ALBERT

Notizen: Zusammenfassung Nach einer Einleitung über die wesentlichsten Eigenschaften interner Gezeitenwellen wurde eine Reihe von speziellen Fällen solcher Wellen (Straße von Gibraltar bei Nipptide, “Meteor”-Ankerstation 254 im äquatorialen Atlantischen Ozean, “Meteor”-Stationen 369 und 366 auf dem Kap-Verde-Schelf vor NW-Afrika, Straße von Gibraltar bei Springtide, Straße von Messina) eingehend diskutiert. Dabei wurde besondere Aufmerksamkeit der Erscheinung der fortschreitenden Änderung des Wellenprofils geschenkt und diese bis zur völligen Degeneration der Welle verfolgt. Diese Degeneration, die an den Eintritt unstabiler Verhältnisse geknüpft erscheint, kann sich bis zur internen Brandung der Gezeitenwelle (interne Bore) steigern. Als Ursache dieser fortschreitenden Formveränderung des Wellenprofils wurde einerseits entsprechend der Fjeldstadschen Theorie die mit Fortschreiten der internen Gezeitenwelle auf dem Schelf vorhandene Tiefenabnahme der Wasserschicht, anderseits das Auftreten von dynamischer Instabilität bei bestimmtem Stromaufbau im Ozean erkannt. Namentlich letzterer Umstand scheint für die Ausbildung einer Asymmetrie des Wellenprofils interner Gezeitenwellen bis zur inneren Brandung ausschlaggebend zu sein. Auf die ozeanographische Bedeutung dieser Erscheinung für die Mischungsvorgänge auf dem Schelf wurde besonders hingewiesen.

Notizen: Résumé On développe une méthode basée sur le dénombrement des jours de pluite communs à deux stations données et sur l'écart avec leur probabilité. Une formule simple définit l'indice de similitude de deux régimes pluviaux, indice qui peut varier de −1 à +1 et qui caractérise la plus ou moins grande similitude des distributions chronologiques de la pluie en deux endroits quelconques. L'application de la méthode conduit à établir une loi de décroissance de l'indice avec la distance séparant les stations comparées. Dans la région alpine cette loi présente une anomalie résultant de l'effet orographique.

Notizen: Zusammenfassung Ohne auf Einzelheiten zunächst näher einzugehen, werden die für die magnetische Landesaufnahme wichtigen Grundbergriffe und ihre Hauptaufgabe einer eingehenderen Diskussion unterzogen. Jede magnetische Aufnahme hat heute eine doppelte Bedeutung, einmal einen Beitrag zur Kenntnis des gesamten Erdfeldes zu liefern, anderseits die Grundlagen für eine weitere Erforschung der obersten Erdschichten nach den Methoden der angewandten Geophysik zu geben. Daraus ergeben sich die verschiedenen Bedeutungen, die den einzelnen gemessenen Werten zukommen und zwischen denen zu unterscheiden ist. Es ist Wert darauf gelegt worden, gewisse Grundbegriffe, wie räumliche Reichweite und Repräsentativität eines Meßpunktes, Gültigkeitsbereich der Angaben eines Observatoriums in räumlicher und zeitlicher Beziehung möglichst klar zu fassen und darzustellen, sowie alle wesentlichen Maßnahmen anzugeben, durch die derartige Aufnahmen unter sich vergleichbar werden.

Notizen: Zusammenfassung Anschließend an die Untersuchungen über die primären und sekundären Druckwellen in der Atmosphäre wird die Bewegung von Bodendruckstörungen an Hand einer rechnerischen Auswertung der theoretischen Lösungen für den Bodendruckp, die unter verschiedener Annahme der Bodendruckverteilung und der Höhendruckverteilung in 7 km Höhe zur Zeitt=0 erzielt wurden, näher untersucht und das Problem der Beeinflussung dieser Bewegung der Bodendruckstörungen durch die obere primäre Druckverteilung, d. h. die Steuerung der troposphärischen Druckstörungen durch diese eingehend erörtert. Als Hauptergebnis wird gefunden, daß nur eine quasistationäre Höhendruckverteilung in der Lage ist, eine sichtbare Beeinflussung der Bewegungsrichtung (Steuerung) der Bodentiefdruckgebiete zu erzielen, während im Falle einer schnell sich ändernden Drucksituation in der Höhe die Druckstörungen am Boden keine Steuerung durch diese erfahren. Weiter wird gezeigt, daß die Intensität der Steuerung davon abhängt, wie die obere Druckwelle zum Aufbau der Troposphäre paßt und um so größer ist, je näher die Periode der oberen Druckwelle der Periode der unteren troposphärischen Wellen kommt. Insbesondere wurde die Frage der Teilung oder Spaltung der Bodentiefdruckgebiete in Verbindung mit der Erscheinung der Steuerung näher untersucht; die Ergebnisse wurden mit den bisherigen praktisch-synoptischen Untersuchungen verglichen. Im zusammenhang mit der Art der Steuerung wurden auch die Intensitätsänderung der Bodendruckstörungen, die Bodendruckänderung und ihre stratosphärischen bzw. troposphärischen Anteile theoretisch und an Hand der rechnerischen Ergebnisse behandelt und daraus einige Regeln für die Praxis abgeleitet.

Notizen: Résumé Le rôle de l'instabilité hydrodynamique dans la formation des tourbillons cycloniques qui accompagnent le courant zonal d'W est mis en évidence. La stabilité hydrodynamique favorise au contraire le développement d'une circulation anticyclonique. On peut ainsi comprendre le sens de rotation des tourbillons qui naissent au N et au S de la ceinture des vents maxima d'W, tant dans la troposphère inférieure que dans la troposphère supérieure. Enfin, l'auteur démontre le principe deParr, grâce á la relation entre la stabilité hydrostatique et l'instabilité hydrodynamique.

Notizen: Zusammenfassung Die Tagesgänge des luftelektrischen Potentialgefälles an Festlandstationen kann man in ihrem ortszeitgebundenen Anteil auffassen als einfache Schwingung mit einem Mindestwert in den frühen Morgen- und einem Maximalwert in den Nachmittagsstunden, über die eine im Laufe des Jahres schwankende und von Ort zu Ort verschiedene austauschbedingte Einsenkung während des Tages überlagert ist. Es läßt sich zeigen, daß die Tiefe dieser Einsenkung um so größer sein, muß, je größer der mittlere Kern- und Großionengehalt des Meßortes ist. Damit finden die Unterschiede im Gang des Potentialgefälles benachbarter Stationen sowie die Änderungen dieses Charakters in Davos von 1909/10 zur Meßperiode 1923/26 eine qualitative Erklärung.

Notizen: Zusammenfassung Es wird gezeigt, daß — entgegen der bisherigen Ansicht — die Mischungsarbeit von verschieden temperierten Wassermassen nicht unbegrenzt mit der Größe des Temperaturunterschiedes der Wassermassen anwächst, sondern daß sie für einen bestimmten Temperaturunterschied (bzw. bestimmten Temperaturgradienten) ein Maximum erreicht, für größere Temperaturunterschiede aber wieder auf wesentlich kleinere Beträge abnimmt.

Notizen: Zusammenfassung Die vom Juni 1944 bis zum April 1945 in Tromsö gewonnenen Beobachtungen an derF-Schicht der Ionosphäre werden mitgeteilt und einer kritischen Betrachtung unterzogen. Einer solchen Untersuchung kommt eine besondere Bedeutung schon dadurch zu, daß der Beobachtungsort nahe dem Gebiet stärkster Nordlichttätigkeit liegt, dann aber auch in bezug auf die vielen Funkverbindungen, bei denen die Radiowellen ihren Ausbereitungsweg über dieses Gebiet nehmen. Es ergab sich, daß in den Sommermonaten die kritische Frequenz nahezu konstant bleibt, während sie in den Wintermonaten einen sehr deutlich ausgeprägten Gang mit dem jeweiligen Sonnenstand (in der Schichthöhe) zeigt. Im Zusammenhang mit magnetischen Störungen und Nordlichtern nimmt die kritische Frequenz je nach der Störungsstärke ab oder aber — bei Störungen größeren Ausmaßes — es wird überhaupt keine Reflexion mehr von derF-Schicht erhalten. Nur zum Teil liegt dies an der absorbierenden bzw. abschirmenden Wirkung der tieferen Schichten, zum anderen Teil tritt sicherlich ein „Abbau” der Schichtionisation ein, der besonders deutlich in den Vormittagsstunden nach magnetischen Störungen beobachtet werden kann. Für den Funkverkehr von Wichtigkeit ist schließlich auch die Feststellung, daß selbst an magnetisch ruhigen Tagen nur während der Sonnenscheindauer mit Sicherheit ein Funkverkehr über dieF-Schicht durchgeführt werden kann, weil zu anderen Zeiten häufig die Reflexionen von dieser Schicht ausbleiben. Auf das Auftreten der sporadischenF-Schicht wird zum Schluß hingewiesen.

Notizen: Zusammenfassung Es wird eine gewisse Synchronisierung der Nordlichtaufnahmen vorgeschlagen.

Notizen: Zusammenfassung Es wird die Energieverteilung der Bremsneutronen untersucht: A für Streuung an freien Protonen mitmaxwellscher Geschwindigkeitsverteilung, B für Streuung im Paraffingitter beiT=0°. Bei A ergibt sich, daß die Geschwindigkeitsverteilung bis zu Energien von etwa 2k T praktisch mit dermaxwell-Verteilung übereinstimmt, und für hohe Geschwindigkeiten in dasFermische 1/v 2-Gesetz übergeht. Bei B ergibt sich eine starke Abhängigkeit des scheinbaren Streuquerschnitts der Protonen von der Geschwindigkeit der Neutronen. Diese Abhängigkeit wird bei kleinen Energien durch die gittermäßige Anordnung der Protonen bedingt, während für größere Energien die hier mit berücksichtigte chemische Bindung der Protonen an die C-Atome eine Rolle spielt. Das führt dazu, daß sich die Neutronen bei tiefen Temperaturen nicht mehr mit dem Gitter ins thermische Gleichgewicht setzen können, sondern nur bis etwa 100° K abgekühlt werden können.

