der Organisation in einer verwandten Reihe sich ändert von den tiefen Verwickelungen der einfachen Zelle zu den mannigfachen Abwandlungen wie sie beim Menschen auftreten. Die Auffassung von effektiver Teilung ist ausserdem auch fest und substantiell auf der Tatsache begründet, die durch das Vorhandensein der Plasmamembran und Grenzflächen kolloidaler Aggregaten gegeben ist. Betont ist die dynamische Natur der charakteristischen Gleichgewichtszustände und es wird aufmerksam gemacht auf die kontinuierliche Bildung von effektiven Teilungen bei verschiedenen Gleichgewichtszuständen. Weitere Untersuchung der Bedeutung dieser Teilungen ergibt viele interessante Folgerungen. Schwierigkeiten finden sich, wenn man eine derartige Beschreibung auf geistige Phänomena ausdehnt. Zwar bestehen grundlegende Übereinstimmungen, aber es ist schwer sie genau zu definieren. Es ist klar, dass eine Synthese dieser Art notwendigerweise unvollständig ist, aber es schien wertvoll den Versuch zu machen,

Notes: Zusammenfassung Unterschied zwischen Ein- und Vielkristall. — Atomare Verfestigung und Spannungsverfestigung. — Physikalische Natur der Wechselfestigkeitsgrenze. — Mechanismus des Bruchs. — Hochtrainieren und Kerbwirkung.

Notes: Zusammenfassung Es wurden die Anregungsfunktionen der γ-Strahlung ermittelt, die bei der Beschießung von Be, B und Al mit Po-α-Strahlen erregt wird. Die benutzte Anordnung besaß ein hohes Auflösungsvermögen, das durch Verwendung eines Po-Präparats von nur 3 mm Durchmesser im Mittelpunkt einer Halbkugel von 50 mm Durchmesser erreicht wurde. Aus der so erhaltenen Feinstruktur und den genauen Einsatzgrenzen der Anregungsfunktionen wurden auf die betreffenden Umwandlungen bzw. auf die angeregten Kernzustände Schlüsse gezogen.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß man die diamagnetische Anisotropie gesättigter acyclischer Moleküle ohne jede willkürliche Annahme quantenmechanisch deuten kann. Die Rechnungen werden für das HCl-Molekül numerisch durchgeführt, die Resultate lassen sich aber leicht auf verwickelter aufgebaute Moleküle verallgemeinern. Die Erfahrung, daß die diamagnetische Suszeptibilität bei gestreckten Molekülen in der Richtung der Längsachse numerisch größer ist, folgt aus der Quantenmechanik; entgegen dem Falle der Theorie der optischen Anisotropie der Moleküle, bei der infolge der nach der Störungstheorie auftretenden Glieder die Polarisierbarkeit senkrecht zu dieser Achse größer sein müßte; die aus der Silbersteinschen Theorie folgenden Glieder jedoch diese scheinbare Diskrepanz mit der Erfahrung erklären. Die Anisotropie der Nitrat- und Carbonatradikale wird ebenfalls besprochen. Die Bedeutung der hochfrequenten paramagnetischen Polarisierbarkeit wird im Falle des N2-Moleküls erläutert. Die viel größere diamagnetische Anisotropie der aromatischen Moleküle, bei denen die Richtungen der numerisch größten Suszeptibilität und der größten Polarisierbarkeit aufeinander senkrecht stehen, erklärt die Londonsche Theorie.

Notes: Zusammenfassung Es wird eine Methode zur experimentellen Bestimmung der zur Oberfläche eines Metalls normalen Energiekomponente lichtelektrisch ausgelöster Elektronen beschrieben und erste Ergebnisse mitgeteilt. Diese werden mit Ergebnissen anderer Beobachter verglichen und ihre Bedeutung für die Frage von Form und Durchlässigkeitszahl der Potentialschwelle an der Metalloberfläche erörtert.

Notes: Zusammenfassung Ausgehend vom Glockerschen Grundgesetz wird eine Beziehung hergeleitet, die es ermöglicht, aus der in r gemessenen Röntgendosis die durch den Quadrat-Zentimeter hindurchgegangene Röntgenstrahlung im Energiemaß zu bestimmen. Die Anwendung dieser Beziehung auf unsere Dosismessungen ergab Zahlenwerte für den Wirkungsgrad bei der Umwandlung von Kathodenstrahlenergie in Röntgenstrahlenergie; ein Vergleich der so erhaltenen Wirkungsgrade mit der Theorie der Strahlungsbremsung des Elektrons ergab ausreichende Übereinstimmung. Die Anwendung der Beziehung auf Messungen an der Ra C -γ-Strahlung ergab Werte für die Energieabgabe des Radiums. Die Methode ist noch anwendbar, wenn es sich um die Bestimmung der Energieabgabe sehr schwacher Präparate handelt.

Notes: Zusammenfassung Unter Benutzung des bisher bekannten Tatsachenmaterials über die im Gebiet von 1 cm bis 1 · 10−2 cm Wellenlänge hergestellten Intensitäten sowie der Strahlungsgesetze wird versucht, ein Bild des im Übergangsgebiet auftretenden Verlaufs der herstellbaren Strahlungsintensitäten mit der Wellenlänge zu ermitteln. Es wird gezeigt, daß das vorhandene Beobachtungsmaterial sowie die Berücksichtigung der Strahlungsgesetze zur Annahme der Existenz eines Zwischengebietes führen, in dem elektromagnetische Strahlungsenergie unter Benutzung der bisher bekannten Verfahren nur mit kleinen Intensitäten erzeugbar ist.

Notes: Zusammenfassung Für Kathoden mit ungleichmäßig emittierender Oberfläche werden die Mittelwerte der Austrittsarbeit angegeben, und zwar wird unterschieden zwischen dem „arithmetischen Mittelwert“ und dem „für den Emissionsstrom maßgebenden Mittelwert“. Die Methoden zur Messung dieser Mittelwerte werden besprochen und gegeneinander abgegrenzt. Dis bisher mit diesen Methoden erhaltenen Ergebnisse werden miteinander verglichen.

Notes: Zusammenfassung Nach einer allgemeinen Übersicht über die Ergebnisse (Abschnitt 1) wird bei der Plattenfunkenstrecke (ebenes Problem) die Verteilung der metastabilen Atome unter Berücksichtigung ihrer Neubildung, Vernichtung und Diffusion berechnet und der Versuch gemacht, den metastabilen Beitrag zur gesamten Oberflächenrückwirkung an der Kathode abzuschätzen. Dieser Beitrag hat in der Nähe des Durchschlagsminimums ein Maximum. Je weiter man in das Nah- und in das Weitdurchschlagsgebiet hinein vordringt, um so mehr geht er zurück (Abschnitt 2, 3 und 4). Die metastabile Oberflächenrückwirkung wächst mit der Raumladung und vermag somit Durchschlagssenkungen zu begründen (Abschnitt 5). Die bei Stoß zweier metastabiler Atome gegeneinander frei werdenden Elektronen werden alsAnfangselektronen einer räumlichen Rückwirkung aufgefaßt, die in Vergleich mit der bekannten räumlichen Rückwirkung positiver Ionen zu setzen ist. Für das Wachstum der von diesen Anfangselektronen ausgehenden neuen Elektronenlawinen wird der alteTownsendsche Ansatz (dn/dx=αn) verwendet. Auf dieser Grundlage können dieDurchschlagsgesetze von Rogowski, Fucks und Wallraff begründet werden (Abschnitt 6). Bei Anwesenheit metastabiler Atome ist das Gas alsGasmischung zu betrachten. Die Komponenten der Mischung haben verschiedene Ionisierungskoeffizienten und verschiedene Verteilung. Der Gasmischung kommt daher ein örtlich veränderlicher, von der Gesamtstromdichte abhängiger Ionisierungskoeffizient zu. Läßt man auch hier denalten Townsendschen Ionisierungsansatz gelten, so kann man auch auf dieser Grundlage die Durchschlagsgesetze herleiten (Abschnitt 7). Es wird ein Vergleich mit dem Schadeschen Ansatz durchgeführt (Abschnitt 8). Auch die von Penning beobachtete Durchschlagssenkung in Neon-Argongemischen wird als Folge einerräumlichen metastabilen Rückwirkung gedeutet. Im Grenzfall (Diffusionskoeffizient gleich Null) führt die vorliegende Behandlungformal auf die von Penning angegebene Erhöhung des Elektronenionisierungskoeffizienten zurück. Es werden aus den Kruithoff-Penningschen Messungen Schlüsse auf die Vernichtungskonstante und auf die Neubildung (ɛ/α-Wert) metastabiler Atome gezogen und mit anderen im Schrifttum angegebenen Werten verglichen (Abschnitt 9). RäumlicheRückwirkungen könnenentarten, so daß sie ähnlich wirken, wie eine Erhöhung der Elektronenionisierung. Die gefundenen Ergebnisse werden aufMolekülgase übertragen und für behebige Lawinenprodukte verallgemeinert. Auf ihre Bedeutung für anomale Polaritätseffekte wird hingewiesen (Abschnitt 10). EineErweiterung der Townsendschen Theorie muß an den bei Stromdurchgang entstehendenLawinenprodukten anknüpfen und deren Eigenschaften zum Ausdruck bringen. Einerlei, ob als Lawinenprodukt positive Ionen (Raumladung) oder angeregte (metastabile) Atome in Frage kommen, Durchschlagsgesetze und fallende Charakteristik begründen sich in beiden Fällen in gleicher Weise 1. durch die Änderung der Rückwirkung, 2. durch die Änderung des Ionisierungskoeffizienten und die hierdurch verursachte Änderung der integralen Elektronenionisierung (Abschnitt 11).