Notizen: Zusammenfassung Nach den Untersuchungen vonDirac undBrillouin ist es bekannt, daß die Grundgleichungen der statistischen Theorie des Atoms auch wellenmechanisch ableitbar sind. Auf Grund dieser Erkenntnisse ist esHellmann gelungen, die Nebenquantenzahl in die Statistik einzuführen undWeizsäcker, die kinetische Energie in höherer Näherung darzustellen. Die Ableitungen der genannten Forscher sind in hohem Maße vereinfachbar. In dieser Arbeit wird ein allgemeines und sehr einfaches Verfahren gezeigt, welches zur wellenmechanischen Herleitung sämtlicher statistischen Atommodelle geeignet ist. Die Methode gründet sich auf die W. K. B.-Methode, mit der die entsprechenden Gleichungen des „self-consistent field“ näherungsweise gelöst werden; anstatt über die Quantenzustände zu summieren, wird integriert. Im § 1 werden die nötigen Ergebnisse der Methode des „self-consistent field“, im § 2 jene der W. K. B.-Methode besprochen. Im § 3 wird die einfache wellenmechanische Ableitung des Ausdruckes der statistischen Elektronendichte behandelt. Weiterhin werden durch Anwendung der nullten Näherung (§ 4) der W. K. B.-Methode derThomas-Fermische, der Th.-F.-Amaldische, der Th.-F.-Hellmannsche und der Th.-F.-Diracsche Energieausdruck, und durch Anwendung der ersten Näherung (§ 5) der Th.-F.-Weizsäckersche Energieausdruck wellenmechanisch abgeleitet. Man erhält die statistischen Grundgleichungen aus den Variationen der entsprechenden Energieausdrücke.

Notizen: Zusammenfassung Direkte Bestimmung der Absorptionskonstantenk aus der Schwächung des durch passende Schichten hindurchgegangenen Lichtes ergab Werte, die durchweg erheblich höher liegen, als die früher aus Polarisationsmessungen ermittelten.

Notizen: Zusammenfassung Ein Molekularstrahl aus einem Alkali (K, Na, Cs), der durch eine rotierende Blende für je 10−2 sec innerhalb 10−5 sec freigegeben und abgedeckt wird, trifft auf einen glühenden Wolframdraht. Der Strom der ionisierten Alkali-Atome wird oszillographisch beobachtet und photographiert. Die nach Freigabe des Strahles zunächst im Strome fehlenden Ionen bauen eine Adsorptionsschicht auf. Sie verdampfen nach dem Absperren des Strahles und lassen den Strom mit abnehmender Stärke eine Zeitlang weiterfließen. Die adsorbierte Menge und die mittlere Verweilzeit in der Adsorptionsschicht werden in Abhängigkeit von der Temperatur des Wolframs gemessen. Es gibt keine reflektierten Ionen, da die Stromstärke beim Freigeben und Absperren des Strahles nicht springt. Bei einer Bedeckung mit mehr als 0,3% machen sich Abweichungen von der Proportionalität bemerkbar. Die beobachteten Verweilzeiten lagen etwa zwischen 10−2 sec und 3 · 10−5 sec.

Notizen: Zusammenfassung Das Phänomen derEinstein-Kondensation wird an Hand einer Diskussion des Begriffes „Teilchenzahl“ gedeutet, und die Kondensationstemperatur T0 im nichtrelativistischen und im relativistischen Fall angegeben. Am Beispiel des würfelförmigen Kastens wird gezeigt, daß sich das idealeBose-Gas, bestehend ausN Teilchen, füralle Temperaturen verhält wie einBoltzmann-Gas, bestehend aus NB=α Neff=α (N − N0) Teilchen, wobei N0 die Zahl der Teilchen im Grundzustand bezeichnet, und α ein Faktor von der Größenordnung 1 ist.

Notizen: Zusammenfassung Es wurde der Abfall der Dichte thermischer Neutronen am Rand eines neutronenhaltigen Wasservolumens (H2O, D2O) untersucht. Die hierbei auftretenden Abweichungen der Meßwerte vom theoretischen Dichteverlauf werden diskutiert, wobei zu ihrer Erklärung die unsymmetrische Winkelverteilung der thermischen Neutronen nach dem Stoß mit dem Wasserstoffkern herangezogen wird. Der Mittelwert des cos ϑ (ϑ Streuwinkel) wird für denD-Kern zu etwa 0,3 ermittelt.

Notizen: Zusammenfassung Der Versuch vonLamb undRetherford deutet nach den unten aufgeführten Überschlagsrechnungen darauf hin, daß man einen Elektronenradius von dem etwa 50fachen Wert des sog. klassischen Elektronenradius als möglicherweise reell in Erwägung ziehen sollte.

Notizen: Zusammenfassung Beim Übergang zur Quantenmechanik werden den Wellenfunktionen der klassi sehen Theorie Matrizen bzw. Operatoren zugeordnet. Wir fassen hier die den Wellenfunktionen zugeordneten Größen als Operatoren auf und können in konsequenter Weise einenHilbertschen Raum aufbauen, in dem diese Operatoren definiert sind und für dessen Elemente die aus der Quantisierung entspringendeSchrödinger-Gleichung aufgestellt werden kann. Die Resultate sind bekannt und bringen nichts Neues. Doch scheint uns der hier gezeigte Weg zur Beschreibung der quantisierten Theorie kürzer und einfacher als der übliche zu sein. Auch finden wir das Operieren in einemHilbertschen Raum mit explizit angegebenen Elementen anschaulicher und leichter zu handhaben als das an sich völlig äquivalente Rechnen mit Matrizen.

Notizen: Zusammenfassung Bei den Massenzahlen, bei denen langlebige instabile Isobare existieren, tritt meist auch eine Unregelmäßigkeit in der Häufigkeit der betreffenden Kerne auf. Die Ursachen hierfür werden von Fall zu Fall diskutiert. 40: Die abnorme Häufigkeit des atmosphärischen A40 ist bekanntlich auf Nachbildung aus K40 zurückzuführen. 87: Die Ursache der Verminderung der Massenhäufigkeit 87 wird in der Emission von Neutronen beim Übergang der beim Elemententstehungsprozeß primär vorhanden gewesenen neutronenreichen Kerne in die stabilen vermutet, analog zu der bei der Kernspaltung auftretenden „delayed neutron emission“ bei dieser Massenzahl. Eine derartige Neutronenemission ist ebenso wie eine langlebigeβ-Aktivität an einer Stelle zu erwarten, an der das Energietal an seinem Hang eine besonders flache Stelle besitzt, das ist in erster Linie dort, wo ein „Schalenabschluß“ vorliegt. 99: Die Massenhäufigkeiten von 99 und 101 sind gerade um etwa jenen Betrag zu gering, um den die für 98 bzw. 100 erhöht erscheinen. Die Neutronenemission wie bei 87 scheint bevorzugt bei ungeraden Massenzahlen vor sich gegangen zu sein. 129: Aus Gründen der Häufigkeitssystematik muß die Halbwertszeit des nach amerikanischen Autoren langlebigen J129 mindestens um einen Faktor 10 kleiner sein, als die Zeit, die von der Entstehung der Elemente bis zur Bildung der Erdatmosphäre vergangen ist. 176: E's liegen hier ähnliche Verhältnisse vor, wie bei 87, jedoch läßt eine Häufigkeitsstörung bei den benachbarten höheren Massehzahlen eine eindeutige Interpolation der Häufigkeitswerte der Elemente und eine eindeutige Analyse der Häufigkeitsverhältnisse nicht zu. Eine experimentelle Untersuchung von Zirkon ergab, daß dieses Element kein langlebiges natürlichesβ-aktives Isotop besitzt.

Notizen: Zusammenfassung Das mechanische und elektrische WärmeäquivalentJ bzw.J′ wird in größenmäßiger Definition eingeführt. Bezogen auf die 15°-Kalorie werden als derzeit vertretbare Zahlenwerte für das Wärmeäquivalent aus den Ergebnissen der in verschiedenen Staatsinstituten durchgeführten PräzisionsbestimmungenJ=4,185¯4 ±0,0008 Erg/Cal1° bzwJ′=4,184¯6±0,0008 Jt/cal15° abgeleitet. Ferner werden die Definitionen für die 10 gebräuchlichsten kalorischen Energiemaße zusammengestellt und die wechselseitigen Umrechnungsfaktoren zwischen diesen sowie der mechanischen und elektrischen Energieeinheit Erg bzw. Jt aus den heute verfügbaren Daten ermittelt und tabellarisch zusammengefaßt.

Notizen: Zusammenfassung Im I. Teil wird auszugsweise eine Überarbeitung des Atomkonstantenproblems wiedergegeben. Dabei werden eingehender behandelt: Die spezifische MolekülzahlN L in Zusammenhang mit den Arbeiten vonstraumanis über die Beimengungen in den für die Gitterkonstantenbestimmungen benutzten optisch reinen Kalkspatkristallen, die spezifische IonenladungF in Hinblick auf eine vonbirge durchgeführte Diskussion dieser Konstanten, dieh/e-Bestimmung unter Berücksichtigung neuerer Untersuchungen vonohlin und vonDumond und Mitarbeitern. Für die übrigen Hilfsgrößen, atomaren Grundkonstanten und spektroskopischen Hauptkonstanten werden unter Einschluß der allgemeinen GaskonstantenR 0 und derBoltzmannschen Entropie konstantenk die derzeit vertretbaren Ergebnisse zahlenmäßig angegeben. Im II. Teil werden für eine Auswahl der wichtigsten in der Atom- und Kernphysik auftretenden Größen und Konstanten Zahlenwerte entwickelt. Diese sind als ein in sich konsistenter Satz von Werten aus der Vakuumlichtgeschwindigkeitc 0, der Induktionskonstantenμ 0, der all-gemeinen GaskonstantenR 0, der spezifischen MolekülzahlN L, der spezifischen IonenladungF, der spezifischen Elektronenladunge/m 0, derrydberg-KonstantenR ∞ und den Isotopengewichten der leichten Teilchen abgeleitet worden. Im III. Teil wird das Problem der Umrechnung zwischen einigen atom- und kernphysikalischen Energiemaßen — wie Elektronenvolt, Sekunde−1, Meter−1, Tausendstelmasseneinheit und Temperaturgrad — und den mechanischen und elektrischen Energie — einheiten behandelt.

Notizen: Zusammenfassung Zur rechnerischen Begründung der Untersuchungen der vorangegangenen Teile I bis III wird die elastische Streuung einer Elektronenwelle am Kristall [= Halbraumz〈0 mit dreifach periodischem PotentialV(x, y, z)] durch Lösung der zugehörigenSchrödinger-Gleichung (4.101) behandelt. Hierbei wird insbesondere der im Hinblick auf dieKikuchi-Enveloppen wichtige Spezialfall untersucht, daß eine Beugungsrichtung des Oberflächenkreuzgitters ungefähr parallel der Kristalloberfläche verläuft. Es wird der Beweis erbracht, daß solche flach aus dem Kristall austretende Elektronenwelle praktisch nur von dem über allex undy gemittelten einfach periodischen PotentialV 00(z) beeinflußt wird. Aus den sich hieran anschließenden Rechnungen folgen die beiden bereits in den Teilen I bis III gegebenen Erklärungsmöglichkeiten derKikuchi-Enveloppen entwederals Raumgitter-Enveloppe oder als Oberflächen-Enveloppe, deren Intensitäten hier annähernd berechnet werden. Diese Erklärung derKikuchi-Enveloppen war in denLamlaschen Rechnungen nicht enthalten, weilLamla nicht beachtete, daß bei flachem Austritt einer Elektronenwelle aus einem Kristall einVielstrahlproblem vorliegt.

Notizen: Zusammenfassung Das Spektrum von wäßrigen Lösungen von Nd-Zn-Nitrat wird bei 11 Konzentrationen zwischen 0,00176 und 0,72 Mol./Liter mit dem Spektrum des festen Salzes verglichen. Bei den niedrigsten Konzentrationen ist es dem Spektrum des Kristalls ähnlich, während sich seine Form bei Erhöhung der Konzentration stark verändert. Die Oszillatorenstärke je Nd+++-Ion nimmt mit wachsender Konzentration zu. Beide Änderungen beruhen auf der Störung der nächsten Umgebung der absorbierenden Nd+++-Ionen. Es existiert ein Gleichgewicht zwischen zwei durch die Struktur ihrer Umgebungen unterschiedenen Ionenformen, von denen die bei hoher Konzentration überwiegende mindestens doppelt so stark absorbiert wie die andere. Im Kristall ist die Gesamtabsorption kleiner als in allen Lösungen und von der Polarisation unabhängig.

Notizen: Zusammenfassung Es gelang, genügend starke76Arsenpräparate in praktisch gewichtsloser Schicht herzustellen, die eine genaue Aufnahme des β-Spektrums im magnetischen β-Spektographen ermöglichten. Das aufgefundene kontinuierliche Spektrum konnte in drei Teilspektren zerlegt und die aus diesen Teilspektren zu erwartende γ-Strahlung nachgewiesen werden. Die gefundenen Resultate wurden mit den Ergebnissen alter Arbeiten und den Theorien vonFermi undKonopinski undUhlenbeck verglichen.

Notizen: Zusammenfassung Die klassische kinetische Theorie des Diffusiönsthermoeffektes läßt sich, analog wie in der ersten Arbeit1, auch bei Gasgemischen aus mehreren, einatomigen Komponenten exakt durchführen. Der Wärmestrom enthält Glieder, die den Konzentrationsgradienten proportional sind; die Proportionalitätsfaktoren hängen einfach mit den Thermodiffusionskoeffizienten zusammen. —Mittels elementarer kinetischer Vorstellungen findet man für den Diffusionswärmestrom in Flüssigkeiten die schon früher für binäre Gasgemische hergeleitete Beziehung, welche besagt, daß von jedem platztauschenden Teilchenpaar die Energie αk T befördert wird (α Thermodiffusionsfaktor,κ Boltzmann-Konstante,T Temperatur). Der experimentelle Nachweis des Effekts in Flüssigkeiten wird wegen seiner Kleinheit nicht einfach sein. — Der Diffusionsthermoeffekt kann zur Messung von Thermodiffusionsfaktoren und von Diffusionskoeffizienten in Gasen benutzt werden. Im Hinblick darauf werden das Temperaturzeitintegral $$\Phi = \int\limits_0^\infty {(T - T_0 ) dt}$$ und der asymptotische Temperaturverlauf in zylindrischen Diffusionskammern berechnet und diskutiert. Damit ist die mathematische Grundlage für das Meßverfahren gegeben.

Notizen: Zusammenfassung An natürlichen Bleiglanzen werden Hall-Effekt, Thermokraft und lichtelektrischer Effekt gemessen. Bei solchen Stücken, die einen gleichmäßigen lichtelektrischen Effekt über die ganze Oberfläche zeigen, besteht ein bestimmter Zusammenhang zwischem dem Vorzeichen des Hall-Effektes und der Thermokraft einerseits und der Richtung des lichtelektrischen Stromes andererseits.

Notizen: Zusammenfassung Es wird ein einfaches ausheizbares Massenspektrometer beschrieben, mit dem es möglich ist, Isotopenmischungsverhältnisse mit einer Genauigkeit unter 1% zu bestimmen. Untersuchungen an natürlichen und angereicherten Isotopengemischen wurden durchgeführt. Die für eine Atomgewichtsbestimmung benötigte Substanzmenge beträgt wenige Milligramm.

Notizen: Zusammenfassung In der Arbeit werden zunächst die Reihen- und Integraldarstellungen für die stehenden und fortschreitenden tesseralen Kugelwellen in den Koordinaten des Rotationsparaboloids aufgestellt, wenn sich die Quelle im Brennpunkt des Paraboloids befindet. Als Spezialfälle erscheinen dabei die entsprechenden Darstellungen für die zonalen und sektoriellen Kugelwellen sowie für die ebene Welle und die gewöhnliche Kugelwelle. Außerdem wird noch die Integraldarstellung für die stehende und fortschreitende Kugelwelle im gewöhnlichen Sinne hergeleitet, wenn das Erregungszentrum wie im allgemeinen Falle eine ganz beliebige Lage zum parabolischen Bezugssystem hat. Als Ausgangsdarstellung dient in allen Fällen die seit langem bekannte Reihenentwicklung für die rotierende Zylinderwelle. Das mathematische Rüstzeug bildet die Funktionentheorie und die Kenntnis der asymptotischen Entwicklungen der beiden konfluenten hypergeometrischen Funktionen bei unbegrenzt anwachsendem ersten Parameter (Index). Die hergeleiteten Beziehungen schaffen die Grundlage für die exakte Behandlung der elektromagnetischen Strahlung in einem Parabolspiegel mit vollkommen leitenden Wänden.

Notizen: Zusammenfassung Durch mechanische Bearbeitung (Polieren) einer Einkristalloberfläche eines Isolators wird diese, wie Elektroneninterferenzversuche zeigen, zerstört, und zwar je nach der Härte des Materials verschieden stark; harte Oberflächen behalten ihren Einkristallcharakter, auf weichen entsteht ein feinkörniges Pulver, wie Versuche an einer größeren Zahl von Substanzen ergaben. DieBeilbySche Vorstellung einer durch die Bearbeitung entstandenen fiüssigkeitsähnlichen Oberflächenschicht ist daher nicht richtig.

Notizen: Zusammenfassung Bei Raumtemperatur wird der elektrische Widerstand von hexagonalem, mikrokristallinem Selen durch Tl-Zusatz von 3.10−6 (Atome Tl je Atom Se) aufwärts bedeutend erhöht und ist bei Tl-Gehalt über 3.10−4 von der thermischen Vorgeschichte abhängig. Dicht unterhalb des Selen-Schmelzpunkts überlagert sich der Selen-Leitfähigkeit eine Tl+++-Ionen-Leitung.

Notizen: Zusammenfassung 1. Das Verhalten der Anodenflammen (Dampfstrahlen, die bei höheren Stromdichten aus dem Anodenkrater hervorbrechen) des Kohlebogens wurde anschließend an das Kurzschließen des Bogens mit einer Drehspiegelapparatur untersucht. Es ergab sich, daß praktisch gleichzeitig mit dem Zusammenbrechen des Feldes die Flamme sich von der Anode abzulösen beginnt, wobei die Helligkeit des nachströmenden Dampfes sofort geringer wird. Dies ist eine Bestätigung dafür, daß das von der Anode verdampfende Material in einem anomalen Anodenfall dicht vor der Anode auf höhere Temperatur gebracht wird. Weiter ergaben sich die Nachleuchtdauern der abgelösten Flammen zu einigen 10−3 sec, womit sich das Leuchten dieser Flammen als thermisch erwies. 2. Es wurden dieselben Messungen wie unter 1. mit einer hierfür entwickelten Zeitlupenapparatur gemacht. Aus hiermit erhaltenen Fotoaufnahmen konnte das Schrumpfen des Volumens der abgelösten Flamme in Abhängigkeit von der Zeit angenähert gemessen werden. Reinkohleflammen schrumpfen schneller als Beckflammen, wobei sich der Vergleich auf gleich lange Flammen bezieht. Dies Ergebnis stimmt damit überein, daß die Gesamtstrahlung der Reinkohleflamme größer ist als die der Beckflamme (mit Ausnahme bestimmter Flammengebiete). Dies folgte einmal aus der photographischen Schwärzung und zweitens aus Gesamtstrahlungsmessungen. Die Schrumpfung ist also offenbar hauptsächlich eine Folge der Abkühlung durch Strahlung.