Notes: Zusammenfassung Die Zunahme der 9 cm Blei durchdringenden Teilchen der kosmischen Strahlung mit der Höhe in der unteren Atmosphäre wird zusammen mit der Absorption in Wasser und mit dem von Blackett gemessenen Impulsspektrum der Teilchen benutzt, um die Zerfallsdaten des Mesons ohne weitere Annahmen über die Höhe des Mesonenursprungs, die ursprüngliche Energieverteilung, den Energieverlust u. a. zu berechnen. Es ergibt sichμc 2/τ=(2,1±0,6) · 1013 e-Volt/sec. Fürμ=160 Elektronenmassen ist dann τ=(3,7±1) · 10−6 sec, also etwas größer als die von Euler und Heisenberg berechnete Lebensdauer. Es wird gezeigt, daß andere Bestimmungen von τ aus dem Barometereffekt entgegen der bisherigen Deutung zu etwa gleichen Werten führen, wenn die Teilchenenergie in der diesen Messungen angemessenen Weise berücksichtigt wird.

Notes: Zusammenfassung In Fortsetzung einer früheren Arbeit werden Fluoreszenzversuche an normalen He-Atomen beschrieben. Wie auf Grund der Auswahlregeln zu erwarten, tritt in Fluoreszenz — jedenfalls bei kleinen Heliumdrucken — nur die Hauptserie des Singulettsystems auf. Mit größer werdendem Heliumdruck treten außerdem weitere Singulett- und Triplettlinien auf. In einer eingehenden Diskussion wird gezeigt, daß die Ausgangsterme dieser zusätzlichen Linien durch Stöße zweiter Art zustande kommen, z.B. nach dem Schema: He (31P) + He (11S) → He (11S) + He (33D) angeregt normal normal angeregt Elektronenspin=0+0 ≠+1 die He (31P)-Terme entstehen dabei im Zusammenhang mit der Fluoreszenzerscheinung. Bei Stößen zweiter Art obigen Schemas ändert sich beim Stoß der gesamte Elektronenspin beider Stoßpartner um den Wert 1 · h/2π. Nach dem von Wigner ausgesprochenen Spinerhaltungssatz sollten solche Stöße praktisch verboten sein. Die Gültigkeit des Spinerhaltungssatzes wird an Hand der Ergebnisse besprochen.

Notes: Zusammenfassung Photographische Platten, die zur Untersuchung schwerer Teilchen in der kosmischen Höhenstrahlung in sechs verschiedenen Höhen exponiert waren, wurden ausgewertet. Die Zunahme an einzeln auftretenden Teilchenspuren in größeren Höhen ergibt für die auslösende Strahlung einen ungewöhnlich hohen Absorptionskoeffizient von 0,12 bis 0,13 cm−1 Hg. Aus dem Vergleich der Korndichten der gefundenen Punktfolgen mit denen von Protonen, die durch Be-Neutronen aus Paraffin ausgelöst wurden, geht hervor, daß sowohl die Einzelbahnen als auch die Sternbahnen zum Großteil von Protonen und nur zu einem sehr geringen Teil vielleicht von α-Teilchen hervorgerufen werden. Das Energiespektrum verschiebt sich in geringeren Höhen nur ganz wenig zu energieärmeren Teilchen. Eine bevorzugte Einfallsrichtung kann nicht festgestellt werden. Aus den Beobachtungen muß geschlossen werden, daß auch die einzeln gefundenen Protonenspuren von Zertrümmerungsprozessen außerhalb der photographischen Emulsion stammen.

Notes: Zusammenfassung Auf Grund des Variationsverfahrens wird eine Methode ausgearbeitet, welche für Erdalkaliatome die Berechnung der Eigenfunktion und Energie der Valenzelektronen im Grundzustand ermöglicht. Die Polarisation des Atomrumpfes und der Austauscheffekt der Valenzelektronen mit den Rumpfelektronen bleiben dabei unberücksichtigt. Das Verfahren wird auf das Ca-Atom angewendet. Die berechneten Werte der ersten und zweiten Ionisierungsenergie des Ca sind 5,78 e-Volt bzw. 11,19 e-Volt, welche mit den empirischen Werten 6,09 e-Volt bzw. 11,82 e-Volt gut übereinstimmen. Empirische oder halbempirische Konstanten werden nicht zu Hilfe genommen.

Notes: Zusammenfassung Es wurde ein lichtstarkes Spektrometer für das langwellige Ultrarot entwickelt, das Messungen im Gebiet von 150 bis 400Μ mit einer spektralen Spaltbreite von 18Μ zu machen erlaubt. Es gelang, einzelne Absorptionslinien des Wasserdampfes festzustellen und dadurch zu bestÄtigen, da\ die Struktur des in Zimmerluft aufgenommenen langwelligen Spektrums durch Wasserdampfabsorption bestimmt ist.

Notes: Zusammenfassung An Hand von Wilson-Aufnahmen wurde festgestellt, da\ unter 100 Mesotronen etwa 10 in einer 9 mm dicken Bleischicht ein oder mehrere SekundÄrelektronen von mindestens 104e-Volt Energie auslösen; in 9 mm Aluminium werden fast ebenso viele Elektronen ausgelöst. Die Strahlenmultiplikation energiereicher leichter Elektronen in Blei und Aluminium ist wesentlich stÄrker; drei Viertel der eine Bleischicht von 9 mm Dicke durchdringenden Elektronen verdoppeln oder vervielfachen sich in der Schicht. Die Mesotronen sind hÄufig von Photonen begleitet; auf 100 Mesotronen kommen im Umkreis von 15 cm etwa 40 Photonen, die in einer 9 mm dicken Bleischicht Comptonoder Paarelektronen von mindestens 104 e-Volt Energie auslösen. Untersuchungen mit ZÄhlrohren über die Auslösung von SekundÄrteilchen durch Mesotronen ergaben durchweg kleinere Werte, da die ZÄhlrohre nur Teilchen registrierten, die ihre Wandung durchdringen konnten, also mindestens 1M e-Volt Energie besa\en. Die ZÄhlrohrmessungen zeigten, da\ durch Mesotronen aus einer Bleischicht von 1 cm Dicke (= SÄttigungsdicke) weniger SekundÄrelektronen ausgelöst werden als aus einer massenÄquivalenten Aluminiumschicht. — Die Zahl der durch Mesotronen ausgelösten SekundÄrteilchen ist bei Berücksichtigung des von Blackett mitgeteilten Energiespektrums der Mesotronen mit den Werten zu vereinbaren, die Bhabha auf theoretischem Wege hergeleitet hat.

Notes: Zusammenfassung Auch ohne lange Anodenflammen werden so starke Dampfstrahlungen bei Reinkohlenbogen erreicht, wie sie Herr Pinkelnburg beschrieben hat, wobei aber auch eine Temperaturerhöhung der Kraterkohle erfolgt. Beispiele von Bogen gro\er StromstÄrke mit steigender Charakteristik sind bereits früher beschrieben worden, neue werden angegeben. SÄmtliche Bogenformen bei nicht zu geringen Drucken mit ihren besonderen Charakteristiken lassen sich unter einheitlichen Gesichtspunkten verstehen, wenn die Äu\eren Bedingungen (Struktur und Zusammensetzung der Anode, Konvektion, Bewegung, Abkühlung usw.) entsprechend berücksichtigt werden.

Notes: Zusammenfassung Es wurde die Drackabhängigkeit der Kolonnenionisation durch α-Strahlen bei Einstrahlung senkrecht zum elektrischen Feld an Luft, Kohlendioxyd, Wasserstoff, Argon und einem Luft-Kohlendioxyd-Gemisch untersucht. Zur Messung der erzeugten Ionenmengen diente das Hoffmannsche Vakuumduantenelektrometer. — Die Meßergebnisse wurden mit der von Jaffé aufgestellten Theorie der Kolonnenionisation verglichen. Die Messungen bestätigen, daß die Theorie die Abhängigkeit der Kolonnenionisation vom Druck auch für den Fall der Einstrahlung senkrecht zum elektrischen Feld gut wiedergibt. Größere Abweichungen treten nur bei Wasserstoff und Argon für kleine Feldstärken auf, sie lassen sich zwanglos durch den Ionenverlust infolge Diffusion nach den Wänden des Meßraumes erklären. — Unter Zugrundelegung der Meßwerte werden schließlich die Wiedervereinigungskoeffizienten für Luft und CO2 bei den verwendeten Drucken berechnet. Bei beiden Gasen wird a mit steigendem. Druck kleiner. Da nicht alle in der Theorie vorkommenden Konstanten mit genügender Genauigkeit bekannt sind, ist es fraglich, ob die absoluten Werte von α zuverlässig sind; die Abhängigkeit vom Druck jedoch dürfte wohl durchaus den Tatsachen entsprechen.

Notes: Zusammenfassung Die Zeeman-Effekte von 81 Ar II-Linien wurden bei einer Feldstärke von 56000 Gauß untersucht. Hierdurch gelang die Aufspaltung sehr enger, bisher nicht auflösbarer Zeeman-Typen und der Nachweis weiterer anomalerg-Werte. Im besonderen konnte ein Fall festgestellt werden, in dem eine theoretisch geforderte Termaufspaltungg=0 nach der positiven Seite von 0 abweicht, was eine quantitative und qualitative Änderung des Zeeman-Typs zur Folge hat. Ferner ergibt sich ein systematischer Gang in den Abweichungen derg-Summen vom Regelwert mit der Elektronenkonfiguration.

Notes: Zusammenfassung Es wird eine Anordnung zur Untersuchung des Voigt-Effektes nach der Methode der Babinet-Keile beschrieben. Eine große Anzahl photographischer Aufnahmen dieser Erscheinung an Na und K, sowie erstmalig auch an Rb und Cs bilden die Ausbeute der vorliegenden Experimentaluntersuchung. Ihre wichtigsten Ergebnisse, wie die Aufnahme der Dampfdichtenabhängigkeit des Effektes und die erstmalige Beobachtung der Voigtschen Doppelbrechung in der Umgebung „verbotener“ Zeeman-Übergänge, werden an Hand von Abbildungen besprochen. Ein kurzer Überblick über die Ergebnisse einer wellenmechanischen Theorie des Voigt-Effektes läßt die qualitative Übereinstimmung mit den Beobachtungen erkennen. Über die quantitativen Verhältnisse kann erst nach genauem Vermessen des experimentellen Materials das letzte Wort gesprochen werden.

Notes: Zusammenfassung 1. Übersicht. 2. Vorbehandlung, Spannungsgehalt und Färbeverfahren des Kristallmaterials. —I. Farbzentren in zusatzfreien Kristallen. 3. Natur und Strukturempfindlichkeit der F2-Zentren. 4.F′-Zentren in verformten, schwach verspannten Kristallen. 5. Gibt es F′2 -Zentren ? 6. F′-Zentren in verspanntem Kristallmaterial ohne Fremdstoffzusatz. —II. Farbzentren in Kristallen mit Fremdstoffzusatz. 7. Färbungseigenschaften von Kristallen mit unlöslichen Fremdatomen. 8. Mechanische und optische Erregbarkeit der Färbungsbanden von NaCl-Kristallen mit SrCl2-Zusätzen: A. Optische Erregbarkeit ohne Rotverschiebung, mechanische Erregbarkeit mit Rotverschiebung der Färbungsbande. B. Optische Erregbarkeit mit Rotverschiebung, mechanische Erregbarkeit ohne Rotverschiebung der Färbungsbande. — 9. Schlußfolgerungen. — Die Arbeit bringt eine Vervollständigung und Neudiskussion der die „Erregung“ von Farbzentren betreffenden Tatsachen. Es handelt sich um mehrere, einander so weitgehend überdeckende Einzelbanden, daß eine optische Auflösung auch in Tieftemperatur nicht möglich ist. Die Trennung gelingt durch Benutzung von Kristallen mit räumlich ungleichförmig verteilten Färbungszentren. — Neben den normalen, unerregten „F-Zentren“ werden in erregten Färbungen folgende von Fremdstoffwirkungen unabhängige Zentrenarten unterschieden: A. „F′-Zentren“, die aus derF-Bande durch geringe, stetige Rotverschiebungen hervorgehende Absorptionsbanden besitzen und besonders in verspannten Kristallen hervortreten. B. „F 2-Zentren“ mit selbständiger Bandenabsorption, bisher alsF′-Zentren bezeichnet und von Pick als „Doppelfarbzentren“ wahrscheinlich gemacht, die in spannungsarmen Kristallen dominieren. C. „F′2-Zentren“, die ebenso ausF′-Zentren entstehen sollten wieF 2-Zentren ausF-Zentren, jedoch noch nicht völlig gesichert sind.

Notes: Zusammenfassung Als Ergänzung unserer früheren gleichbetitelten Arbeit werden weitere Beweise aufgeführt dafür, daß die Aufstellung der Dissoziationsschemata vieler Moleküle auf unüberwindbare Schwierigkeiten stößt, wenn man auf der unbeschränkten Anwendbarkeit des Prinzips beharrt, wonach molekulare Grundzustände unbedingt in Atomgrundzustände dissoziieren müssen. Auf Grund einer Zusammenstellung der experimentellen Ergebnisse wird gezeigt, daß die Birge-Sponer-Extrapolationsmethode immer eine obere Grenze für die Dissoziationsenergie liefert und ferner, daß überall, wo man eine Prädissoziation und kurz darüber folgende Konvergenz an einem Molekülterm durch die Hypothese von Potentialkurven mit Maxima zu deuten versuchte, die Prädissoziation und die wirkliche Dissoziation durch zwei verschiedene, naheliegende Atomtermkombinationen hervorgerufen wird. Die entsprechenden Atomterme sind bei den Aluminium- und Borhalogeniden die zwei Komponenten der2P-Halogengrundzustände, bei den Hydriden naheliegende angeregte Atomterme, die nicht zu den Grundelektronkonfigurationen gehören.

Notes: Zusammenfassung In der vorliegenden Arbeit werden die Wirkungsquerschnitte für den Prozeß berechnet, in dem ein Proton oder Neutron, dessen Energie Ep groß gegen seine Ruhenergie M ist, beim Zusammenstoß mit einem Atomkern ein Mesotron ausstrahlt. Es ergibt sich, daß der Wirkungsquerschnitt für den Fall, in dem die Strahlung eines schweren Teilchens durch die Coulomb-Kraft des Atomkerns hervorgerufen wird, um den Faktorξ=Ep/M größer ist als der für den Fall durch die Kernaustauschkraft. Der Grund für diese kleine Wirkung im letzten Fall liegt in der von uns benutzten skalaren Yukawa-Theorie, die im Gegensatz zur Elektrodynamik oder vektoriellen Theorie den longitudinalen Charakter der stoßenden Kraft vorschreibt. Für die Coulomb-Kraft erhalten wir ein fast monochromatisches Spektrum für die emittierte Energie des Mesotrons ɛ, während es sich in der analogen Bremsstrahlung des Elektrons wie const dɛ/ɛ verhält. Und im Gegensatz zur Ausstrahlung von Lichtquanten enthält der totale Wirkungsquerschnitt hier nicht die Masse des stoßenden Teilchens im Nenner, sondern die des Mesotrons. Dies rührt da,von her, daß das Yukawa-Feld um ein schweres Teilchen eine Ladung besitzt, die unabhängig von der Masse des Teilchens bewegt werden kann. Der Energieverlust eines energiereichen schweren Teilchens durch Mesotronenausstrahlung übertrifft nach diesen Rechnungen seinen Energieverlust durch Ionisation in Wasser oder Luft erst oberhalb 1011 e-Volt, und daher sollten die schweren Teilchen im Energiegebiet zwischen 109 und 1011 e-Volt sehr durchdringend sein.

Notes: Zusammenfassung Mittels einer magnetischen Elektronenlinse wurden praktisch homogene Elektronenstrahlen bis 2,4 e-MV hergestellt und ihre Einzelstreuung in Aluminium-und Nickelfolien mit einem Spitzenzähler untersucht. Die Ergebnisse werden im Zusammenhang mit der Theorie und mit früheren Messungen diskutiert.

Notes: Zusammenfassung Beim Lichtdurchgang durch eine dünne Metallschicht influenziert das elektrische Feld der Lichtwelle in den einzelnen Körnern der Schicht elektrische Dipolmomente. Die Größe dieser Momente ist dem Volumen der Körner proportional. Da die in einer vorhergehenden Arbeit1) behandelten optischen Konstanten der Schicht durch Summation über die Dipolmomente entstehen, was genau der Summation über die Volumina der Körner bei der Wägung der Schicht entspricht, ist aus diesen Konstanten nichts über die Einzelvolumina zu entnehmen. Die Streulichtintensität dagegen ergibt sich durch Summation über die Quadrate der Dipolmomente, so daß aus ihr das mittlere Volumen der einzelnen Körner zu bestimmen ist. Bei zwei Goldschichten der Wägungsdicke 3 mμ ergaben sich mittlere Kornvolumina von etwa 1000 mμ 3. Dieses relativ zur Dicke groß erscheinende Volumen wird verständlich, wenn man berücksichtigt, daß z. B. bereits Lineardimensionen 4·10·25μm, wie sie nach den aus den optischen Konstanten ermittelten Formverhältnissen durchaus in Betracht kommen, das geforderte Volumen ergeben.

Notes: Zusammenfassung Zur Messung des Potentialgradienten in der freien Atmosphäre wird ein besonders kleines und stabiles Elektrometer-Registriergerät entwickelt. Dieses Gerät wird vom Flugzeug aus mit Fallschirm abgeworfen, oder im Segelflugzeug mitgenommen. Die bisherigen Messungen, die bis 3000 m Höhe gehen, liefern den Potentialgradienten als Funktion der Höhe, und damit auch die Raumladungsschichtung in der durchfallenen Luftsäule. Potentialgradient und Raumladung hängen stark von der jeweiligen Wetterlage ab.

Notes: Zusammenfassung Beschreibung und Prüfung einer photoelektrischen Meßmethode, mit der es möglich ist, im nahen Ultraroten (7000 bis 11000 Å) schnell, sicher und bequem Absorptionsmessungen bis herab zu einer Absorptionsänderung von 1‰ durchzuführen. Bestätigung des Gesetzes der Proportionalität zwischen Absorptionsstärke einer CH-Bande und Zahl der CH-Valenzen gleichen Sättigungsgrades an 11 Benzolderivaten.