Notizen: Zusammenfassung I. Einleitung.—II. Oberflächenuntersuchungsverfahren: a) Elektronenmikroskopische Verfahren (vorzugsweise zur Untersuchung derRauhigkeit von Oberflächen geeignet). b) Beobachtung mit Elektroneninterferenzen (zur Untersuchung der Oberflächenstruktur d. i. Größe und Anordnung der Kristalle geeignet). — III. Ergebnisse über die Struktur bearbeiteter Metalloberflächen. (Es findet durch Kaltbearbeitung von Metallflächen eine außerordentlich starke Zerkleinerung der Kristallkörner in den obersten Schichten statt (feinstkristalline Oberflächenschicht), wie Elektroneninterferenzaufnahmen dünner bearbeiteter Metallfolien in Durchstrahlung zeigen. (Ein Übergang in eine amorphe oder quasiflüssige Phase findet nicht statt). — IV. Eigenschaften bearbeiteter Metallflächen. 1. Oxydation der Metallflächen während der Bearbeitung (Korrosion). (Die meisten Metallflächen überziehen sich bei Bearbeitung an Luft mit einer feinstkristallinen Oxydschicht; findet jedoch die Bearbeitung unter einer Sperrflüssigkeit statt, so kann die Oxydation bei nicht zu langen Bearbeitungszeiten verhindert werden). 2. Kaltverfestigung bearbeiteter Metallflächen. (Die Eindruckhärte bearbeiteter Metallflächen ist größer als die ungestörter (elektrolytisch polierter) Flächen). 3. Rekristallisation bearbeiteter Metallflächen. (Die feinstkristalline Schicht rekristallisiert beim Lagern, beschleunigt bei höheren Temperaturen). 4. Verhalten bearbeiteter Metallflächen gegen aufgedampfte Metalle. (Auf polierte Metallflächen aufgedampfte Metallschichten werden von der polierten also zerstörten Unterlage nicht aufgelöst, sondern bleiben unverändert erhalten.) — V. Ergebnisse über die Struktur bearbeiteter Isolatoroberflächen. (Die Kristallzerkleinerung durch mechanische Bearbeitung ist auf Isolatorflächen geringer als auf Metallflächen und von der Härte des Isolators abhängig, so daß bei sehr harten Substanzen die Bearbeitung die Oberfläche fast unverändert läßt.) — VI. Zur Glätte bearbeiteter Oberflächen. (Bestpolierte Metallflächen sind im allgemeinen elektronenmikroskopisch glatt, bestpolierte Isolatorflächen hingegen zeigen noch eine charakteristische Oberflächenrauhigkeit). — VII. Schluß. (Diskussion des verschiedenartigen Verhaltens von Metallen und Isolatoren bei Kaltbearbeitung).

Notizen: Zusammenfassung Das abweichende Ergebnis über die „optimale Leistungsfähigkeit“ thermischer Strahlungsmeßinstrumente, zu dem E.Kappler gelangt, beruht auf einer andern Definition der Leistungsfähigkeit. Diese Definition muß aber als unzweckmäßig angesehen werden, weil sie im Gegensatz zu derjenigen vonDahlke undHettner kein Maß für die mit einem Strahlüngsmeßinstrument in einervorgegebenen Zeit erreichbare Genauigkeit darstellt. Dies wird ausführlich begründet.

Notizen: Zusammenfassung Es wird ein neues Bauprinzip für Photozellen vorgeschlagen, das auf der experimentell festgestellten Tatsache beruht, daß eine ein bis zwei Atomlagen dicke Schicht praktisch schon den lichtelektrischen Effekt des massiven Metalls gibt und eine sehr hohe Quantenausbeute hat.

Notizen: Zusammenfassung Es wird die Abhängigkeit des lichtelektrischen Effektes von der Schichtdicke an dünnsten Kaliumschichten gemessen, die mit Atomstrahl auf gekühlte Quarzoberflächen aufgedampft werden. Gleichzeitig wird die auf absorbierte Lichtenergie bezogene Ausbeute bestimmt. Aus den Ergebnissen wird geschlossen, daß im Wellenlängenbereich von 2500 bis 6500 Å der lichtelektrische Effekt an Kalium ein reiner Oberflächeneffekt im Sinne vonTamm undSchubin ist und ein Volumeffekt fehlt. Als untere Grenze der Ausbeute wird der bei reinen Metallen sehr hohe Wert von 2 bis 4×10−2 Coul/cal gefunden. Auf Grund der Ergebnisse wird im Hinblick auf die für die Ausbeutemessung ungünstige Versuchsbedingung senkrechten Lichteinfalls vermutet, daß bei schiefem Lichteinfall, d. h. bei Vorhandensein einer zur Oberfläche senkrechten Komponente des elektrischen Lichtvektors, die maximal mögliche Quantenausbeute von 1 Elektron je 2 absorbierte Quanten erreicht werden kann.

Notizen: Zusammenfassung Mit kleinen Magnetchen als Molekülmodellen werden in einer Schüttelapparatur die Erscheinungen der Verdampfung und Kondensation, des Sättigungsdruckes und kritischen Punktes untersucht und für den Unterricht gefilmt.

Notizen: Zusammenfassung Die Aufgabe dieses Teiles der Arbeit ist es, die Gleichgewichts-Konfiguration einer Steinsalzwürfeloberfläche zu berechnen. Hierbei sollen nicht nur, wie es in der Untersuchung vonLennard-Jones undDent (im folgenden mit „L.-J.u.D.“ bezeichnet) geschehen ist, die infolge der Ionendeformation zu erwartenden Verrückungen der Oberflächen-Ionen in der Richtung der Flächennormalen berücksichtigt, sondern es sollen auch bestimmte tangentielle Verzerrungen des Oberflächengitters in Betracht gezogen werden.

Notizen: Zusammenfassung Es wird der Versuch gemacht, unter der Annahme einer primären Protonenstrahlung die Erscheinungsformen der kosmischen Strahlung in der Atmosphäre zu verstehen. Dazu wird angenommen, daß Protonen mit einer Energie 〉 3 · 109 eV beim Vorbeiflug an einem anderen Proton (oder Neutron) Mesonen erzeugen. Die physikalischen Voraussetzungen für diesen Prozeß werden diskutiert. DiePfotzersche Kurve der Vertikalintensität wie der Breiteneffekt sind gut zu beschreiben, wenn ein Proton mit einem Wirkungsquerschnitt von 2,2 · 10−26 cm2 stößt und dabei ein Viertel seiner Energie an das Mesonenfeld abgibt, während sich die Restenergie auf die beiden Stoßpartner verteilt. Die Erzeugung mehrerer energiearmer Mesonen mit einer mittleren Energie von 9 · 108 eV ist wahrscheinlicher als die Erzeugung eines einzelnen energiereichen. — Unter den Mesonen werden solche mit der Halbwertszeit 2 · 10−6 sec und 10−8 sec unterschieden. Die letzteren zerfallen praktisch spontan in Elektronen und Neutrinos und bilden so den wesentlichen Teil der weichen Komponente. Das Maximum der Gesamtionisation ist nicht durch energiereiche, Kaskaden bildende Elektronen zu beschreiben, sondern nur durch solche von geringer Energie, die auf einem möglichst kurzen Wege, also direkt aus der Mesonenkomponente entstehen.

Notizen: Zusammenfassung Für die Thermodiffusion ist die ÜberführungswärmeQ * die maßgebende Größe. Es gilt der Satz, daß der Substanztransport im Temperaturgradienten stets so erfolgt, daß gleichzeitig die Überführungswärme von Orten höherer nach Orten tieferer Temperatur strömt. Thermodynamisch ist die Definition vonQ* wenig anschaulich, kinetisch dagegen kann man leicht zeigen, daß bei einem Diffusionsvorgang auch Energie transportiert wird. Im Platzwechselmodell hängt sie mit den Platzwechselenergien zusammen. Dieses wird für verdünnte Lösungen von Elektrolyten genauer erläutert. Die Wirkungen der Thermodiffusion in homogenen Systemen bestehen in Konzentrationsverschiebungen (Soreteffekt), und in der Ausbildung von Thermodiffusionspotentialen. Die experimentelle Untersuchung dieser Effekte gibt Anhaltspunkte für die Größe der Überführungswärmen. Zunächst erhält man sie allerdings nicht für die einzelnen Ionen, sondern für das Ionenpaar des Salzes. Eine Diskussion der kinetischen und der hydrodynamischen Theorie der Ionenwanderung führt zu einer (auch vonEastman schon auf Grund anderer Argumente gemachten) Hypothese über die Einzelüberführungswärme des Li+-Ions, mit deren Hilfe schließlich die Einzelüberführungswärmen der anderen Ionen aus den vonHiby undWirtz bestimmten Soretkoeffizienten abgeleitet werden.

Notizen: Zusammenfassung In dem Bestreben, die Erscheinungen der kosmischen Strahlung unter der Annahme eines primären Protonenspektrums zu verstehen, haben wir in der vorangehenden Arbeit folgenden Ansatz gemacht: $$\begin{array}{*{20}c} {Protonen} \\ {SpektrumE^{ - 1,8} } \\ \end{array} \xrightarrow[{\sigma = 2,2 \cdot 10^{26} cm^2 ,\varepsilon ^ * = {\raise0.5ex\hbox{$\scriptstyle 1$}\kern-0.1em/\kern-0.15em\lower0.25ex\hbox{$\scriptstyle 4$}}}]{{Sto\beta }}\begin{array}{*{20}c} {Mesonen} \\ {E_{Ma} = 9 \cdot 10^8 eV} \\ \end{array} \xrightarrow[{\tau _l = 2 \cdot 10^{ - 6} ,\tau _k = 10^{ - 8} \sec }]{{Zerfall}}\begin{array}{*{20}c} {Elektronen} \\ {E_{Ea} = 4,5 \cdot 10^8 eV} \\ \end{array}$$ Dabei wurde die mittlere MesonenenergieE Ma bestimmt, daß sich das Teilchenmaximum in der Atmosphäre an der richtigen Stelle ergab. Durch die Wahl des Wirkungsquerschnitts σ und des Energieverlustes pro Stoß (ε* ·E p ) konnte die Höhe des Maximums und der Abfall der Intensität der Erfahrung angepaßt werden. Dann ergab sich die harte Komponente automatisch in Übereinstimmung mit den Messungen. In der vorliegenden Arbeit werden diese Ergebnisse einer Diskussion neuerer Experimente zugrunde gelegt. Es erweist sich als unmöglich, diese Experimente mit dem obigen Mechanismus zu verstehen. Als Ausweg bietet sich die Einschiebung eines neuen Gliedes in die obige Kette: Σ ist jetzt so bestimmt, daß die Versuche zur Erzeugung von durchdringenden Sekundären in Paraffin, Blei oder anderen Substanzen richtig wiedergegeben werden. Infolge des sehr vergrößerten Wirkungsquerschnitts bei einem gemessenen flachen Protonenabfall folgt, daß der Energieverlust pro Stoß und damit die Energie der Sekundären nur klein sein können. In der Atmosphäre würde dieses Schema zu einem Ionisationsmaximum bei etwa 3 cm Hg führen, wenn die Sekundären Mesonen wären. Durch die Annahme, die Sekundären sind Neutrettos mit der Eigenschaft zu zerfallen oder sich beim Vorbeigang an Kernteilchen in Mesonen umwandeln zu können, wird das Maximum (durch Wahl eines geeigneten Wirkungsquerschnitts) an die richtige Stelle gebracht. Die Mesonen können sich in Neutrettos zurückverwandeln oder durch Zerfall in Elektronen übergehen. Nach dieser Auffassung besteht die „harte“ Komponente in großen Höhen überwiegend aus Protonen, die „weiche“ aus Elektronen und aus energiearmen Mesonen. Für die Umwandlung der Neutrettos in Mesonen kann eine Reihe von Experimenten in der ganzen Atmosphäre und in großen Tiefen als Beleg angeführt werden. — Die Einführung der Neutrettos gestattet, den Breiteneffekt auf Meereshöhe verständlich zu machen. Der Prozeß der Neutrettoerzeugung ist eindeutig festgelegt. Es werden überwiegend in Mehrfachprozessen energiearme Teilchen erzeugt, deren Zahl pro Stoß proportional zur Protonenenergie ist. Etwa 10% der Stöße sehr energiereicher Protonen (E〉1010 eV) führt zur Erzeugung von energiereichen Neutrettos und Mesonen, die durch Bremsstrahlung, Anstoßprozesse und Zerfall energiereiche Elektronen nach sich ziehen, die ihrerseits Kaskaden auslösen. Diese Gruppe von Teilchen allein ist für die Intensität auf Meereshöhe verantwortlich, während in der Stratosphäre die große Zahl der energiearmen Teilchen nahezu die ganze Intensität ausmacht.