Notes: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß das Zählrohr mit Dampfzusatz bei geeigneter Betriebsweise ein brauchbares Hilfsmittel für die Feinstrukturforschung darstellt. Eine Zählrohr-Anordnung für Interferenzmessungen wird beschrieben. An einigen Beispielen werden das Winkelauflösungsvermögen, die Meßgeschwindigkeit und die Eignung der Anordnung für Intensitätsmessungen untersucht.

Notes: Zusammenfassung Es werden die Aktivierungsbereiche von Mo-Th festgestellt und Aktivierungskurven bei verschiedenen Temperaturen aufgenommen. Weiterhin wird eine Anschauung über den Diffusionsvorgang dargelegt und eine Theorie entwickelt, welche die Messungen erklärt. Endlich wird der Diffusionskoeffizient für Thor durch Molybdän bestimmt und in Übereinstimmung mit dem von Dushman auf andere Weise bestimmten gefunden.

Notes: Zusammenfassung Die durch die l0-Metrik bedingten Abweichungen von der bisherigen Theorie finden ihren Ausdruck in einer Beschränkungsrelation, nach der für die Impuls-und EnergieänderungΔ p undΔ E einer freien Partikel, an der sich irgendein Prozeß abspielt, stets $$\left| {\Delta \mathfrak{p}} \right|^2 - \frac{1}{{c^2 }}\left| {\Delta {\rm E}} \right|^2〈 \left( {\frac{h}{{2 l_0 }}} \right)^2 $$ gilt. Die Relation wird auf verschiedene Prozesse angewandt und auf ihre experimentelle Bestätigung hin geprüft.

Notes: Zusammenfassung Unter Zugrundelegung des dreidimensional-statischen Kernmodells wird auf Grund der Guth-Sexlschen Streutheorie die Kerndispersionsformel in einfacher anschaulicher Weise hergeleitet.

Notes: Zusammenfassung Es wird eine einfache Methode entwickelt, nach der die Form einer durch Fremdgaszusatz verbreiterten Spektrallinie berechnet werden kann und die das Zusammenwirken von statistischer Theorie und Stoßverbreiterung in übersichtlicher Form erkennen läßt. Vergleich der berechneten Linienform, Verschiebung und Halbwertsbreite mit experimentellen Ergebnissen und Diskussion ihrer Druck- und Temperaturabhängigkeit. Die dabei benötigten Zahlenwerte der Konstanten des ersten Gliedes des van der Waalsschen Kraftgesetzes C/r6 werden schließlich nach einem Näherungsverfahren berechnet und die Größenordnung der höheren Glieder abgeschätzt.

Notes: Zusammenfassung Es wurde das Absorptionsspektrum von flüssigem H2O und D2O an Schichten von einigen μ Dicke vom Gebiete der innermolekularen Eigenschwingungen aus nach langen Wellen bis 27 μ aufgenommen. Es ergab sich ein Gebiet nahezu äquidistanter Absorptionslinien, das bei 14 μ (H2O) bzw. bei 19 μ (D2O) einsetzt. Die Ergebnisse werden diskutiert.

Notes: Zusammenfassung Nach der üblichen Methode des Zusammenschiebens der Elektroden kann man die minimale Brennspannung von Bogenentladungen insbesondere bei stärker verdampfenden oder abbrennenden Elektroden nicht genauer als bis auf etwa 1 Volt erhalten und kann aus ihr, und auch nur mit dieser Genauigkeit, nur die Summe von Kathoden- und Anodenfall entnehmen.

Notes: Zusammenfassung Der in der vorhergehenden Arbeit eingehend beschriebene stabilisierte Lichtbogen wird mit gewissen Entladungsformen in der Hg-Höchstdrucklampe verglichen. Die Entladungserscheinungen werden diskutiert.

Notes: Zusammenfassung Es wird die Gravitationskraft untersucht, welche zwischen zwei makroskopisch ruhenden Pol-Dipol-Teilchen wirkt. Sind die Teilchen sehr weit voneinander entfernt, so ergibt sich diese Kraft, über die Zeit und die Phasen der inneren Bewegungen der beiden Teilchen gemittelt, als mit der Newtonschen Anziehung zwischen einfachen Massenpolen identisch. Dagegen zeigen die momentanen Werte der Gravitationskraft au\erordentlich gro\e Schwankungen um diesen Mittelwert. Die Ergebnisse werden in Zusammenhang mit der Auffassung des Pol-Dipol-Teilchens als des klassischen Modells des Spinelektrons diskutiert.

Notes: Zusammenfassung 1. Aufbau einer offenen selbsterregenden Bandmaschine für Experiment und Vorlesung. 2. Drahtnetz als Bauelement für Hochspannungselektroden. 3. Untersuchung des Vorganges der Selbsterregung. 4. Polarisationserscheinungen an „Mipolam“-Folien. 5. Untersuchung der Bedingungen beim Ladungstransport, dabei Entwicklung neuer Schaltungen zur Erzielung einer erhöhten FlÄchendichte der transportierten Ladungen.

Notes: Zusammenfassung In übereinstimmung mit Ergebnissen anderer Beobachter zeigt sich an den von Velayos untersuchten Proben für den Fall, da\ keine Äu\ere Spannung wirksam ist, ProportionalitÄt zwischen der Koerzitivkraft und dem Mittelwert der inneren Spannungen. Dieser Zusammenhang gilt auch dann noch, wenn die unterschiedlichen Werte der inneren Spannungen durch verschiedenartige mechanische und thermische Behandlung hervorgerufen wurden. Aus dieser einfachen Beziehung folgt, da\ auch die FeldstÄrke, für die das SuszeptibilitÄtsmaximum auftritt, proportional zu den inneren Spannungen sein mu\, was durch die Messungen von Velayos bestÄtigt wird. Dieser Zusammenhang ist physikalisch befriedigender als die von Velayos aufgestellte empirische Beziehung, die au\erhalb des speziell beobachteten Spannungsbereichs ihren Sinn verliert.

Notes: Zusammenfassung Das anomale Verhalten der Rotationskonstanten am Anfangsterm der2⌆ →2⌆ Bleihydridbanden wirdδλ=0-Störungen zugeschrieben; der wahrscheinlichste Verlauf der gestörten und störenden Terme wird dargestellt. Die Untersuchung der Dissoziationsmöglichkeiten zeigt, da\ die angeregten PbH-Terme nicht in die Atomterme der Pb-Grundelektronkonfiguration dissoziieren können.

Notes: Zusammenfassung Die Spaltung von Metalleinkristallen im Hochvakuum ist ein Weg, um auf einwandfreie Weise den Einfluß der Kristallorientierung auf das elektronische Verhalten verschiedener Grenzflächen zu beobachten. Es wird gezeigt, daß die Spaltflächen eine Oberflächenreinheit aufweisen, die jener von hochvakuumdestillierten Schichten mindestens gleichwertig ist. Die lichtelektrische Beobachtung der „Ermüdungsgeschwindigkeit“ einer im optimalen Vakuum frisch erzeugten (0001)-Bruchfläche eines Zinkeinkristalls zeigt, daß bei einem Vakuum von etwa 10−7 mm Hg Messungen möglich sind, die — unter der Voraussetzung eines monotonen Kurvenverlaufes — auf den Zustand größter Oberflächenreinheit extrapolieren lassen. Die Grenzwellenlänge der (0001)-Ebene des Zinkkristalls beim Druck von 10−5 mm Hg betrug 290 ± 0,7 mμ, die zugeordnete Austrittsarbeit 4,26 e-Volt.

Notes: Zusammenfassung Mit sehr feinen, durch Ausblendung hergestellten Elektronenstrahlen werden der kristalline Aufbau von Blattgoldfolien, NH4Cl- und NaCl-Schichten untersucht, Asymmetrien des Primärstrahls bei Durchstrahlung der Blattgoldfolien festgestellt und bisher unbekannte Aufladungserscheinungen isolierender Folien gefunden. — Ein Verfahren zur Feststellung des Ursprungsortes des Beugungsdiagramms auf dem Objekt wird angegeben.

Notes: Zusammenfassung Nach sorgfältiger Klarstellung des Ausgangspunktes, wie er durch eine frühere Arbeit des Verfassers gegeben ist, wird gezeigt, daß die thermodynamisch nächstliegende Voraussetzung der Koexistenz eines „Strahlungsgases“ mit der zu untersuchenden Strahlung zum Rayleigh-Jeansschen Strahlungsgesetz führt. — Die den Erfolg entscheidende neue Annahme ersetzt das „Strahlungsgas“ durch ein Gasgemisch. Die Eigenschaften des zweiten Gases werden nach dem Grundsatze größtmöglicher und sinngemäßer Einfachheit bestimmt. Der Wert eines Energiequants ergibt sich zwangsläufig.

Notes: Zusammenfassung Mit einer vollautomatischen Nebelkammer wurde die in größeren Bleischichten ausgelöste harte Sekundärstrahlung der Höhenstrahlung untersucht. Es sollte festgestellt werden, ob das von Maass gemessene zweite Maximum bei etwa 30 cm Fe (∼ 20 cm Pb) durch Einzelbahnen oder durch Doppel- bzw. Mehrfachbahnen kleiner Winkeldivergenz, die eine 1 cm starke Bleiplatte durchdringen können, hervorgerufen wird. Es zeigte sich eindeutig, daß das nicht der Fall sein kann. Unter 900 Aufnahmen, die durchgehende Bannen zeigen, befinden sich nur drei, auf denen zwei die Nebelkammer und die in ihr angebrachte 1 cm starke Bleiplatte durchsetzende Strahlen zu sehen sind, die einen gemeinsamen Ursprung im Sekundärstrahler haben. Das zweite Maximum der Maasssehen Kurve muß also hervorgerufen werden durch nichtionisierende Teilchen, die sich im Sekundärstrahler in ionisierende Teilchen umsetzen. Ob das zweite Maximum der Maassschen Kurve ein experimenteller Beweis für das Auftreten der von Arley und Heitler genannten Neutrettos ist, läßt sich nicht entscheiden, da aus den Experimenten keine Schlüsse auf die Natur der Teilchen gezogen werden können.

Notes: Zusammenfassung Thermische Anregung von Atomsprüngen. — Wanderung der Verzerrungszustände durch das Gitter, Kettenreaktionen, Gleitung. — Langwellige Schwingungen als Zwischenform zwischen normalen Eigenschwingungen und aperiodischen Eigenbewegungen.

Notes: Zusammenfassung I. Bei der Untersuchung der Feldelektronenemission an Spitzen bestand bisher die Schwierigkeit, daß die wahre Gestalt der Spitzen und damit die Feldstärke nicht bekannt war. Durch Aufnahmen mit dem elektronenoptischen Übermikroskop ist es möglich, die Form der Spitzen zu ermitteln und die Feldstärke zu berechnen. Untersucht wurden Wolfrainspitzen mit Krümmungsradien von 16 mμ bia 1,3 μ. Die für das Einsetzen der Feldelektronenemission erforderliche Feldstärke beträgt etwa 3·107 Volt cm−1, während die meisten früheren Untersuchungen um eine Größenordnung kleinere Werte lieferten. — Die unter Berücksichtigung der Bildkraft gewonnene wellenmechanische Theorie der Feldemission wird an reinen Wolframoberflächen experimentell bestätigt. — Beim Glühen der Spitzen ergibt sich eine Zunahme, beim Ionenaufprall dagegen eine Abnahme des Krümmungsradius der Spitzen. Die dabei auftretende verminderte bzw. erhöhte Feldemission entspricht in beiden Fällen dem veränderten Wert der Feldstärke, so daß auch diese Erscheinungen durch die wellenmechanische Theorie quantitativ erklärt werden. — II. Nach der wellenmechanischen Theorie erwartet man eine Abhängigkeit der Stromdichte von der 3/2 -ten Potenz der Austrittsarbeit. Andererseits fand E. W. Müller für an Wolfram adsorbierte Substanzen (z. B. Ba) eine bedeutend stärkere Abhängigkeit, und zwar von der dritten Potenz der Austrittsarbeit. Die Beobachtung des Aufdampfvorganges von Barium auf Wolfram mit Hilfe feldelektronenmikroskopischer Abbildung zeigt, daß die gefundene Abweichung vom ϕ3/2-Gesetz durch eine Feldstärkeerhöhung infolge Kristallitbildung vorgetäuscht werden kann. Durch Versuche an kristallitfreien, elektronenmikroskopisch kontrollierten Schichten aus Barium, Kalium und Caesium wird die Gültigkeit der wellenmechanischen Feldemissionstheorie mit Berücksichtigung der Bildkraft auch für bedeckte Metalloberflächen nachgewiesen.

Notes: Zusammenfassung Es wird der Anteil der durch Photoeffekt erzeugten Nachlieferungselektronen in einer Towsend-Entladung in Luft bis nahe an den Durchschlag untersucht. Die Meßmethoden waren ähnlich wie in einer früheren Arbeit des Verfassers über dieselbe Frage in H2. Es wird durch eine Änderung der Apparatur gezeigt, daß der Nachweisstrom in der Sekundärentladungsstrecke ausschließlich durch Photoeffekt ausgelöst wird, nicht durch wandernde Ladungsträger. Das Ergebnis in H2 zeigt die gleichen Werte für den Anteil des Photoeffektes an der Elektronennachlieferung wie früher gemessen (50 bis 100%). In Luft ergibt sich hierfür bei niedrigen Drucken (0,72 Torr) 50%, bei 7,1 Torretwa 20%. Außer dem Photoeffekt wirkt also ein anderer Prozeß mit, der vom Zustand der Kathodenoberfläche abhängig zu sein scheint (Stoß positiver Ionen auf die Kathode ?). Im Anschluß hieran wird gezeigt, daßγ′/α (γ′=der Zahl der Photoelektronen, die von Lichtquanten, durch Elektronenstoß pro cm Weglänge angeregt, auf der Kathode ausgelöst werden, α=Elektronenstoßionisierungszahl) mit wachsendemE/p in H2 und Luft zunimmt, d. h. daß die Ausbeute an Lichtquanten langsamer als die der Ionisierung mitE/p abfällt.

Notes: Zusammenfassung Es wurde eine Methode ausgearbeitet, die es erlaubt, höherionisierte Spektren lichtstark und mit so geringen Linienbreiten zu erzeugen, daß interferometrische Messungen an ihren Linien gemacht werden können. So ließen sich die Spektren des zweifach ionisierten Scandiums, Yttriums, Lanthans, Wismuts und des vierfach ionisierten Praseodyms anregen und bei den vier ersten auch die Hyperfeinstrukturen untersuchen, was zur Bestimmung der magnetischen Kernmomente dieser Elemente führte.

Notes: Zusammenfassung Die Meßergebnisse und die Einordnung der Linien der Banden λ 2351 Å (0–1) und λ 2448 Å (0–2) desDB 3 II- Systems des Stickstoffs werden angegeben. Die Banden bestehen aus 15 Zweigen, wovon 5 kantenbildend sind. Die Struktur des oberenD-Zustandes ergibt sich gleich dem eines3Σ u + -Terms, der keine meßbare Spinaufspaltung zeigt. Die Linien weisen Intensitätswechsel innerhalb der Zweige auf, und zwar sind bei geraden Werten der RotationsquantenzahlJ die S1, Q1, R2, P2, Q3 und O3-Linien stärker, die von den Zweigen T1, R1, P1, S2, Q2, O2, R3, P3 und N3 schwächer. Die Rotationskonstanten amD 3Σ u + N2Zustand betragen B0=1,961 cm−1 und D0=2 · 10−5 cm−1.

Notes: Zusammenfassung Im ersten Abschnitt dieser Arbeit wird gezeigt, daß die sogenannte Londonsche Gleichung nur den normalen Abschirmeffekt der Supraleiter darstellt, wie man ihn beim Einschalten eines Magnetfeldesnach hergestelltem Supraleitzustand beobachtet. In der Ableitung dieser Gleichung steckt aber die unendliche Leitfähigkeit schon als Voraussetzung darin, es können daher aus ihr nie Schlüsse gezogen werden, die auf den Übergang vom normalzum supraleitenden Zustand, somit für den Mechanismus des Meissner-Ochsenfeld-Effekts, Geltung haben sollen. Dieser Übergang erfordert — das hat man bisher nicht beachtet —, eine Temperaturdifferenz zwischen dem Versuchskörper und der Umgebung, daher eine Wärmeströmung von innen nach außen. Im zweiten Abschnitt wird gezeigt, daß unter etwas vereinfachenden Voraussetzungen diese Wärmeströmung bei konstantem Magnetfeld einen Ettingshausen-Nernst-Effekt liefern muß, der in Analogie zum Corbino-Effekt einen Kreisstrom hervorbringt. Beim Eintritt der Supraleitung verwandelt sich dieser Kreisstrom, unter Berücksichtigung der unendlichen Leitfähigkeit, in den Abschirmstrom, der das Magnetfeld im Inneren aufhebt. Im dritten Abschnitt werden einige Versuchsmethoden erörtert, die zur experimentellen Überprüfung dieser Deutung des Meissner-Ochsenfeld-Effekts dienen könnten.

Notes: Zusammenfassung Es wird die richtende Wirkung des Ultraschallfeldes auf Suspensionen scheibchenförmiger Teilchen unter Vernachlässigung der Wechselwirkungen behandelt und damit die akustische Doppelbrechung von solchen Suspensionen sowohl im stationären Falle wie auch beim Ausschaltvorgang theoretisch untersucht. Beim Ausschaltvorgang läßt sich der zeitliche Verlauf der Stärke der Doppelbrechung durch eine Exponentialfunktion darstellen. Die Relaxationszeit ist für verschiedene Dimensionen der Teilchen und für Flüssigkeiten verschiedener Viskosität berechnet worden.

Notes: Zusammenfassung Es wurden die spezifischen Widerstände von Indium, Indium-Blei- und IndiumZinn-Legierungen bei Zimmertemperatur und der Temperatur der flüssigen Luft bestimmt. Die Ergebnisse bestätigten die Annahme, daß die beiden Systeme keine lückenlose Mischkristallreihe bilden.

Notes: Zusammenfassung Es wurde nach Protonen gesucht, welche der hypothetischen Reaktion H2 (α, p) He5 entstammen. Das Ergebnis war negativ. Die Gesamtheit der vorliegenden experimentellen und theoretischen Untersuchungen bietet keinen Anlaß, einenα-stabilen He5-Kern oder Li5-Kern anzunehmen.