Notizen: Zusammenfassung Es wird der Einfluß beliebiger mechanischer Spannungen auf die Spin-Verteilung bei einer 25% Chrom-Eisen-Legierung untersucht. Es ergibt sich, daß sich die Spins nur in Richtung der Würfelkanten einstellen können. Die Verteilung auf die Würfelkanten wird geregelt durch die Bedingungen (2,13) –(2,16).

Notizen: Zusammenfassung Es wird eine allgemeine einfache Methode zur Ableitung affiner Größen aus projektiven Größen gegeben und diese Methode angewandt, um das projektive metrische Feld, insbesondere den Krümmungstensor mit dem entsprechenden affinen metrischen Feld und dem affinen Krümmungstensor zu verknüpfen.

Notizen: Zusammenfassung Es wird eine Ableitung der Verteilungsfunktion eines derBose-Statistik gehorchenden Systems gegeben, die der üblichen Sattelpunkt-Methode äquivalent ist, jedoch ohne diese auskommt und eine anschauliche Deutung der Ergebnisse ermöglicht.

Notizen: Zusammenfassung Das logarithmische Zeitgesetz der Nachwirkung x=A Int −B wird aus der Annahme hergeleitet, daß an der Nachwirkung viele Einzelprozesse beteiligt sind, deren Aktivierungsenergie linear von der sich durch Nachwirkung ändernden Größe abhängt. Eingehend diskutiert wird die elastische Nachwirkung amorpher Stoffe. Hierbei wird die Annahme gemacht, daß die Nachwirkung hervorgerufen wird durch kleine Bezirke, die durch Kerbwirkung unter stark erhöhter Spannung stehen und sich unter deren Einfluß plastisch verformen. Benutzt wird ein einfaches Spannungs-Fließgeschwindigkeitsgesetz und die Annahme, daß die Spannung in den Kerbstellen mit deren plastischer Längung abnimmt, woraus eine lineare Beziehung zwischen der Aktivierungsenergie der plastischen Deformation in den Kerbstellen und der relativen Probenlängungɛ resultiert. An einem Zahlenbeispiel mit plausiblen Zahlenwerten für die bei der elastischen Nachwirkung von Glas auftretenden Größen wird gezeigt, daß keine Widersprüche auftreten. Mit analogen Betrachtungen kann das logarithmische Zeitgesetz der elastischen Nachwirkungen der Metalle und der dielektrischen Nachwirkung gedeutet werden.

Notizen: Zusammenfassung Die Theorie der Spinwellen in einem Ferromagnetikum wird in einer anschaulich vereinfachten Form auf ein Material unter äußerer Zugspannung angewandt. In ähnlicher Weise, wie man dasBlochsche T3/2-Gesetz für die Temperaturabhängigkeit der Sättigungsmagnetisierung ableiten kann, wird die Temperaturabhängigkeit der Anfangssuszeptibilität von Nickel unter Zug berechnet. Es ergibt sich, daß die Suszeptibilität bei konstanter Spannung mit wachsender Temperatur umgekehrt proportional zur Sättigungsmagnetisierung ansteigen sollte.

Notizen: Abstract The magnetic retentivity of many materials is about half of the magnetization at saturation, a fact accounted for by simple domain theory. In some materials, however, the retentivity is only a small fraction of saturation, sometimes less than 10 per cent. The explanation of this fact is discussed. It is suggested that in materials with almost zero magnetic anisotropy the Bloch walls between domains increase in thickness until they envelope the whole specimen and the domain structure disappears.

Notizen: Zusammenfassung Die Gleichungen vonRayleigh für die Hystereseschleifen werden so erweitert, daß der bei sehr kleinen Feldstärken beobachtete nichtlineare Zusammenhang zwischen Permeabilität und Feldstärke sowie zwischen Klirrfaktor und Feldstärke durch diese Gleichungen ebenfalls dargestellt wird. Die Äste der Hystereseschleife bleiben auch dann noch Parabeln, aber dieRayleigh-Konstantev muß durch eine Funktion der Maximalfeldstärke ersetzt werden. Dabei ist von besonderer Bedeutung, daß die komplexe Permeabilität in Abhängigkeit von der Maximalfeldstärke immer eineGerade als Ortskurve durchläuft.

Notizen: Zusammenfassung Die Änderung der Curietemperatur durch hydrostatischen Druck wird aus verschiedenen Versuchsergebnissen zu weniger als 10−4 °/Atm. gefolgert, während theoretische Abschätzungen sowohl wie andersartige Auslegungen der Versuchsergebnisse für Eisen und Eisen mit 30% Nickel auf mehr als den zehnfachen Wert führen und nur für Nickel oder Nickel mit 30% Kupfer einen geringen Wert ergeben. Zur Klärung dieser Frage werden bekannte Versuchsergebnisse über die Abhängigkeit der Curietemperatur einiger Halogenide der eisennahen Metalle und einiger Manganverbindungen von dem Verhältnis der Gitterkonstante zum Radius der unabgeschlossenen 3d-Schale herangezogen. Differentiation dieser Kurven liefert die Abhängigkeit der Curietemperatur von der Gitterkonstante bei festgehaltenem Schalenradius. Rechnet man die Differentialquotienten um im Verhältnis der in den betreffenden Systemen vorhandenen höchsten Curietemperaturen, so ergibt sich für Eisen eine Abhängigkeit der Curietemperatur von der Gitterkonstante, die mit dem früher theoretisch geschätzten Wert ungefähr übereinstimmt.

Notizen: Zusammenfassung Der schwerfällige mathematische Apparat der allgemeinen Relativitätstheorie kann wesentlich vereinfacht werden.

Notizen: Zusammenfassung DieBlochsche These über das Zusammenbleiben desSchroedingerschen Wellenpakets aus Oszillatoreigenfunktionen, auch bei. der Berücksichtigung der Ausstrahlung, wird einfach bewiesen und diskutiert.

Notizen: Zusammenfassung Entgegen dem meistens in Deutschland gemachten Ansatz wird angenommen, daß die Geschwindigkeit der Gleitung vorwiegend durch die Wanderungsgeschwindigkeit von Versetzungslinien bestimmt wird. Der Ansatz der federnden Wechselwirkung von bei der plastischen Deformation entstandenen Versetzungen, insbesondere nach dem Modell von G. I.Taylor, führt anscheinend, wie die Rechnung zeigt, in Widerspruch mit der Erfahrung zu einer wesentlichen Herabsetzung des Elastizitätsmoduls: Es wird gezeigt, daß der Ansatz von N. F.Mott, daß die Erschwerung der Wanderung von Versetzungen durch Eigenspannungen hervorgerufen wird, die Verfestigung qualitativ erklären kann. Es wird gezeigt, daß damit einige Schwierigkeiten der bisherigen theoretischen Ansätze behoben werden.

Notizen: Zusammenfassung 1. Es wird eine Reihe von Beispielenmitgeteilt, in welchen Neukurve, Hystereseschleife und ω-ideale Kurve im Bereich der irreversiblen Prozesse bei verschiedenen Temperaturen und die Hystereseschleifen verschiedener Proben aufeinander reduzierbar sind, wenn als reduzierte Feldkoordinate H/Hc oder H/σi benutzt wird; für die Transformierung der Kurven verschiedener Temperatur ist die auf Sättigung reduzierte Magnetisierung $$\overline {\cos } $$ ϑ zu benutzen. 2. Es werden Beispiele angegeben, in denen die Transformierbarkeit bei verschiedenen Temperaturen durch den gleichen Faktor auch die Anfangssusceptibilität mit umfaßt. 3. Die Annäherung an die Sättigung scheint nicht mit dem gleichen Faktor reduzierbar zu sein. 4. Die Zunahme von $$\overline {\cos } $$ ϑ durch Wechselfeldidealisierung, bezogen auf gleiche Ausgangszustände $$\overline {\cos } $$ ϑ0 ist streng unabhängig von der Temperatur, Der Zweck der Mitteilung ist, auf diese Prüfungen hinzuweisen, da aus der Weiterverfolgung neue Einblicke in die Bedeutung derBeckerschen Größen σi und pc zu erwarten sind. Umgekehrt werden sich aus der Nichtgültigkeit der Trf. z. B. bei den reduzierten Magnetisierungskurven verschiedener Temperaturen Aussagen über Strukturänderungen sehr verschiedener Art ergeben.

Notizen: Zusammenfassung Die in I entwickelte Methode zur vereinfachten Aufstellung der Hauptformeln der allgemeinen Relativitätstheorie kann in ähnlicher Weise auch auf die Theorien vonEddington undSchrödinger angewandt werden.