Notes: Zusammenfassung Es wird eine zweidimensionale, zu einer Ebene symmetrische Feldverteilung zugrunde gelegt. Die Gleichungen der in der Nähe der Symmetrieebene des Feldes verlaufenden, gegen die Symmetrieachse der Feldlinien wenig geneigten Elektronenstrahlen werden aufgestellt und die Gesetze der durch diese Strahlen vermittelten Abbildung abgeleitet.

Notes: Zusammenfassung In einer früheron Arbeit wurde eine Beziehung zwischen Molekülradius und Schallgeschwindigkeit unter Zugrundelegung der van der Waalsschen Zustandsgleichung abgeleitet. Dabei war vorläufig der Differentialquotient (∂b/∂ϱ)T als Korrekturgröße vernachlässigt worden. Die nähere Untersuchung zeigt, wie schon vermutet wurde, daß die Molekülradien dadurch zu klein ausfallen, und zwar um etwa 2 % gegenüber ihren wahren Werten. Beachtung dieser Größe ergibt für den Molekülradius die verbesserte Formel $$r = \sqrt[3]{{\frac{3}{{16\pi N_L }}\frac{M}{\varrho }\left( {1 - \frac{{RT}}{{M u_S^2 }}\left( {\sqrt {1 + \frac{1}{3}\frac{{M u_S^2 }}{{RT}} - 1} } \right)} \right)}}.$$ . In dieser Formel ist die isotherme Schallgeschwindigkeit uT durch die adiabatische uS ersetzt worden, da die an sich notwendige adiabatische Korrektur zahlenmäßig gegen (∂b/∂ϱ)T nicht ins Gewicht fällt und nur mit höchstens 3‰ eingeht. Es konnten deswegen die frühere und die vorstehende Formel so abgeleitet werden, als ob der Schall ein isothermer Vorgang wäre.

Notes: Zusammenfassung Für zweiatomigen Kohlenstoffdampf wird aus experimentell begründeten Werten des Absorptionsvermögens der Kohle eine Dampfdruckbeziehung gewonnen, aus der sich die Siedetemperatur bei Atmosphärendruck zu etwa 4500° ergibt, welche in praktischer Übereinstimmung mit der aus Lichtbogenversuchen an hoch überbelasteten Reinkohlen ist. Die gemessenen Abbrand- und Matrialverluste sind im Einklang mit den aus dem Dampfdruck errechneten. Als Verdampfungswärme des zweiatomigen Kohlenstoffs ergibt sich 194 kcal. Der Anteil der kontinuierlichen Dampfstrahlung beträgt bei 5 Atmosphären und 50 Amp. Strombelastung bereits über 30%. Der Schmelzpunkt der Kohle liegt bei etwa 4700°.

Notes: Zusammenfassung Elektronengas eines Kristalles und Kristallgitter sind energetisch miteinander gekoppelt. Daher kann Energie aus dem Elektronengas vom Gitter aufgenommen werden und umgekehrt. Neben den von Bloch betrachteten Einfachstößen zwischen Elektronen und Gitter treten insbesondere bei hohen Temperaturen Prozesse (Vielfachstöße) auf, bei denen der Betrag der übertragenen Energie sehr groß ist. Die Temperaturabhängigkeit des Wirkungsquerschnittes wird angegeben. Schließlich wird gezeigt, auf welche Weise sehr schnelle Elektronen innerhalb des Kristalles sich mit dem Elektronengas ins thermische Gleichgewicht setzen. Die Einstellungszeit für ein solches Gleichgewicht wird berechnet.

Notes: Zusammenfassung Die optischen Anomalien dünner Metallschichten drücken sich häufig im Auftreten von mehr oder weniger ausgeprägten Resonanzstellen im Absorptionsspektrum der dünnen Schichten aus. In anderen Fällen (z. B. bei besonders dünnen Platinschichten) besteht die Anomalie darin, daß die dünnsten Schichten den entgegengesetzten Gang der Absorption mit der Wellenlänge zeigen wie das massive Metall. — Beide Formen der Anomalie können für Au und Pt, bei denen allein bisher ausreichende Messungen vorliegen, durch eine und dieselbe Annahme erklärt werden. Diese besagt, daß die Dichte des Metalls in dünnen Schichten im Mittel etwas geringer (70 bis 100 %) ist als bei massivem Metall und zudem von Ort zu Ort schwankt. Die Inhomogenität muß sich noch in Dimensionen bemerkbar machen, die nicht klein gegenüber 1 μ sind.

Notes: Zusammenfassung Es wird im folgenden versucht, die Widersprüche aufzuklären, die neuerdings in der Frage des Schallstrahlungsdruckes zwischen den alten Ergebnissen Lord Rayleighs und denen einer kürzlich erschienenen Arbeit von Cl. Schaefer zutage getreten sind. Zum besseren Verständnis wird zunächst eine kurze Darstellung der Theorie des Schallstrahlungsdruckes nach Lord Rayleigh, M. P. Langevin und M. L. Brillouin gegeben und daran der Grund der Diskrepanz in der verschiedenen Wahl einer Integrationskonstanten gefunden, die ganz verschiedenen experimentellen Anordnungen zugeordnet werden müssen: Die Resultate von C1. Schaefer beziehen sich auf ein Schallfeld, das in Verbindung mit einem unter Normaldruck stehenden Reservoir ruhender Flüssigkeit steht, so daß bei Schallerregung die mittlere Massendichte im Wellenfeld sich ändern kann. Der von Lord Rayleigh betrachtete Fall wird dagegen in einem von starren Wänden allseitig begrenzten Schallraum realisiert, in dem also die mittlere Materiedichte unveränderlich ist. Ferner wird gezeigt, daß in Übereinstimmung mit M. L. Brillouin, aber im Gegensatz zu Lord Rayleigh und Cl. Schaefer, der Impuls einer rein periodischen Schallwelle für jedes Druckgesetz verschwindet; Zum Schluß wird eine neue Ableitung der im Fall ebener Wellen im allseitig starr begrenzten Volumen bei beliebiger Zustandsgleichung auftretenden Druckwirkungen gegeben.

Notes: Zusammenfassung In der vorliegenden Arbeit wird gezeigt, daß die bisher als überzählig bezeichneten Elektronenterme einiger Hydride, wie InH, TlH, HgH, CaH und SrH, unter Anwendung eines von Mulliken angegebenen Kopplungsfalles (far nuclei case c) und der Wigner-Witmerschen Regeln in ein Dissoziationsschema eingeordnet werden können, in welchem die Grundzustände der Hydride den Kombinationen der Grundzustände der freien Atome zugeordnet sind, so daß die in Rede stehenden Terme nicht mehr überzählig sind. Im Anschluß an diese Untersuchung werden auch einige verwandte Probleme diskutiert. Die wesentlichsten Resultate sind die folgenden: 1. Die im InH und im TlH auftretenden Prädissoziationen, die das direkte Gegenstück zu den von Pearse gefundenen Prädissoziationen im MgH darstellen, können mit Hilfe der im Fall c auftretenden 0−-Terme erhalten werden. 2. Der Vergleich der Dissoziationsschemata des TlH und des InH mit dem des AlH zeigt, daß die von Hulthén und Rydberg gefundene Schwelle in der Potentialkurve des AlH im1Π-Zustand nicht durch Überschneidung entstanden ist, sondern vielmehr als eine spezifische Eigenschaft der genannten Kurve betrachtet werden muß. 3. Die von Hulthén und Rydberg in einigen2Σ —2Σ-Banden des HgH beobachtetenQ-Linien können als Q1- und Q2-Zweige in einem 1/2 (Fall c) —2Σ (Fall b)-Übergang gedeutet werden. 4. Durch die neu aufgestellten Dissoziationsschemata können einige der Schwierigkeiten überwunden werden, die von Schmid und Gerö als ein Hindernis für das Hund-Mullikensche Zuordnungsprinzip angesehen worden sind. Auf Grund der Ergebnisse der vorliegenden Arbeit ist ferner zu bezweifeln, daß der von Schüler, Haber und Gollnow diskutierte „Zerstäubungs- und. Verdampfungsprozeß“ zur Deutung der Prädissoziationserscheinungen benutzt werden kann.

Notes: Zusammenfassung Die Bogenkathode wird zunächst theoretisch unter der Annahme untersucht, daß die Kathode keine Elektronen emittiert. Dabei kann der Bogen wegen der geringen Dicke des Kathodengebietes in radialer Richtung als unendlich aus-. gedehnt angesehen werden. Es ergibt sich, daß man im Kathodengebiet drei Bereiche unterscheiden muß, einWärmeleitungsgebiet, das sich an die Säule anschließt, in dem der Strom fast ausschließlich von den Elektronen getragen wird, und das in dem durchgerechneten Beispiel eines Quecksilberhochdruckbogens einen Spannungsbedarf von etwa 8 Volt hat, einIonisationsgebiet, in dem die Träger erzeugt werden, und das bei einem Spannungsbedarf von der Größenordnung der wirksamen Ionisierungsspannung des Trägergases nach dem Bogen hin den Strom als Elektronenstrom, nach der Kathode hin als Ionenstrom abgibt, und schließlich an der Kathode dasRaumladungsgebiet, in dem die Elektronen vernachlässigt werden können. Der Spannungsbedarf dieses Gebietes nimmt mit der Stromdichte stark ab. Da die beiden ersten Gebiete keine Querstabilität besitzen, schnürt sich infolgedessen die Entladung an der Kathode ein. In dem durchgerechneten Beispiel beträgt der Spannungsbedarf des Raumladungsgebietes bei einer Einschnürung auf ein Zehntel etwa 13 Volt. Die Verhältnisse werden nur unwesentlich geändert, wenn die Kathode Elektronen emittiert. Für die Stabilisierung der Kontraktion sind verschiedene Ursachen verantwortlich. Abschließend werden die Verhältnisse an der Anode untersucht.