Notizen: Zusammenfassung Die in der vorhergehenden Arbeit von v.Weizsäcker dargestellte Auffassung von der Turbulenz wird mathematisch mit Hilfe der üblichen Methode der Fourierzerlegung behandelt. Dabei wird das Spektrum der turbulenten Bewegung bis zu den kleinsten Wellenlängen, d. h. bis in den laminaren Bereich hinein abgeleitet, die mittleren Druckschwankungen und die Korrelationsfunktionen berechnet. Schließlich wird versucht, die für die Energiedissipation in der statistischen turbulenten Bewegung charakteristische Konstante aus den hydrodynamischen Gleichungen herzuleiten.

Notizen: Zusammenfassung Das relativistische Einkörperproblem kann in der Quantenmechanik von zwei Gesichtspunkten betrachtet werden. Man kann versuchen, lineare Gleichungen zu finden, die relativistisch invariant sind. Die Lösungen dieser Gleichungen bilden dann eine relativistisch invariante Mannigfaltigkeit, die die möglichen Zustände des Systems darstellt. Andererseits kann man versuchen, die invarianten Linearmannigfaltigkeiten direkt zu bestimmen, und dieser Weg ist der hier beschrittene. Auf diesem Wege findet man die relativistische Wellengleichung erst nachträglich, alseine Gleichung, die die schon bekannte Linearmannigfaltigkeit charakterisieren kann. — Im Falle einer endlichen Masse gibt auch der zweite Gesichtspunkt nur die Mannigfaltigkeiten, für die schonMajorana1 Gleichungen angegeben hat. Die Mannigfaltigkeiten für verschwindende Restmasse können aber nicht einfach durch Grenzübergang von den Mannigfaltigkeiten mit endlicher Restmasse erhalten werden. Sie enthalten für gegebenes Impulsmoment entweder nur ein oder zwei, oder aber unendlich viele Polarisationszustände. Der letztere Fall wird hier ausführlicher untersucht, Gleichungen angegeben, die diese Linearmannigfaltigkeiten charakterisieren [(11) und (12)] und die Form des skalaren Produktes bestimmt [(27) und (33) im Impulsraum, (.39), (41) und (43) im Koordinatenraum].

Notizen: Zusammenfassung Ein von isotroper Turbulenz erfülltes Volumen der Kantenlänge L0 wird durch Intervallschachtelung in sukzessive Teilvolumina der Kantenlänge Ln eingeteilt. Die Mittelwerte der physikalischen Größen über die Teilvolumina werden betrachtet. Die Bedingung des Gleichgewichts der Energiedissipation führt zu folgendem Gesetz: Der Mittelwert des Betrages der Relativgeschwindigkeit eines Punktes gegen seine um Ln entfernten Nachbarpunkte ist proportional zu Ln1/3. Der turbulente Austausch über die Strecke Ln ist dann proportional zu Ln4/3, im Einklang mit der Erfahrung. Als Spektralgesetz der Fourieranalyse des Strömungsverlaufes bedeutet dies, daß die EnergieF (k) dk, welche zwischen den Wellenzahlenk undk +dk liegt, zu k− $${\raise0.5ex\hbox{$\scriptstyle 5$}\kern-0.1em/\kern-0.15em\lower0.25ex\hbox{$\scriptstyle 3$}}$$ proportional ist.

Notizen: Zusammenfassung Es wurde die Hyperfeinstruktur von 19 Linien des WI-Spektrums analysiert und festgestellt, daß die Drehimpulsquantenzahl des W 183-Kerns den Wert I=1/2 hat. Die magnetische Aufspaltung der untersuchten Terme ist extrem klein. Der Wert der Isotopieverschiebung im Grundmultiplett 5 d4 6 s2 5D bezogen auf 5d5 6s 7S3 beträgt für das Paar W 183 — W 184 Δ ν=0,073 cm−1. Die Verschiebung zwischen W 184 und W 186 ist 10% kleiner. Die Isotopenlage ist normal.

Notizen: Zusammenfassung Mit Hilfe einer elektrischen Waage wird in einem Silber-Atomstrahl Dichte, mittlere Molekulargeschwindigkeit und deren Temperaturabhängigkeit mit einer Genauigkeit von ± 3% gemessen.

Notizen: Zusammenfassung Mittels einer mit Uranoxyd ausgekleideten Ionisationskammer wird die Zahl der von einer (Ra α + Be) Quelle ausgesandten „schnellen“ Neutronen, deren Energie oberhalb der Spaltungsschwelle des U238 liegt, zu 3500±1000/sec. m Curie bestimmt.

Notizen: Zusammenfassung DieNewtonsche Mechanik in bewegten Systemen enthält Züge, die das Verständnis der allgemeinen Relativitätstheorie erleichtern können.

Notizen: Zusammenfassung Inhaltsübersicht: Als Grundlage für neue theoretische Ableitungen zur Deutung der ferromagnetischen Hysterese werden zunächst einige Ergebnisse der bekannten „Fremdkörpertheorie“ des Verfassers zusammengefaßt. Anschließend werden die Flächenenergie γ und die Dicke δ der 90°-Blochwand für solche kubischen Krystalle berechnet, deren magnetische Vorzugslagen wie bei α-Eisen parallel zu den Würfelkanten liegen. Daraus wird eine verbesserte Abschätzungsformel für die Koerzitivkraft bei derartiger magnetischer Krystallsymmetrie abgeleitet. Die „störungsempfindliche“ Koerzitivkraft wird zurückgeführt auf gewisse störungsunempfindliche Werkstoffkonstanten sowie den Teilchendurchmesserd und den Volumanteil α (oder den durchschnittlichen Abstands) der nichtferromagnetischen heterogenen Verunreinigungen oder Ausscheidungen im ferromagnetischen Mutterkrystall. Die genauere Rechnung bestätigt größenordnungsmäßig die bekannten entsprechenden rohen Abschätzungen des Verfassers. Zur Prüfung der Theorie wurden Teilchengrößen von kugeligem Zementit in Schliffbildern von Stählen mit dem Übermikroskop ausgemessen. Die Versuchsergebnisse und ein außerdem mitgeteilter Vergleich durch Schliffbilder und dazugehörige magnetische Meßbefunde aus der Literatur für zwei Eisen-Titan-Legierungen ergeben eine weitere größenordnungsmäßige Bestätigung der Theorie für das Gebiet großer Teilchendurchmesser (d ≫ δ). Schließlich wird ein Arbeitsprogramm für den Ausbau der Theorie der ferromagnetischen Hystereseschleife kurz umrissen, (s. „Nachtrag bei der Korrektur“ am Schluß der Arbeit).

Notizen: Zusammenfassung Durch Koinzidenzmessungen wird gezeigt, daß beim Zerfall des Rb 87-Atoms in das Sr 87 zwei Elektronen emittiert werden, wovon das eine das Zerfallselektron ist und das andere wahrscheinlich von der hundertprozentigen inneren Umwandlung einer Kerngammastrahlung herrührt. Eine dieser beiden Elektronenkomponenten ist sehr energiearm, so daß nur bei Verwendung dünnster Rb-Schichten alle Elektronen nachgewiesen werden können. Da mit dieser Tatsache bisher nicht gerechnet wurde, sind die bisherigen Bestimmungen der Halbwertszeit des Rb, die auch untereinander sehr stark streuen, zu revidieren. Berücksichtigt man diese β-β-Koinzidenzen, so erhält man einen Wert für die Halbwertszeit des Rb, der sehr gut mit dem aus geologischen Altersbestimmungen folgenden übereinstimmt. An dem 156-min-Körper des Dy wurden ebenfalls solche β-β-Koinzidenzen gefunden, bei RaE dagegen nicht.

Notizen: Kurze Zusammenfassung Die phänomenologische Mechanik deformierbarer Körper liefert bekanntlich für ein Gas zwei Reibungskonstanten. Die 2. Konstante ist der Koeffizient der sog. Volumreibung. Sie wird in mäßig verdünnten einatomigen Gasen streng gleich Null. In mehratomigen Gasen ist ihr Wert im allgemeinen von Null verschieden. Quantitativ wird die Berechnung der Volumreibung für ein einfaches Molekülmodell mit inneren Freiheitsgraden durchgeführt. Es ist dies das ideal rauhe Kugelmolekül, wo die innere Bewegung nur aus Rotation besteht. Für dieses Molekülmodell wird die Volumreibung nach denChapman-Enskogschen Methoden in 1. Annäherung ausgerechnet. Es ergibt sich, daß der Koeffizient der Volumreibung infolge Rotation der Moleküle immer mindestens von derselben Größenordnung ist wie der gewöhnliche Reibungskoeffizient, außerdem besitzt er dieselbe Temperatur- und Druckabhängigkeit. Die Volumreibung tritt in Erscheinung in der Akustik bei der Schallabsorption und in der Gasdynamik. Sie liefert einen Beitrag zur sog. klassischen Schallabsorption, der beim rauhen Molekülmodell immer mindestens 20% der aus derKirchhoffschen Formel bei alleiniger Berücksichtigung von gewöhnlicher Reibung und Wärmeleitung folgenden Schallabsorption ausmacht. Dieses Ergebnis steht in guter Übereinstimmung mit verschiedenen Schallabsorptionsmessungen an mehratomigen Gasen.

Notizen: Zusammenfassung Bei kleinen Abweichungen vom thermodynamischen Gleichgewichtszustand läßt sich der stationäre Zustand eines Gases durch das Minimum der bei konstant gehaltenem Wärmestrom und konstant gehaltener Reibungsspannung zu bildenden Entropieerzeugung durch Stöße pro sec und pro cm3 charakterisieren. Dieses Variationsprinzip und das Maximumprinzip der Entropieerzeugung durch Stöße von Enskog werden verwendet, um mit Hilfe desRitzschen Verfahrens die Transportgrößen eines Gases zu berechnen. Es zeigt sich, daß die Anwendung desRitzschen Verfahrens zu den Gleichungen vonEnskog-Chapman bzw.Burnett führt. Auch im Falle des Elektronengases kann man die Lösung der statistischen Fundamentalgleichung auf die Lösung eines Variationsprinzips zurückführen. Über den Wechselwirkungsmechanismus sind dabei keine speziellen Voraussetzungen nötig. Dadurch wird das Problem der Berechnung der Transportgrößen in der Metalltheorie wesentlich vereinfacht.