Notes: Zusammenfassung Jede (beim Siedepunkt) „verdampfende“ Flüssigkeitsoberfläche muß über die dem äußeren Druck entsprechende Siedetemperatur überhitzt sein. Ist diese Überhitzung Δ ϑ=ϑ0−ϑs und das ihr entsprechende Druckintervall Δp, so kann die Verdampfungsgeschwindigkeit der Flüssigkeit [cm/sec] für kleine Δp, d. i. bei nicht allzu großen Belastungen, ausgedrückt werden durch den Proportionalitätsansatz: μ=K · Δp. Der so definierte Verdampfungskoeffizient (V. K.) K [cm/sec · mm Hg] ist die unter den gegebenen Umständen von Druck und Temperatur sowie insbesondere der Oberflächenbeschaffenheit der Flüssigkeit charakteristische Größe für die Geschwindigkeit der Dampfentwicklung aus der Flüssigkeit. Eine einfache Überlegung sowie Versuche ergeben, daß der für normale Drucke von Mache definierte und der nach der kinetischen Gastheorie für das Vakuum gültige V. K. sich nicht größenordnungsmäßig voneinander unterscheiden. Deshalb können auch Verdampfungsversuche bei normalen Drucken einen wenigstens größenordnungsmäßig richtigen Aufschluß über die den Verdampfungsmechanismus kennzeichnende Größe des Kondensationskoeffizienten (K. K.)f geben. Der K. K. ist definiert als das Verhältnis der Zahl der an einer Flüssigkeitsoberfläche kondensierenden zur Zahl der dort auftreffenden Dampfmolekeln. — Neue Versuche beim normalen Siedepunkt (nach dem Kondensations-Wägungsverfahren Maches mit einer neuen Methode der Oberflächentemperaturmessung) ergaben für Wasser einen V. K. von 270 · 10−6 [cm/sec · mm Hg], was einem K. K. von 0,02 oder 2,0 % entspricht, während bei der dipollosen Flüssigkeit CCl4 praktisch keine Dampfmolekeln an der Oberfläche reflektiert werden undf den gaskinetischen Maximalwert 1 erreicht. Weiter wird der „Glaseffekt“ Maches bestätigt, wonach beim Verdampfen von Wasser in Glasgefäßen der V. K. durch in der Wasseroberfläche gelöste Glasbestandteile stark herabgesetzt wird. — Entsprechend den obigenf- bzw. K-Werten betragen die bei nicht zu großen Belastungen auftretenden Oberflächenüberhitzungen bei Wasser einige 0,010, bei CCl4 etwa 0,0010. Die Versuche bestätigen die Vorstellung Bosnjakovič, nach welcher die Temperatur von der Oberfläche gegen das Flüssigkeitsinnere zu in einer nur wenige 0,1 mm starken Grenzschicht (linear) ansteigt. Dieses zur Heranschaffung der Verdampfungswärme an die Oberfläche nötige Temperaturgefälle in der Grenzschicht beträgt je nach Wärmeübergangsverhältnissen, Belastung und Verdampfungswärme bis zu mehreren Graden. Unter diesen Umständen ist eine richtige Oberflächentemperaturmessung der Flüssigkeit nur mit einem besonders feinen Temperaturmeßgerät und unter den denkbar größten Vorsichtsmaßregeln möglich, aber auch dann kann nicht durch direkte Messung, sondern nur durch Extrapolation auf die wahre Temperatur der ungestörten verdampfenden Oberfläche geschlossen werden. Daraus erklären sich die verschiedenen Widersprüche, die — bei Nichtbeachtung dieser Schwierigkeiten —in der Literatur auf diesem Fragengebiet aufgetreten sind.

Notes: Zusammenfassung Mit einem Ballongerät, das eine 9 cm dicke Bleischicht zwischen den übereinander in Koinzidenzschaltung angeordneten Zählrohren enthielt, wurde die Zahl der durchdringenden Strahlen bis zu einem Luftdruck von 16 mm Hg gemessen. Die Messungen bis zu 300 mm Hg stimmen mit der Extrapolation der in tieferen Schichten gemessenen Absorptionskurve in Luft überein. Die Koinzidenzzahl steigt dann bis zu 100 mm Hg weiter an und bleibt zwischen 100 und 16 mm Hg innerhalb der 10 % betragenden Meßgenauigkeit konstant und ist dort 12,2 mal so groß wie in Meereshöhe.

Notes: Zusammenfassung An den zweiwertigen Kupferverbindungen wird das Verhalten der Elektronen in Ionenkristallen näher studiert und die Grenzen der bisherigen Vorstellungen aufgezeigt. Zur Deutung des magnetischen Verhaltens wird eine Fehlordnungstheorie einer antiferromagnetischen Spinordnung im Kristallgitter gegeben, wofür die Austauschwechselwirkung die maßgebende Rolle spielt. Während in der Elektronentheorie der Metalle und in der Wilsonschen Halbleitertheorie die Annahme eines periodischen Potentials zu der Vorstellung führt, daß sich bereits im Grundzustand die Elektronen in Energiebändern anordnen, wird hier gezeigt, daß in den meisten Ionengittern diese Annahme keine Berechtigung mehr hat, da dem Aufelektron die anderen Elektronen nicht mehr beliebig leicht ausweichen können, wie das in Metallen der Fall ist. Ein eindimensionales Potentialmuldenmodell führt zu festgebundenen, lokalisierten Elektronen, die erst durch einen endlichen Energieaufwand zu leitenden Elektronen gemacht werden können. Insbesondere wird bei CuO diese „innere Ionisierungsenergie“ theoretisch abgeschätzt. Schließlich wird der entwickelte Leitfähigkeitsmecha-nismus im Vergleich mit anderen möglichen Mechanismen an verschiedenen Verbindungen diskutiert.

Notes: Zusammenfassung Der Radius des chromatischen Zerstreuungsscheibchens bzw. der Schwankungsbereich der Brennpunktslage wird für ein beliebiges überlagertes elektrisches und magnetisches Feld berechnet und daraus obere Grenzen für die chromatische Abweichung beim Übermikroskop hergeleitet.

Notes: Zusammenfassung Die wesentlichen Eigenschaften der Elektronenstrahler, der Beschleunigungsanordnungen zur Erzeugung gebündelter Elektronenstrahlen, werden durch theoretische und experimentelle Untersuchungen in näheren Zusammenhang mit der geometrischen Anordnung und den elektrischen Betriebsgrößen der Elektronenstrahler gebracht.

Notes: Zusammenfassung Es wird eine Methode angegeben, Ketten oder Netze von Rotatoren, die durch ihre Dipolmomente gekoppelt sind, streng statistisch-mechanisch zu behandeln. Für Ketten bis zu 4 Rotatoren werden Energie und spezifische Wärme als Funktion der Temperatur berechnet. Die spezifische Wärme durchläuft ein Maximum, das mit wachsender Rotatorenzahl höher und spitzer wird, und zeigt damit den bei den „Rotationsumwandlungen“ beobachteten Verlauf.

Notes: Zusammenfassung Es wird jenes Magnetfeld berechnet, das bei einer elektronenoptischen Abbildung frei vom Öffnungsfehler ist. Für die Elektronenbewegung in einem überlagerten elektrischen und magnetischen Feld wird ein „Geschwindigkeitspotential“ angegeben, mit dessen Hilfe man die Gesetze der Elektronenoptik und insbesondere die Formel für den Öffnungsfehler einfach herleiten kann.

Notes: Zusammenfassung Die an den Begrenzungsflächen einer doppelbrechenden Platte auftretenden Reflexionen haben, wie gezeigt wird, erheblichen Einfluß auf den Polarisationszustand einer diese Platte durchsetzenden Lichtwelle. Es werden die Gleichungen für die Phasenverschiebung und für die Intensität, die von einem auf die Platte folgenden Analysator durchgelassen wird, berechnet und die Ergebnisse für einen aus k Platten bestehenden Satz verallgemeinert.

Notes: Zusammenfassung Es wird über ein verbessertes Fluorometer berichtet. Die damit erzielten Ergebnisse von Fluorescein- und Eosinlösungen werden mitgeteilt. Die Abklingzeit von Pseudoisocyanin und ähnlicher polymerer Farbstoffe wird zu kleiner als 10−9sec bestimmt. Dies ist die kleinste jemals für eine ungestörte Fluoreszenz gemessene Abklingzeit.

Notes: Zusammenfassung Mit Hilfe der für ein drei Elektronen enthaltendes Molekülmodell aufgestellten Eigenfunktionen wird die IntensitÄtsverteilung in den sÄmtlichen Zweigen der Interkombinationsbanden4⌆2⌆±,4⌆±−2⌆±,4⌆−2II (α),4⌆} −2 II (b) berechnet.