Notizen: Zusammenfassung Zur Stütze der anschaulichen Betrachtungen des Teiles II werden im Unterteil A in einer Hilfsbetrachtung die Interferenzen einer von außen auf einen Halbraum mit einfach periodischem Potential auffallenden Elektronenwelle untersucht. Die hierbei gewonnen Ergebnisse werden im Unterteil B bei der Behandlung der Wellenvorgänge benutzt, die von den kohärenten ebenen Gitterquellenim PotentialfeldV 00 (z) hervorgerufen werden. Es ergibt sich in Übereinstimmung mit Teil I Verstärkung der Gitterwellen durch Interferenz, wenn entweder die auf die Oberflächen-Enveloppe führende Bedingung (3.602) oder die auf die Raumgitter-Enveloppe führende Bedingung (2.301) erfüllt ist. Das in den Unterteilen A und B verwendete Verfahren besteht in der Verallgemeinerung derDarwinschen Methode zur Behandlung der Röntgenbeugung auf die Elektronenbeugung. Um die Betrachtungen mit verhältnismäßig einfachen mathematischen Mitteln durchführen zu können, werden die Wellenvorgänge nur in der Nähe der Talsohlen des Potentialfeldesv 00(z) behandelt. Im mathematischen Anhang werden die Wellenvorgänge im einfach periodischen Potentialfeld außerdem durch Lösung derSchrödingerschen Differentialgleichung anallen Stellen des PotentialfeldesV 00(z) rechnerisch behandelt.

Notizen: Zusammenfassung Der mit einer Schallwelle verbundene Energietransport durch das Schallmedium wird im Bilde einer Energieströmung auf zwei verschiedene Arten beschrieben, indem die Strömung erstens auf eine mit den Materieteilchen mitbewegte und zweitens auf eine ruhende Fläche bezogen wird. Die Energieströmung erfolgt in Richtung der Schallschnelle und ist dieser, sowie bezüglich der bewegten Fläche zum Druck, bezüglich der ruhenden Fläche zur Summe aus Druck und Energiedichte proportional. Der vom Druck abhängige Hauptteil stellt den bei der Verschiebung der Teilchen gegen den Flüssigkeitsdruck entstehenden Energietransport dar, während der die Energiedichte enthaltende Anteil dem von der Materie konvektiv mitgeführten Energiestrom entspricht. — Die allgemeinen Ergebnisse werden am Beispiel der ebenen Welle beim „hookeschen“ Druckgesetz erläutert und es wird bemerkt, daß auch bei einer rein periodischen Wellenbewegung, bei der das Schallmedium als Ganzes ruht, der konvektive Energiestrom im Zeitmittel einen — je nach der Wellenform positiven oder negativen — Beitrag zum Gesamtstrom liefern kann.

Notizen: Zusammenfassung Mit Rücksicht auf die in der Literatur unterschiedliche Handhabung wird zunächst der Begriff des Lichtäquivalents als physikalische Größe definiert und größenwie zahlenwertgleichungsmäßig formuliert. Bezogen auf die neuen Lichteinheiten lassen sich Zahlenwerte für das mechanische und elektrische LichtäquivalentM undM im Bereich des reinen Zapfen-Sehens (bei helladaptiertem Auge) durch ein numerisch-rechnerisches Auswertverfahren berechnen; hierbei werden für die 2. Strahlungskonstantec und die TemperaturT Pt des Platinpunktes einmal die konsequent an die Internationale Temperaturskala angeschlossenen Daten und zum anderen die aus experimentellen Präzisionsuntersuchungen (im wesentlichen aus Atomkonstantenbestimmungen) folgenden Werte zugrunde gelegt. Die zahlenmäßigen Ergebnisse mit diesen beiden verschiedenen Wertepaaren, welche um einen weit außerhalb der Unsicherheit photometrischer Messungen liegenden Betrag von über 8% voneinander abweichen, werden im einzelnen diskutiert. Die entsprechenden Werte für ein Lichtäquivalent ¯M bzw. ¯M′ im Bereich des reinen Stäbchen-Sehens (bei dunkeladaptiertem Auge) werden gleichfalls abgeleitet und angegeben. Den Abschluß bildet eine Umrechnung der Zahlenwerte für beide Lichtäquivalente auf die internationalen undHefner-Lichteinheiten.

Notizen: Zusammenfassung Die in einer vorangegangenen Arbeit gegebene anschauliche Erklärung derKikuchi-Bänder, welche bei der Elektronenbeugung an Kristallen auftreten, wird mit Hilfe des Reziprozitätssatzes der Wellenmechanik durch Rechnungen belegt. Zu diesem Zweck werden die flach auf eine dicht besetzte Netzebenenschar auffallenden Elektronen nicht wie beiShinohara wellenmechanisch durch die Eigenfunktionen des im periodischen Potentialfeldfreien, sondern desgebundenen Elektrons dargestellt. Man erhält so im Gegensatz zu den RechnungenShinoharas einen mit seinen Beobachtungen gut übereinstimmenden Intensitätsverlauf derKikuchi-Bänder.

Notizen: Zusammenfassung Die zweimal fünffach übergreifende Mittelbildung der 200jährigen Berliner Temperaturreihe entschleiert deren enge Beziehung zur Sonnenfleckentätigkeit, da, von zwei Ausnahmen abgesehen, jede Sonnenfleckenperiode durch eine entsprechende Schwankung der Temperaturkurve in Erscheinung tritt und zugleich keine andere Schwingung auch nur annähernd so deutlich erkennbar ist. Im Mittel waren die dem Sonnenfleckenmaximum folgenden Winter am kältesten und jene 1 1/2 Jahre vor dem Minimum am wärmsten. Insgesamt erreicht diese Schwankung aber, bei fünf- und dreifachem Ausgleich, nicht ganz 1/2°C und damit bei weitem nicht die Amplitude, die die harmonische Analyse z. B. für eine 16jährige Periode ergibt. Dies ist aber ein rein formales Ergebnis, dadurch hervorgerufen, daß die Sonnenfleckenschwingung der Temperatur, die in den Tropen so dominierend in Erscheinung tritt, in Mitteleuropa auch noch einen periodischen Phasenwechsel aufweist, indem die kalten Winter im zweiten Viertel des vorigen und in diesem Jahrhundert kurznach, während der übrigen Zeit dagegen 3 Jahrevor dem Fleckenmaximum eintraten. Dementsprechend ergibt eine damit in Übereinstimmung gebrachte Unterteilung in zwei Phasengruppen den Sonnenfleckeneinfluß außerordentlich klar, wobei die Schwankung in der einen Jahresgruppe 1°, in der anderen beinahe 2° C beträgt. Die Phasensprünge scheinen mit der etwa 89jährigen Schwankung der Sonnenfleckentätigkeit zusammenzuhängen und sind damit wahrscheinlich durch die verschiedene Intensität der Zirkulationsräder und die Vereisung der Polargebiete bestimmt. Dieser langperiodige Einfluß der Sonnenfleckentätigkeit tritt besonders in den vonKöppen berechneten Mitteltemperaturen der ganzen Erde hervor, die bei Fleckenrelativzahlen über 100 fast 0,5° kälter ist als in den Jahren mit einer Relativzahl unter 10.

Notizen: Zusammenfassung Die Literaturangaben über Luftdruckschwankungen, besonders über diejenigen mit kleinerer Schwankungsdauer, sind sehr verstreut und uneinheitlich. Ähnlich sind die Angaben über die Wirkungsweise der zur Messung benützten Instrumente (Variographen) meist ungenügend und es fehlt eine allgemeingültige Darstellung dieser Wirkungsweise. Diese Darlegung wird im ersten und zweiten Teil der vorliegenden Veröffentlichung durchgeführt mit dem Ergebnis, daß die Wirkungsweise eines Variographen durch eine Kennfunktion (Frequenzcharakteristik) beschrieben wird, die gewisse Zeitkonstanten (Apparatkonstanten) enthält. Der dritte und vierte Teil der vorliegenden Arbeit gibt eine zusammenfassende Darstellung der bisherigen Kenntnisse über Luftdruckschwankungen und veranschaulicht die Zusammenhänge durch ein Diagramm der Amplituden und Frequenzen der beobachteten Schwankungen. In diesem Diagramm bilden sich Druckschwankungen mit geophysikalisch verschiedenen Ursachen an getrennten Stellen ab, es läßt sich zumindest ein „Windband” von einem „Band” längerdauernder Druckschwankungen unterscheiden, das auch die von Zyklonen herrührenden Schwankungen enthält. Es ist anzunehmen, daß dieses letztere Band von Druckschwankungen die Eigenschwingungen der Gesamtatmosphäre verdeckt, für die nach theoretischen Daten ein Spektrum gezeichnet wird. Vielleicht ist es möglich, in niederen Breiten, wo eine andere Lage des verdeckenden Bandes von Druckschwankungen zu erwarten ist, die Eigenschwingungen mit Hilfe von Variographen zu finden, die auf Windstöße nicht ansprechen und genügend große Empfindlichkeit besitzen. Die Konsequenzen aus der gegebenen Zusammenstellung von Luftdruckschwankungen für die Einwirkung dieser Schwankungen auf den menschlichen Organismus werden später in Serie B dieser Zeitschrift gezogen werden.

Notizen: Zusammenfassung Die zur Durchmischung verschieden temperierter Wassermassen notwendige Mindestarbeit wird aus der beim Mischungsvorgang erfolgenden Schwerpunktsverlagerung errechnet. Jede Durchmischung bewirkt aber eine Volumsverminderung, deshalb liegt der Schwerpunkt der Wassermassen nach erfolgter Mischungnicht in Höhe des Raumschwerpunkts, sondern etwas tiefer. Die Berücksichtigung dieser Volumsverminderung führt zu Beträgen der mechanischen Arbeitsgrößen, die gegenüber den vonW. Schmidt abgeleiteten wesentlich geringer sind. Unter Berücksichtigung dieser Tatsache wird auch dierelative Stabilität als Maß des Durchmischungsgrades einer Wassermasse definiert und formelmäßig abgeleitet. Definiert man „Stabilität”, „Birges Arbeitsmaß” und „Maximale Arbeit” — abweichend vonE. A. Brige undW. Schmidt — für eine während des thermischen oder mechanischen Prozessesunveränderliche Wassermenge, so stellen diese Arbeitsgrößen nichts anderes dar als die Lageenergie der Wassermasse, bzw. deren Änderung, die sich bei einer tatsächlichen oder gedachten Erwärmung, Durchmischung oder Abkühlung einstellt.

Notizen: Zusammenfassung Nach einer einleitenden Diskussion der im Vergleich zum strahlungsundurchlässigen Erdboden bei einer Schneedecke hervortretenden besonderen Merkmale wird im Abschnitt I im Anschluß an eine frühere Arbeit von mir das Problem der nächtlichen Abkühlung der Schneeoberfläche behandelt. Unter der Annahme einer konstanten effektiven Ausstrahlung würde sich dabei mit Verwendung der in der Literatur angegebenen Beträge der Wärmeleitfähigkeit im Schnee eine enorm große, weit außerhalb der Erfahrung liegende Abkühlung im Laufe einer Strahlungsnacht ergeben. Daraus wird der Schluß gezogen, daß die tatsächlich wirksame Wärmeleitung im Schnee in den obersten Schichten etwa das 7- bis 8fache der in der Literatur (u. a. vonAbels auf Grund von Beobachtungen des täglichen Temperaturganges in einer Schneedecke) verzeichneten Beträge ausmachen mnß. Als Erklärung hiefür kommt ein Austauschvorgang oder eine Konvektion der im Schnee geringerer Dichte enthaltenen Luftblasen in Frage. Im Abschnitt II wird die Temperaturverteilung einer Schneedecke berechnet, die sich bei konstant angenommener effektiver Ausstrahlung unter der Einwirkung einer eine gewisse Zeit lang gleichbleibender Sonneneinstrahlung einstellen müßte. Für diese kurzwellige Sonnenstrahlung ist Schnee strahlungsdurchlässig im Gegensatz zum Erdboden. Als besonderes Merkmal tritt in diesem Fall das Maximum der Temperatur nicht wie beim strahlungsundurchlässigen Erdboden an der Oberfläche, sondern einige Zentimeter tiefer auf. Es wird eine Formel für die Tiefe und den Betrag dieses Maximums abgeleitet. Die Diskussion der theoretischen Ergebnisse und ein Vergleich mit der tatsächlich in einer Schneedecke beobachteten Temperaturverteilung zeigt bezüglich der Tiefe des Temperaturmaximums eine gute Übereinstimmung zwischen Theorie und Praxis. Der Betrag des Temperaturmaximums ergibt sich aus der Theorie allerdings erst dann in der richtigen Größenordnung, wenn die wirksame Wärmeleitung wieder in den obsersten Schichten 7- bis 8mal größer angesetzt wird. Im Abschnitt III wird allgemein diejenige Temperaturverteilung in einem strahlungsdurchlässigen Medium mit dem (nicht selektiven) Absorptionskoeffizienten ν berechnet, die sich infolge periodischer Sonneneinstrahlung ausbilden muß. Für ν=∞ ergibt die allgemeine Lösung dann als Spezialfall den strahlungsundurchlässigen Erdboden. Auch in diesem Fall einer periodischen Sonneneinstrahlung ist die effektive Ausstrahlung als konstant vorausgesetzt, besonders deswegen, um dadurch die Randbedingungen der Differentialgleichung der Wärmeleitung zu vereinfachen. Wie jedoch durch Literaturhinweise gezeigt werden kann, wird diese Annahme den tatsächlichen Verhältnissen noch weitgehend gerecht. Als Ergebnis erhalten wir für den Spezialfall des Erdbodens bei der jährlichen Periode eine Verspätung der Temperaturextreme um 1 1/2 Monate und eine Amplitude von 100°.Milankovitsch gibt dagegen im Handbuch der Klimatologie entsprechend 23 Tage und 53° auf Grund seiner Lösung des Problems an. Bei unserer Lösung ist dabei zu Frühlingsbeginn ein stationärer Zustand vorausgesetzt, welche Verhältnisse eingehend diskutiert werden. In der täglichen Periode sind die Unterschiede zwischen unseren Werten und denen vonMilankovitsch nicht groß. Ein Vergleich mit den Bodenbeobachtungen der Temperatur in Tiflis zeigt, daß unsere Werte den Erfahrungstatsachen weitgehend gerecht werden. Die weitere Diskussion der aus der allgemeinen Gleichung für eine strahlungsdurchlässige Schneedecke folgenden Resultate ergibt die wichtigen Sätze: 1. Bei dem jährlichen periodischen Temperaturgang ist unter normalen Verhältnissen die bekannte Poissonsche Formel für die Fortpflanzung von Temperaturwellen von der Oberfläche zur Tiefe auch bei einer Schneedecke anwendbar. 2. Bei der täglichen Periode dagegen ist die Poissonsche Formel nicht mehr anwendbar. Die unmittelbare Folgerung daraus ist, daß die in der Literatur u. a. vonAbels aus dem täglichen Temperaturgang in einer Schneedecke nach der Poissonschen Formel berechneten Beträge der Wärmeleitfähigkeit unrichtig sind und einer Korrektur bedürfen. Dabei zeigt es sich, daß die Verringerung der Amplitude mit der Tiefe bei Schnee größer ist als sich aus der Poissonschen Formel ergibt, während die Verzögerung der Phasenzeiten sich nicht in demselben Maße unterscheidet. Dadurch findet eine vonKeränen besonders erwähnte Tatsache, daß nämlich die aus den Amplituden berechneten Koeffizienten der Wärmeleitung durchwegs kleiner sind als die aus der Verzögerung der Phasenzeiten sich ergebenden, hier ihre Erklärung.

Notizen: Zusammenfassung Im Anschluß an eine frühere Untersuchung über die Theorie der nächtlichen Abkühlung der bodennahen Luftschicht (Reuter [3]) wird die Modifikation einer Luftmasse durch Austausch und Eigenstrahlung beim nächtlichen Abkühlungsprozeß behandelt. Gegenüber anderen derartigen Untersuchungen (Schwerdtfeger [1] undTaylor [2]) tritt im Falle der nächtlichen Abkühlung der Erdoberfläche eine zeitlich veränderliche Temperatur der Unterlage auf. Im Abschnitt I wird mit Hilfe der bereits in meiner früheren Arbeit abgeleiteten Formeln bei Vernachlässigung der Eigenstrahlung der Luft für verschiedene als konstant angenommene Austauschwerte der Aufbau einer ursprünglich adiabatisch geschichteten Atmosphäre nach einer 6-bzw. 12stündigen nächtlichen Abkühlung berechnet (siehe Abb. 1. bis 3). Man erkennt vor allem aus diesen Abbildungen gut die Ausbildung der Bodeninversion. In Abschnitt II wird dann versucht, neben der Modifikation der Luft durch Austauschvorgänge auch die Eigenstrahlung zu berücksichtigen. Für bodennahe Luftschichten, bei denen vorausgesetzt wird, daß sie nur mit der Erdoberfläche in Strahlungsaustausch stünden, gelingt die Aufstellung einer entsprechenden Differentialgleichung mit Hilfe einer vonPanofsky [6] aus dem Strahlungsdiagramm vonElsasser abgeleiteten Beziehung. Eine allgemeine Integration der Differentialgleichung durch Quadraturen, erscheint undurchführbar, so daß versucht wird, nur zwei Sonderfälle zu behandeln. Im ersten Sonderfall, nämlich dem alleiniger Abkühlung der Luft durch Eigenstrahlung, ergibt sich eine Lösung, die in Abb. 4 veranschaulicht ist. Im zweiten Fall, nämlich dem größerer Austauschbeträge, kann gezeigt werden, daß für die bodennahen Schichten (2 m Höhe) die Abkühlung durch Eigenstrahlung gegenüber der durch Austausch bis zu Beträgen vonA=1 g pro cm und sek herunter praktisch vernachlässigt werden kann.

Notizen: Zusammenfassung 1) Die Versuche fanden in den Gruben Hannovers, des Werragebietes und des Südharzes statt. 2) Die Untersuchungen erstreckten sich über das ganze praktisch in Betracht kommende Wellenband, angefangen von den Meterwellen bis in den 1000 Meter-Bereich. 3) Im Zuge der Untersuchungen konnten die bisher grössten, unter Tag überhaupt erzielten Reichweiten erreicht werden. Die grösste Reichweite wurde zwischen zwei Hannoverischen Gruben erzielt und betrug bei 14 Kilometer. 4) Frequenz und geologische Faktoren sind stets von Einfluss. 5) Die Versuche zeigen, dass unter Kalilagerstätten Funkmutungsverfahren nach dem Reflexions- und Refraktionsprinzip für grössere Aufschlussteufen möglich sind. 6) Die Versuche haben alle Voraussetzungen des Grubenfunks so weit geklärt, dass dessen praktischer Einführung nichts im Wege steht.

Notizen: Résumé Les conditions thermiques exceptionelles de l'hiver 1946–47 et de l'été 1947 sont discutées en déduisant que cela ne signifie pas un changement de climat pour l'Europe occidentale: en effet, il s'agit seulement d'une coincidence avec une période d'intense activité solaire, y ayant en général une correspondance entre les époques de grande (ou petite) variabilité du climat et les périodes de forte (ou faible) activité solaire.

Notizen: Summary from earth-current observations made at Mogadiscio the lunar-diurnal variation has been derived for the northward component, and by means of a special method lunar variations during daylight hours and night hours have been determined separately. The results have been compared with corresponding results from other observatories.

Notizen: Riassunto Richiamata una breve descrizione delMicrobarografo Alfani, l'Autore esamina le registrazioni di onde atmosferiche di periodo inferiore ad un'ora, fino al brevissimo periodo di un minuto secondo e mette in confronto periodo ed ampiezza di queste pulsazioni con i fenomeni di temporali e di una tromba marina osservati a Venezia, ricavandone relazioni nuove ed importanti.

Notizen: Zusammenfassung Es werden Methoden entwickelt, um die Lage, die Neigung und die Magnetisierung eines im Untergrund verborgenen, plattenförmigen Störungskörpers aus seinen erdmagnetischen Anomalien zu bestimmen. Es handelt sich um direkte Methoden, mit danen man aus den Merkmalen der Anomalienverteilung ohne zu probieren die Unbekannten ermittelt. Zwischen den Anomalien der Horizontalintensität und der Vertikalintensität bestehen einfache matematische, geometrische Beziebungen, die man zu. Kontrollen und zur Verbesserung unsicherer Beobachtungswerte heranziehen kann. Ein Beispied aus der Praxis wird vollständig durchgerechnet.