Notes: Zusammenfassung Es wird an zusammengesetzten Caesiumoxydkathoden die Austrittsarbeit lichtelektrisch und thermisch bestimmt. Der Vergleich beider Werte führt zu neuen Ergebnissen über den Emissionsmechanismus zusammengesetzter Kathoden. Ferner wird versucht, durch Einlagerung von verschiedenen Fremdmetallen in das Caesiumoxydgitter AufklÄrung über den Einflu\ der Fremdmetalle auf die Emission zu gewinnen.

Notes: Zusammenfassung Die Absorptionsspektren von 12 Alkoholen (Methyl-, Äthyl-, n-Propyl-, Isopropyl-, n-Butyl-, Isobutyl-, tert. Butyl-, Isoamyl-, tert. Amyl- und Hexylalkohol, Glykol und Glycerin) wurden im Bereich von 8500 bis 12000 å aufgenommen. Es werden die Lage und die GesamtabsorptionA=∫ ɛdΝ der Banden der CH-ValenzschwingungΝ=4 beiλ 9100 å, sowie die Lage der benachbarten OH-Banden mitgeteilt und die Zuordnung der Banden im einzelnen diskutiert.

Notes: Zusammenfassung Ausgehend von dem Problem des Auftretens negativer Banden im Stickstoff-nachleuchten in Kaplans Experimenten wird der von Rypdal und Vegard für die Ionisationsspannung des Stickstoffmoleküls vorgeschlagene Wert von etwa 13,3 Volt diskutiert. Rypdal und Vegard folgern diesen Wert aus der von ihnen mit einer Elektronenstoßanordnung optisch bestimmten Anregungsfunktion der negativen Stickstoffbanden. Dieser Wert führt einmal zu ernstlichen Widersprüchen mit experimentell gut gesicherten anderen Daten des Stickstofftermschemas. Zum anderen treten Bedenken gegen die Auswertung und Deutung der Versuchsergebnisse durch Rypdal und Vegard auf. Es erscheint daher eine Annahme dieses neuen Wertes für die Ionisationsspannung des Stickstoffmoleküls bisher nicht gerechtfertigt.

Notes: Zusammenfassung Gitterkonstantenbestimmungen nach der Drehkristallmethode unter Verwendung des asymmetrischen Verfahrens wurden an Kalkspatkristallen verschiedener Reinheit bei genau definierter Temperatur durchgeführt. Acht Kalkspatkristalle, aus acht Lagerstätten stammend, zeigten einen Unterschied in der Gitterkonstante bis zu 0,00123 Å. Die Konstante fällt um so niedriger aus, je unreiner der Kristall ist. Wie die Analysen zeigten, vermindert die Anwesenheit von MnCO3 und MgCO3 die Gitterkonstante, das SrCO3 setzt sie dagegen herauf (gemäß den Anschauungen von V. M. Goldschmidt). Die höchsten Gitterkonstanten besaßen die reinsten Kristalle (aus Island und Egremont)d 100 =3,02900, der sich jedoch vom Siegbahnschen Wert (3,02945) um etwa 0,00045 Å (bei 18° C) unterscheidet. Der Hauptgrund des Unterschiedes wäre in der ungleichen Zusammensetzung der Kristalle in beiden Fällen zu suchen. Dagegen liefert die Feststellung des rhomboedrischen Winkels α vollständig übereinstimmende Werte 1010 54′ 5″ (Bearden 101° 54′ 4″), was auch die Zuverlässigkeit der asymmetrischen Methode kennzeichnet. Es ist unbegründet die Gitterkonstante des Steinsalzes 5,628 (oder sogar 5,62825) für Eichmethoden zu verwenden, es ist hier eher a=5,62779 Å zu setzen.

Notes: Zusammenfassung Die Rolle des Kernspins ist bis jetzt bei der Behandlung der Störungen in Bandenspektren nicht berücksichtigt worden. Es läßt sich zeigen, daß die bis jetzt ungeklärten Störungserscheinungen in den N2- und N 2 + -Banden eine befriedigende Deutung finden, wenn man die üblicheJ-Quantenzahl bei Molekülen mit Kernspin durch entsprechende Gesamtdrehimpulsquantenzahlen ersetzt.

Notes: Zusammenfassung Die Konstruktion eines mit N2 in einem 10 mm weiten Quarzrohr stabilisierten Kohlelichtbogens wird beschrieben. Durch die Führung in dem engen Rohr schnürt sich der Bogen trotz einer StromstÄrke von 30 bis 50 Amp. zu einem 1 bis 2 mm dünnen Faden zusammen, so da\ die Stromdichte auf 2600 Amp./cm2, die Temperatur auf 13000

Notes: Zusammenfassung Eine MetalloberflÄche, die gegen die Objektivachse des übermikroskops um einen kleinen Winkel geneigt ist, wird unter einem ebenfalls kleinen Winkel mit schnellen Elektronen bestrahlt. Die durch die rückgestreuten Elektronen bewirkte zweistufige Abbildung der MetalloberflÄchen liefert Bilder, die bei bis zu 14000 facher Vergrö\erung beobachtst und aufgenommen werden können. Es wird eine Auflösung von 50 mΜ unmittelbar, eine solche von 25 mΜ mittelbar nachgewiesen, so da\ das übermikroskop auch für OberflÄchenuntersuchungen die Auflösungsgrenze des Lichtmikroskopes unterschritten hat. Ein Nachteil des Verfahrens liegt darin, da\ infolge der Neigung des Objekts gegen die Achse die abzubildende OberflÄche in starker Verkürzung erscheint. —Ätzbilder verschiedener Eisensorten zeigen charakteristische Unterschiede. Das Ma\ der OberflÄchenebenheit neuer und benutzter Endma\e wird bestimmt. Schlie\lich können Fremdkörper auf glatten FlÄchen erkannt und vermessen werden.

Notes: Zusammenfassung Die paramagnetische Suszeptibilität und die Cotton-Moutonsche Konstante werden für den Fall hergeleitet, in dem das allein vorhandene Spinmoment als nicht vollständig frei betrachtet wird. Beim Sauerstoffmolekül folgt dann aus den experimentellen Werten der erwähnten Konstanten, daß das gemittelte Quadrat des magnetischen Momentes in der Richtung der Rotationsachse um 1,3 % größer ist als in der Richtung senkrecht dazu. Dies ist in Übereinstimmung mit dem aus der Bandenspektroskopie bekannten qualitativen Resultate. Am Schluß sind noch einige Bemerkungen über ungerade mehratomige Moleküle angefügt.

Notes: Zusammenfassung Es wurden mit einer Zählrohranordnung Untersuchungen über die Eigenschaften der UV-Strahlung einer unselbständigen, zwischen ebenen Elektroden brennenden Gasentladung durchgeführt. Die Intensität der verschiedenen Wellenlängengebiete der Strahlung, gemessen an der Photoelektronenausbeute im Zählrohr, wurde durch Absorptionsversuche mit Filtern bekannter Durchlässigkeitsbereiche bestimmt und der Absorptionskoeffizient der Strahlung im Gas (Luft, Wasserstoff) aus der Abnahme der Strahlungsintensität mit wachsender Entfernung von der Entladungsstrecke errechnet. Diese Untersuchungen führten zu folgendem Ergebnis: Der Hauptanteil der Strahlung, der etwa 90% der gesamten Photoelektronenausbeute im Zählrohr verursacht, hat Wellenlängen unter 1000 Å; der Absorptionskoeffizient in Luft beträgt ∼0,4 cm−1 bei 200 Torr (∼ 1,5 cm−1 für 760 Torr), in H2 etwa die Hälfte dieses Wertes.

Notes: Zusammenfassung Von der Frage ausgehend, ob auf Grund von Dichteschwankungen kondensierter Teilchen durch fraktioniertes Sedimentieren oder Zentrifugieren eine partielle Isotopentrennung erreicht werden kann, wird eine statistische Berechnung zur Erfassung der Dichteschwankungen, d. h. der Häufigkeit des Auftretens bestimmter Dichteabweichungen angestellt. Die Häufigkeitsverteilung wird am Beispiel des Lithiums mit seinen Isotopen7Li und6Li ermittelt und die starke Abhängigkeit von der Teilchengröße diskutiert. Schon bei Teilchen der Dimension von Kolloiden nehmen die Häufigkeitszahlen, im Bereich experimentell faßbarer Abweichungen von der mittleren Dichte, so kleine Werte an, daß eine Isotopenfraktionierung solcher Partikel aussichtslos wird.

Notes: Zusammenfassung 1. Es wird eine Methode zur Darstellung dünner Salzschichten der Alkalioxyde beschrieben. 2. Die ultravioletten Dispersionsfrequenzen werden ausgemessen (Fig. 1). 3. Eine empirische Formel (2) gibt die Lage für das erste Maximum der Banden gut wieder.

Notes: Riassunto L'A. riassume brevemente il contenuto dei Rapporti sulle misure di gravità che il Sen. Soler ha presentato nelle varie assemblee della Unione Geodetica e Geofisica Internazionale dal 1922 al 1939, soffermandosi particolarmente sull'ultimo, e richiama opportunamente i risultati geofisici conseguiti, in tale periodo di tempo, con la Bilancia di torsione in taluni Paesi aderenti alla U. G. G. I.